Mágneses rezonancia energiaforrás. Veszélyesek az új technológiák?

Ebben a cikkben megismerjük a rezonanciát, mint energiaforrást.

A médiában hatalmas „rezonanciával” beszélnek a RESONANCIáról, mint energiaforrásról. Azt javaslom, hogy megértse Önnel, mi az elektromos rezonancia? Nem megyünk messzire, nézzük meg a klasszikus LC rezonáns áramkörben lezajló folyamatokat. Valójában nincs más rezonáns rendszer az elektronikában. Mindenekelőtt érdemes megjegyezni: vannak soros és párhuzamos oszcillációs (rezonáns) áramkörök. A folyamatok mindkét típusú áramkörben azonosan zajlanak, az egyetlen különbség a táplálkozás elveiben van.

Energiaforrásként a legvonzóbb a párhuzamos oszcillációs áramkör, amelyet minden híres személyiség (köztük N. Tesla is) használt és használ a találmányaiban, fejlesztéseiben. Példájával könnyebb figyelembe venni a tápáram és a hurokáram áramlását.

De az oszcillációs áramkörnek van még egy paramétere, amely jelentős hatással van az áramkör energiaveszteségére - az ellenállási ellenállás R, amely a kondenzátor és az induktor veszteségeinek ellenállásából, a kimeneti tranzisztor fokozat ellenállásából (zárt állapotban), és ami a legfontosabb, a terhelő áramkör ellenállásából áll. Az ellenállási ellenállású párhuzamos rezgőkör teljes áramköre az ábrán látható, ahol C , LÉs R- az áramkör kapacitásainak, induktivitásának és ellenállásának összértékei. Általában van egy fogalom - az impedancia, de nem foglak zavarni ezzel a fogalommal, hanem egyszerűen elmagyarázom.

Annak érdekében, hogy megértsük, hogyan C , LÉs R„működni” együtt, figyelembe kell vennünk az áramkör amplitúdó-frekvencia válaszát. De ezt nem fogjuk megtenni egy hagyományos frekvencia-válasz grafikonon, amint azt az Oszcillációs áramkör című cikk leegyszerűsítette. Rezonancia. Az alábbiakban bemutatott képletek és frekvenciamenet magyarázzák a kondenzátor reaktanciájának állapotát és függését X Cés induktorok X L frekvenciától f.

A grafikon mutatja kondenzátor reaktancia vonal X C frekvenciától f , ami azt jelzi, hogy alacsony frekvenciákon a kondenzátor reaktanciája maximális, és a frekvencia növekedésével exponenciálisan csökken - a kondenzátor „vezetővé” válik. Induktor reaktancia vonal X L frekvenciától f , azt jelzi, hogy az induktor ellenkező módon viselkedik, alacsony frekvenciákon a tekercs reaktanciája minimális - az induktor „vezető”, és növekvő frekvenciával növekszik, de nem exponenciálisan, hanem egyenesen. Hurokellenállás R , semmilyen módon nem függ a frekvencia változásától. Mivel az áramkör elemei párhuzamosan vannak csatlakoztatva, adjuk hozzá a kondenzátor ellenállását X C, induktorok X Lés hurokellenállás R az ellenállások párhuzamos csatlakoztatására szolgáló képletet fogjuk használni (további részletek a cikkben: Ellenállás).

Által a rezgőkör teljes ellenállásának eredményül kapott grafikonja látjuk, hogy van egy bizonyos frekvencia, amelyen a kondenzátor ellenállása értéket X Cés induktorok X L azonosak, ez a rezonancia frekvencia. Ez a grafikon valójában (de nem teljesen) az áramkör amplitúdó-frekvencia-válasza (AFC).

Ebből arra következtethetünk, hogy az oszcillációs áramkör elemei az elektromos áram számára terhelést jelentenek, és képesek elnyelni a betáplált energiát. Az áramkör frekvenciaválaszának növelése érdekében növelni kell az áramkör teljes ellenállását. Ez megtehető az összetevőinek - a kondenzátor ellenállásának - növelésével X C, induktorok X Lés áramköri ellenállás R. A frekvenciaválasz jellemzőinek javítása és annak biztosítása érdekében, hogy a frekvencia ne „elvesszen”, egyszerre kell növelni a tekercs induktivitását és csökkenteni a kondenzátor kapacitását. Ez következik abból a szabályból, amely szerint a rezonanciafrekvencián a mennyiségek X C = X L. Mutassuk be a függőség kifejezéseiből kapott Thomson-képletet X CÉs X L gyakoriságáról és megerősítve ezt az állítást:

Thomson képletéből az következik, hogy sok különböző értékű áramkör működhet ugyanazon a frekvencián LÉs VAL VEL, de ugyanazzal a termékkel LC. Ha csökkentjük az ellenállást R, akkor az oszcillációs rendszer általános ellenállása is csökken, ami energiaveszteségekhez vezet.
Amikor arról beszélünk, hogy egy rezgőkörből energiát nyerhetünk, akkor az ellenállás csökkentéséről beszélünk R, és ez Ohm jól ismert törvénye szerint „ha nem ismered Ohmot, maradj otthon”, vagy I=U/R a rezonáns rezgések amplitúdójának csökkenéséhez vezet.

Az áramkör reaktív elemei által tárolt energia és az egy periódus alatti ohmos (ellenállásos) veszteségek energiájának arányát általában minőségi tényezőnek nevezik. K. Ez a fent leírt fizikai mennyiségektől függ:

Hol van a rezonanciakör többletenergiája? A cikkben korábban leírtak mindegyikét anélkül hajtották végre, hogy figyelembe vették volna az elektromos rezonáns áramkör fő jelenségét - a hurokáramot.

Hurokáram

Tekintettel arra, hogy a kondenzátor és az induktor reaktív tulajdonságokkal rendelkezik, az oszcilláló áramkörben hurokáram folyik. Ennek az áramnak az útja áthalad a kondenzátoron és az induktoron. Ennek az áramnak az iránya kétszer változik az oszcillációs periódus alatt. Ezt a folyamatot az alábbi ábra egy egyszerű tranzisztor-kaszkád példájával szemlélteti:

Az egyszerűsítés kedvéért feltételezzük, hogy a tranzisztor további bázis előfeszítés nélkül működik. A tápáram és a hurokáram áramlásában minden tranziens folyamat egy rezgési periódus alatt megy végbe, és a következő periódusokban ismétlődik.

Az időkarakterisztika „0” szakaszát kezdőnek nevezhetjük, amikor a kapacitás és az induktivitás töltési és újratöltési folyamatai még nem „rendeződnek”, mivel a kezdeti pillanatban lemerülnek. Ebben a szakaszban a kapacitás töltése az áramforrásból nyitott tranzisztoron keresztül történik, miközben a töltőáram kezdetben maximális, és a periódus 1/4 végén nullára csökken. Az induktor árama, amelynek tehetetlensége van, minimális. A „0” szegmens végén az áramkör rezonáns „beállított” üzemmódba lép.

Az időkarakterisztika „B” szakaszában, amikor a kondenzátort az áramforrás feszültségére töltjük, az „áramforrás – tekercs – nyitott tranzisztor – áramforrás” útvonalon folyó áram fokozatosan növekszik. Amikor a tranzisztor zárása következtében a kondenzátor feszültsége meghaladja az áramforrásból származó potenciált, a kondenzátor kisülni kezd az induktoron keresztül, és az időszak 1/2 végére teljesen lemerül. Így ebben a „B” időtartamban két áram folyik át az induktoron - az áramforrás árama és a kondenzátor kisülésének áramköri árama.

Az időkarakterisztika „C” szakaszában, amikor a tranzisztor átmenet zárva van, az induktor tehetetlensége miatt a kondenzátor újratöltődik az induktorból. Az induktor teljesen lemerült, és a kondenzátor az ellenkező potenciálon töltődik. Az áramforrás árama ebben a pillanatban „C” nem folyik át az áramkör elemein.

Az időkarakterisztika „D” szakaszában, amikor a tranzisztor átmenet zárva van, a kondenzátor visszakisül az induktorba. A kondenzátor teljesen lemerült, és az induktivitás éppen ellenkezőleg, az áramforrással ellentétes potenciállal van feltöltve. Az áramforrás árama ebben a pillanatban "D" még mindig nem folyik át az áramkör elemein.

Az időkarakterisztika „A” szakaszában a kondenzátor töltése az induktorból történik, és amikor a tekercs a nyitott tranzisztoron keresztül táplált áramforrás feszültségénél kisebb értékre kisül, a kondenzátor az áramforrásról töltődik. Ebben az esetben a kondenzátor töltőárama kezdetben maximális, a jelperiódus végén pedig nullára csökken. Az induktivitás árama először maximális, és az időintervallum végén az „A” nullával egyenlő. Az „A” időintervallumban két áram folyik át a kondenzátoron - az áramforrás árama és a kondenzátor kisülésének áramköri árama.

A rezonáns áramkör működési folyamata ciklikusan megismétlődik a következő séma szerint: A – B – C – D – A.

Így a rezonáns áramkörben, az A és B szakaszokban a harmonikus jel periódusának pontosan felében, két áram összeadása következik be - az áramforrás árama és az áramkör árama, ami viszont minden periódussal növeli az áramkör energiáját ( az újratöltési folyamatról). A rezonanciakör energiája csak az áramforrás hatására nő. Mennyi energia kerül a rezonanciakörbe, annyi energiát fordítanak a terhelésre és a veszteségekre az áramkör elemeiben.

Valamilyen oknál fogva az a vélemény, hogy az elektromos rezonanciából „további” vagy „szabad” energiát lehet nyerni, és ehhez elegendő a rezonancia fenntartása az áramkörben. A fent leírt, elektromos rezonáns áramkörben lezajló folyamatok ezt teljesen cáfolják, bizonyítva az energia periódusokon keresztüli felhalmozódását.

Volt egy cikk az interneten arról, hogy valamelyik üzemben egy villanyszerelő rengeteg cikket olvasott a rezonanciáról, és az erőmű leléptető transzformátorainak módosításával egy teljes nagyságrenddel csökkentette az üzem energiafogyasztását. .

Az energiafogyasztás figyelembevételére az otthonunkban elhelyezett aktív energiafogyasztásmérők és a gyárakban telepített meddőenergia-mérők vannak. Mi a különbség? A vállalkozások általában nagy mennyiségű háromfázisú motorral működő berendezéssel és géppel rendelkeznek. A motor egy induktivitás, és egy erős motor hatalmas áramokat jelent. A háromfázisú hálózaton lévő nagy teljesítményű motorok egyenletes terhelésének biztosítása érdekében a háromfázisú feszültség minden pillanatában kondenzátorokat kell beépíteni az áramkörbe, amelyek a motor tekercseivel együtt rezgő áramköröket képeznek. Ezeknek a kondenzátoroknak a működése megegyezik az A és B részben leírtakkal - egyszerre két áram - az áramforrás és a hurokáram - működése során. Az aktív energiamérők úgy vannak kialakítva, hogy a fogyasztó által korábban felhalmozott energia hibát vessen be a mérésbe. Ez általában az „áramtekercs” „helytelen” torzításának köszönhető. Az aktív energiamérők „kondenzátorbankok” segítségével mutatják a motorok által fogyasztott energiát, ami körülbelül egyharmadával kevesebb, mint a ténylegesen fogyasztott energia. De a reaktív energiamérők kiváló munkát végeznek ebben. Ez a „villanyszerelő lenne” nem tudott rezonanciát kelteni, már csak azért sem, mert az üzemben a fogyasztók terhelése napközben stabil, de reggel, ebédidőben és este az érték nem állandó és változó. széles körben. A cikkben leírtak szerint a terhelési ellenállás nagymértékben befolyásolja a rezonáns áramkör kimeneti amplitúdóját. Ha valaki az üzemben kikapcsolt egy nagy teljesítményű gépet az ebédszünet előtt, a feszültség megugrott, és kiégett néhány másik gépet, amelyeket a többi dolgozó még nem kapcsolt le. Feltételezem, hogy csalt a számlálókkal, amiért kirúgták.

A cikk zárásaként szeretném hozzátenni azoknak az oldallátogatóknak, akik nem tanultak jól az iskolában, és ezért tudatlanságuk miatt őszintén hisznek a varázslókban:

Az energiamegmaradás törvénye nem törlődött! Rezonancián alapuló örökmozgó nem létezik, és nem is létezhet! Egy oszcilláló áramkör működése során az áramforrás energiája periódusokon keresztül halmozódik fel, ezért a felhalmozódás eredményeként egy adott időpontban az áramkör energiája meghaladhatja a számára szolgáltatott energiát. Az energia nem jelenhet meg az „ürességből”. A „szabad energia” egy mítosz, amelyet analfabéták generálnak a maguk fajtájának megfelelő emberek számára. Az energia mindenben jelen van, ami körülvesz bennünket, csak helyesen kell kinyerni. Különféle kémiai vegyületek és elemek, természeti jelenségek ezek, de nem olyan „csoda”, mint amilyet Teslának tulajdonítanak! És minél hülyébb maga a „felvevő”, annál „csodálatosabb” a fejében ez a kiváló tudós. Az elektromos rezonancia is felhasználható az energiatermelés elősegítésére, de segédjelenségként, amely segít befolyásolni az anyagok tulajdonságainak változását. Ne fárassza magát tudományellenes gondolatokkal! Az összes létező fizikai törvényt a közeljövőben nem cáfolták meg, csak kiegészítették, korrigálták, ami a technika fejlődésével volt és lesz is. Kevésbé figyeljen olyan emberek írástudatlan kijelentéseire, akik fiktív szenzációval csábítják el Önt. Ne higgy minden hülyeségben, hanem először elemezze, mi van a különböző cikkekben, és mit mutatnak be a különböző médiák.

Hosszas vita, tetraéderes geometriai vegyületrezonancia vagy a Kilenc szabálya nélkül ez az áramkör alapvetően egy hangolt mágneses és kristályerősítőként fogható fel.

Az MRA megtervezéséhez és felépítéséhez azonban ismerni kell ezeket az elemeket, ezért ha teljes mértékben szeretné megvalósítani ennek az áramkörnek a funkcióit, használja a KeelyNet fájljait, amelyek mindent tartalmaznak, amire szüksége van.

A fent bemutatott MRA áramkörben van egy változó kis teljesítményű oszcillátor, amely jelet szolgáltat a bárium-titanit konverter egyik oldalára. A jelátalakító másik oldala egy primer tekercshez csatlakozik, amely bárium-ferrit mágnesmagra van feltekerve. Az elsődleges másik vége visszatér a generátorhoz.

A szekunder tekercs egy hagyományos híd-egyenirányítóhoz, a híd kimenete pedig egyenáramú (egyenáramú) terheléshez csatlakozik. A szűrőkondenzátor használható a híd kimenetén, és használható az általunk épített MRA-beállításon. Ezenkívül a kondenzátoron lévő terhelési ellenállás megakadályozza, hogy a DC kimenet túl sok áramot kapjon az áramkör konfigurálása során. Megállapítottuk, hogy egy 30 ohmos ellenállás és 10 watt elegendő.

Az áramkör összeállítása után helyezzen egy voltmérőt a kimeneti ellenállásra, hogy ellenőrizze, nem nő-e a feszültség az áramkör beállításakor. Állítsa be a generátor frekvenciáját, hogy a legmagasabb DC kimenetet biztosítsa. A folyamat során vegye figyelembe, hogy a piezoelemen és a tekercsen átmenő feszültség jelentősen magasabb lesz, mint a bemenetre alkalmazott bemeneti szint. Közel 1000 voltos összfeszültséget láttunk 30 voltos bemeneti áram mellett.

Amikor az áramkör be van hangolva, a mágnes körülbelül 8000-11 000 Hz-en "énekel". Ha a piezo elem énekel, akkor túllépi a teljesítményét, és csökkentenie kell az elsődleges tekercs fordulatszámát. Az a frekvencia, amelyen a piezoelektromos elem és a mágnes is optimális rezonanciával rezonál, háromszorosa (három oktávval magasabb) lesz annak a frekvenciának, amelyen a mágnes énekel.

Ez az a kilenc felhang, amelyet a Kilenc szabálya említ.

Az áramkör teszteléséhez állítsa be a pontosságot, nagy teljesítményt, csökkentse sorba az ellenállást a generátor kimenetével a piezoelektromos elemhez, és mérje meg a feszültségesést. Ennek nagyon kicsinek kell lennie, kevesebb, mint 0,1 V AC. Ezzel az értékkel határozza meg a soros áramkör áramát, majd számítsa ki a teljesítményt.

Ezután mérje meg a DC feszültséget a kimeneti terhelési ellenálláson, és számítsa ki újra a teljesítményt. A korábban számított bemeneti teljesítmény 3...4-szeresét kell kapnia.

Ha az áramkör működőképes, észre fogja venni, hogy a feszültség a napszaktól függően 0,1 V DC-vel vagy nagyobb mértékben változik. Ez a Föld mágneses tartományában rejlő erők természetének következménye. A stressz csúcspontja napkeltekor vagy előtte várható.

Áramkörünkben 0,084 V AC feszültséget mértünk sorba 2 ohmos ellenállással, összesen 0,685 W elsődleges disszipációt. Ezzel 2,75 W kimenő teljesítményt értünk el és ezt használtuk a lámpa és a motor meghajtására. A bemeneti feszültség növelése csökkentette a primer áramot, miközben növelte a kimeneti teljesítményt, így javítva a teljesítménytényező nyereséget. Hiszünk abban, hogy nagy energiaellátó rendszereket lehet felépíteni nagy tekercsek, nagy piezoelektromos elemek és alacsonyabb frekvenciák felhasználásával - az alkatrészek hangfrekvenciás tartományán belül.

Az MRA-k lényegében a mágnesekben tárolt elektromos energia felszabadításának eszközei. Mint ilyen, ez egy AC akkumulátor egyenáramú kimenettel. Használható hordozható, öntöltő tápegységhez félvezető generátorral és újratölthető akkumulátorral. Azok számára, akik szeretnének egy rövid áttekintést kapni a technológiáról, a következő bekezdéseket javasoljuk, de erősen emlékeztetünk arra, hogy folytassák ezt az olvasást a KeelyNet fájlok alaposabb vizsgálatával.

Anyag = Energia. Az anyag megváltoztatásához változtasd meg az energiát. A mágnes létrehozása egy olyan folyamat révén valósul meg, amely az anyag kitágulását és összehúzódását okozza, aminek következtében a mágnes állandó összeomlási állapotba kerül. Ez az oka annak, hogy a mágnesek vonzzák a hasonló rácsszerkezetű anyagokat, miközben megpróbálják kitölteni az őket létrehozó energetikai űrt. A mágneses "mezők" a mágnesezési folyamat után jönnek létre, és az elektromos energia kinyerésének egyetlen módja a tekercs mágneshez viszonyított fizikai elforgatása.

Lehetőség van azonban virtuális forgatás létrehozására is egy mágnes hangfrekvenciájának alkalmazásával, ami a rácsok és a területek rezgését okozza. Az ehhez szükséges teljesítmény azonban nagyobb volt, mint a virtuális forgás által felszabaduló energia. Ezért szükséges a rezgés növelése túlzott áramerősség használata nélkül.

A piezoelektromos elem gyakorlatilag kimeríthetetlen szabad elektronkészlettel rendelkezik. A primer tekercssel sorba kapcsolt piezoelem szinte kiküszöböli a primer áramot, mivel a piezoelem a feszültséget állítja elő, nem az áramot. Következésképpen nagyon kevés tényleges teljesítmény nyerhető ki a piezoelektromos elemből, és áramot lehet táplálni a primer tekercsbe, amely megrezegteti a mágneses területet.

A piezoelektromos elem a primer tekercsben keringő áram katalizátora. A keringő áram additív, és ez az oka annak, hogy a piezoelektromos elemen és a primer tekercsen keresztül kifejlődik a nagy potenciál.

Ezen a ponton a rezonancia válik fontossá. A mágnes hangfrekvenciája és a piezoelembe betáplált jel között három oktáv távolságra kell lennie. A keringő áram gazdag lesz az áramkör működéséhez szükséges felhangokban.

Bár az áramkör egyszerű, a "Phi", a virtuális forgás, a tetraéder geometria, a piezoelektromos elem- és transzformátorelmélet, valamint az elektromos ismeretek fogalmait használja. Ez nem javasolt kezdő projektnek a nagy feszültség miatt. A mérnökök és technikusok számára nehéz lehet elfogadni, hogy az MRA a fenti szövetség. Remélhetőleg ez segít egy jobb világ felépítésében.

Megjelenés dátuma: Olvasva: 65540 alkalommal További információk a témában

A „mágneses rezonancia” kifejezés a váltakozó elektromágneses tér energiájának szelektív (rezonáns) elnyelésére utal egy állandó mágneses térnek kitett anyag elektronikus vagy nukleáris alrendszere által. Az abszorpciós mechanizmus ezekben az alrendszerekben a diszkrét energiaszintek közötti kvantumátmenetekhez kapcsolódik, amelyek mágneses tér jelenlétében keletkeznek.

A mágneses rezonanciákat általában öt típusra osztják: 1) ciklotronrezonancia (CR); 2) elektronparamágneses rezonancia (EPR); 3) mágneses magrezonancia (NMR); 4) elektronferromágneses rezonancia; 5) elektronikus antiferromágneses rezonancia.

Ciklotron rezonancia. A CR során az elektromágneses térenergia szelektív abszorpciója figyelhető meg az állandó mágneses térben elhelyezkedő félvezetőkben és fémekben, amelyet az elektronok Landau energiaszintek közötti kvantumátmenetei okoznak. A külső mágneses térben lévő vezetési elektronok kvázi folytonos energiaspektruma ilyen egyenlő távolságra lévő szintekre oszlik.

A CR fizikai mechanizmusának lényege a klasszikus elmélet keretein belül érthető meg. A szabad elektron állandó mágneses térben (a tengely mentén irányítva) spirális pályán mozog ciklotron frekvenciájú mágneses indukciós vonalak körül

ahol és az elektron töltésének nagysága és effektív tömege. Most kapcsoljunk be egy rádiófrekvenciás mezőt, amelynek frekvenciája és vektora merőleges (például a tengely mentén). Ha az elektronnak megfelelő fázisa van a spirál mentén való mozgásának, akkor mivel forgási frekvenciája egybeesik a külső tér frekvenciájával, felgyorsul és a spirál kitágul. Az elektron felgyorsítása energiájának növelését jelenti, ami a rádiófrekvenciás mezőből való átadása miatt következik be. Így a rezonáns abszorpció akkor lehetséges, ha a következő feltételek teljesülnek:

a külső elektromágneses tér frekvenciájának, amelynek energiája elnyelődik, egybe kell esnie az elektronok ciklotronfrekvenciájával;

az elektromágneses hullám elektromos térerősség-vektorának az állandó mágneses tér irányára merőleges komponensűnek kell lennie;

a kristályban az elektronok átlagos szabad mozgási idejének meg kell haladnia a ciklotron rezgések periódusát.

A CR módszert a félvezetők hordozóinak effektív tömegének meghatározására használják. A CR vonal félszélességéből meghatározhatóak a jellemző szórási idők, és ezáltal a hordozó mobilitása. A vonalfelület alapján meghatározható a mintában lévő töltéshordozók koncentrációja.

Elektron paramágneses rezonancia. Az EPR jelenség az elektromágneses tér energiájának rezonáns abszorpciójából áll az elektromágneses tér mágneses vektorára merőleges állandó mágneses térben elhelyezett paramágneses mintákban. A jelenség fizikai lényege a következő.

A párosítatlan elektronokat tartalmazó atom mágneses momentumát az (5.35) kifejezés határozza meg. Mágneses térben az atom energiaszintjei a mágneses momentum és a mágneses tér kölcsönhatása miatt energiaszintekre osztódnak.

ahol az atom mágneses kvantumszáma és felveszi az értéket

Az (5.52)-ből világos, hogy az alszintek száma egyenlő, és az alszintek távolsága

Külső elektromágneses tér hatására az atomok alacsony szintről magasabb szintre való átmenetei megtörténhetnek. A kvantummechanikai szelekciós szabályok szerint megengedett átmenetek azok, amelyekben a mágneses kvantumszám eggyel változik, azaz. Következésképpen egy ilyen mező energiakvantumának meg kell egyeznie az alszintek közötti távolsággal

A kapcsolat (5,55) az EPR feltétele. A rezonanciafrekvenciájú váltakozó mágneses tér azonos valószínűséggel átmenetet okoz az alsó mágneses részszintekről a felsőbb szintekre (abszorpció) és fordítva (emisszió). Termodinamikai egyensúlyi állapotban a két szomszédos szint populációi közötti kapcsolatot Boltzmann törvénye határozza meg.

Az (5.56) alapján világos, hogy az alacsonyabb energiájú államok népessége magasabb (). Ezért az elektromágneses mező kvantumát elnyelő atomok száma e körülmények között felülmúlja a kibocsátó atomok számát; Ennek eredményeként a rendszer elnyeli az elektromágneses mező energiáját, ami növekedéshez vezet. A ráccsal való kölcsönhatás miatt azonban az elnyelt energia hő formájában kerül át a rácsba, és általában olyan gyorsan, hogy az alkalmazott frekvenciákon az arány nagyon kevéssé tér el az egyensúlyi értékétől (5,56).

Az EPR frekvenciák az (5.55) alapján határozhatók meg. Az értéket behelyettesítve és számolva (tisztán spin momentum) megkapjuk a rezonanciafrekvenciát

Az (5.57)-ből jól látható, hogy az 1 T-ig terjedő mezőkben a rezonanciafrekvenciák a Hz-es tartományba esnek, vagyis a rádiófrekvenciás és a mikrohullámú tartományba.

A rezonanciafeltétel (5.55) mágneses momentumokkal rendelkező izolált atomokra vonatkozik. Az atomrendszerre azonban érvényben marad, ha a mágneses momentumok közötti kölcsönhatás elhanyagolható. Ilyen rendszer egy paramágneses kristály, amelyben a mágneses atomok egymástól nagy távolságra helyezkednek el.

Az EPR jelenséget 1923-ban jósolták meg. Ya.G. Dorfman, és kísérleti úton fedezték fel 1944-ben. E. K. Zavoisky. Jelenleg az EPR-t a szilárd anyagok tanulmányozásának egyik leghatékonyabb módszereként használják. Az EPR spektrumok értelmezése alapján információt nyernek a hibákról, a szilárd anyagok és az elektronszerkezet szennyeződéseiről, a kémiai reakciók mechanizmusairól stb. A paramágneses erősítők és generátorok az ESR jelenségre épülnek.

Nukleáris mágneses rezonancia. A nehéz elemi részecskék protonok és neutronok (nukleonok), következésképpen a belőlük épült atommagok saját mágneses momentumokkal rendelkeznek, amelyek a magmágnesesség forrásaként szolgálnak. Az elemi mágneses momentum szerepét az elektronhoz hasonlóan itt a Bohr magmagneton tölti be.

Az atommagnak mágneses momentuma van

ahol az atommag -tényezője, az atommag spinszáma, amely fél-egész és egész értékeket vesz fel:

0, 1/2, 1, 3/2, 2, ... . (5.60)

A magmágneses momentum vetítése a tengelyre z tetszőlegesen választott koordinátarendszert a reláció határozza meg

Itt a mágneses kvantumszám, ha ismert, a következő értékeket veszi fel:

Külső mágneses tér hiányában minden különböző állapotú állapot azonos energiájú, ezért degeneráltak. A nullától eltérő mágneses momentumú, külső állandó mágneses térbe helyezett atommag térbeli kvantálást tapasztal, és -szeres degenerált szintje egy Zeeman multipletté hasad, melynek szintjei energiával rendelkeznek.

Ha ezt követően az atommagot váltakozó mezőnek tesszük ki, amelynek energiakvantumja megegyezik a szintek közötti távolsággal (5.63)

akkor az atommagok rezonáns energiaelnyelése következik be, amit nukleáris paramágneses rezonanciának vagy egyszerűen csak nukleáris mágneses rezonancia.

Mivel jóval kisebb, az NMR rezonancia frekvencia észrevehetően alacsonyabb, mint az EPR frekvencia. Így az 1 T nagyságrendű mezőkben az NMR a rádiófrekvenciás tartományban figyelhető meg.

Az NMR-t, mint az atommagok, atomok és molekulák tanulmányozásának módszerét, számos alkalmazást kapott a fizika, a kémia, a biológia, az orvostudomány, a technológia területén, különösen a mágneses mezők erősségének mérésére.

A hagyományos NMR spektroszkópiai módszernek számos hátránya van. Először is sok időre van szükség az egyes spektrumok felépítéséhez. Másodszor, nagyon igényes a külső interferencia hiányára, és általában a kapott spektrumok jelentős zajjal rendelkeznek. Harmadszor, nem alkalmas nagyfrekvenciás spektrométerek készítésére. Ezért a modern NMR műszerek az úgynevezett impulzusspektroszkópia módszerét alkalmazzák, amely a vett jel Fourier-transzformációján alapul.

Jelenleg minden NMR spektrométer erős szupravezető mágnesekre épül, állandó mágneses térrel.

Az NMR introszkópia (vagy mágneses rezonancia képalkotás) lényege a mágneses magrezonancia jel amplitúdójának egy speciális kvantitatív elemzése. Az NMR introszkópos módszerekben a mágneses mezőt nyilvánvalóan nem egyenletesen hozzuk létre. Akkor van okunk arra számítani, hogy a mágneses magrezonancia frekvenciája a minta minden pontjában megvan a maga értéke, amely különbözik a többi rész értékétől. Ha bármilyen kódot beállít az NMR-jelek amplitúdójának gradációjához (fényerő vagy szín a monitor képernyőjén), hagyományos képet (tomogramot) kaphat az objektum belső szerkezetének szakaszairól.

Ferro- és antiferromágneses rezonancia. A ferromágneses rezonancia fizikai lényege, hogy a ferromágnest telítettségig mágnesező külső mágneses tér hatására a minta teljes mágneses momentuma e tér körül a mezőtől függő Larmor-frekvenciával precesszálni kezd. Ha egy ilyen mintára nagyfrekvenciás, -ra merőleges elektromágneses teret alkalmazunk, és a frekvenciáját megváltoztatjuk, akkor a térenergia rezonáns abszorpciója következik be. Az abszorpció ebben az esetben több nagyságrenddel nagyobb, mint a paramágneses rezonanciánál, mivel ezekben a mágneses szuszceptibilitás, és ennek következtében a mágneses telítési momentum sokkal nagyobb, mint a paramágneses anyagoké.

A ferro rezonanciajelenségeinek jellemzői - az antiferromágneseket pedig elsősorban az határozza meg, hogy az ilyen anyagokban nem izolált atomokkal vagy közönséges paramágneses testek viszonylag gyengén kölcsönható ionjaival, hanem erősen kölcsönható elektronok összetett rendszerével foglalkoznak. A csere (elektrosztatikus) kölcsönhatás nagy eredő mágnesezettséget, és ezzel együtt nagy belső mágneses teret hoz létre, ami jelentősen megváltoztatja a rezonancia viszonyokat (5.55).

A ferromágneses rezonancia abban különbözik az EPR-től, hogy az energiaelnyelés ebben az esetben sok nagyságrenddel erősebb, és a rezonancia feltétele (a váltakozó tér rezonanciafrekvenciája és az állandó mágneses tér nagysága közötti kapcsolat) jelentősen függ a mágneses tér alakjától. minták.

Sok mikrohullámú készülék a ferromágneses rezonancia jelenségén alapul: rezonáns szelepek és szűrők, paramágneses erősítők, teljesítménykorlátozók és késleltető vezetékek.

Antiferromágneses rezonancia ( elektronikus mágneses rezonancia V antiferromágnesek) – az antiferromágnes mágneses rendszerének viszonylag nagy szelektív válaszának jelensége olyan elektromágneses tér hatására, amelynek frekvenciája (10-1000 GHz) közel áll a mágneses részrácsok mágnesezettségi vektorainak precessziójának sajátfrekvenciáihoz. rendszer. Ezt a jelenséget az elektromágneses mező energiájának erős abszorpciója kíséri.

Kvantum szempontból a antiferromágneses rezonancia elektromágneses térfotonok hullámvektorral magnonná történő rezonáns átalakulásának tekinthető.

Megfigyelni a antiferromágneses rezonancia rádióspektrométereket használnak, hasonlóan az ESR vizsgálatához használtakhoz, de lehetővé teszik a mérések elvégzését nagy (1000 GHz-ig) frekvencián és erős (1 MG-ig) mágneses térben. A legígéretesebb spektrométerek azok, amelyekben nem a mágneses teret, hanem a frekvenciát pásztázzák. Az optikai kimutatási módszerek széles körben elterjedtek antiferromágneses rezonancia.

4

1 Szövetségi Állami Költségvetési Szakmai Felsőoktatási Intézmény "Bölcs Jaroszlavról elnevezett Novgorodi Állami Egyetem", Velikij Novgorod

2 Szövetségi Állami Költségvetési Szakmai Felsőoktatási Intézmény "Bölcs Jaroszlavról elnevezett Novgorodi Állami Egyetem"

3 Moszkvai Állami Egyetem névadója. M.V. Lomonoszov, Moszkva

4 Általános Fizikai Intézet. A.M. Prohorov RAS

A cikk kísérleti bizonyítékot ad a magnetoelektromos (ME) kölcsönhatás jelenlétére a magnetoakusztikus rezonancia (MAR) tartományában mesterséges ferrit-piezoelektromos közegben. Az ilyen anyagokban az ME hatás a magnetostrikciós és piezoelektromos komponensek kölcsönhatásának következményeként jelentkezik. A munka célja az ME hatás kísérleti vizsgálata volt a ferrit MAR régiójában. Az ME elem két egykristályos anyagból készült: piezoelektromos - lantán-gallium-szilikát és ferrit - ittrium-vas gránát. A cikk kísérleti adatokat mutat be a közvetlen ME hatás vizsgálatáról egy kétfázisú IHG-LGS mintára a MAR régióban. A hatás nagysága 14,1 V/(cmOe) volt körülbelül 2,8 MHz frekvencián. A méréseket két módszerrel végeztük, összehasonlítható eredménnyel. A kapott adatok lehetővé teszik az ME-effektust használó rádió- és mikrohullámú készülékek műszaki megvalósíthatóságának előrejelzését a MAR régióban kielégítő paraméterekkel.

magnetoelektromos hatás

magnetoakusztikus rezonancia

1. Belyaeva O. Yu., Zarembo L. K., Karpachev S. N. A ferritek magnetoakusztikája és a magnetoakusztikus rezonancia // UFN 162 (2) 107–138 (1992).

2. Bichurin M.I. et al. Magnetoelektromos anyagok. – M.: Természettudományi Akadémia, 2006. – 296 p.

3. Gulyaev Yu. V., Dikshtein I. E., Shavrov V. G. Felületi magnetoakusztikus hullámok mágneses kristályokban az orientációs fázisátalakulások tartományában // UFN 167 735–750 (1997).

4. Bichurin M.I., Petrov V.M. Magnetoelektromos hatás magnetostrikciós-piezoelektromos multiferroikában // Low Temperature Physics. – 2010.06.15. – T. 36, N 6. – P. 680-687.

5. Petrov V.M., Bichurin M.I., Petrov R.V. Magnetoakusztikus rezonancia ferrit-piezoelektromos filmszerkezetekben // A tudomány és az oktatás modern problémái. – 2012. – 2. sz.; URL: www.site/102-5701

6. Petrov R.V., Bichurin M.I., Petrov V.M. Rezonanciahatások magnetostrikciós-piezoelektromos kompozitokban szilárdtest-elektronikai eszközökhöz // Palmarium Academic Publishing, 2012. – 264 p.

7. Pyatakov A. P., Zvezdin A. K. Magnetoelectric material and multiferroics // UFN 182 593–620 (2012).

8. Bichurin M. I., Petriv V. M. és Priya S. Magnetoelectric Multiferroic Composites // In: Ferroelectrics - Physical Effects / Szerk. Mickaël Lallart. – InTech, 2011. – P. 277-302.

9. Bichurin M. I., Petrov V. M., Ryabkov O. V. et al. A magnetoakusztikus rezonancia mágneses hatásainak elmélete egykristályos ferromágneses-ferroelektromos heterostruktúrákban // Phys. Fordulat. B, 2005, v. 72, P. 060408(R) (1-4).

10. Magnetoelectricity in Composites / Szerk. M. I. Bichurin és D. Viehland, Pan Stanford Pub, 2011. – 257 p.

Bevezetés

A jól ismert és tanulmányozott jelenségek metszéspontjában gyakran az anyagok belső tulajdonságainak teljesen új megnyilvánulásai figyelhetők meg, amelyek előrehaladott kutatásokat eredményeznek, és a tudományos és technológiai haladás forrásaként szolgálnak. A cikk kísérleti bizonyítékot ad a magnetoelektromos (ME) kölcsönhatás jelenlétére a magnetoakusztikus rezonancia tartományában mesterséges ferrit-piezoelektromos közegben. Az ilyen anyagokban az ME hatás a magnetostrikciós és piezoelektromos komponensek kölcsönhatásának következményeként jelentkezik. A magnetostrikciós és piezoelektromos fázis közötti rugalmas mechanikai kölcsönhatás óriási magnetoelektromos reakciót eredményez a magnetoelektromos kompozit anyagokban. A mágneses (spin) és az elasztikus alrendszerek közötti kölcsönhatás a mágnesben kapcsolt magnetoelasztikus oszcillációk megjelenéséhez vezet, amelyek érdekes fizikai tulajdonságokkal rendelkeznek. A magnetoakusztikus rezonancia (MAP) az akusztikus hullám abszorpciójának meredek növekedésében nyilvánul meg, amikor a spinhullámmal rezonáns feltételeket érnek el (ha frekvenciáik és hullámvektoraik egybeesnek). Itt, ellentétben az akusztikai relaxációs jelenségek legtöbb esetével, lehetőség van a jellemzők (relaxációs idő stb.) szabályozására külső mágneses mezők segítségével. A munka célja az ME hatás kísérleti vizsgálata a ferrit MAR régiójában. Ennek a jelenségnek a tanulmányozása lehetővé teszi a jövőben számos nagyfrekvenciás eszköz, például szűrő, szelep, fázisváltó stb. létrehozását, amelyek jellemzői az elektromos áram nagyságának változtatásával szabályozhatók. terület.

Kísérleti minta és mérőállvány

Az ME elem két monokristályos anyagból készült. Az első anyagot - piezoelektromos lantán-gallium-szilikát La3Ga5SiO14 (langazit - LGS) Y-metszet 15x4x0,5 mm méretekkel az oroszországi Fomos-Materials OJSC (http://www.newpiezo.com) biztosította. A második anyag - az egykristályos ittrium-vas gránát (YIG) szintén egy 13x4x1,35 mm méretű, (110) síkban orientált lemez volt, amelyet az oroszországi Ferrit-Domen Kutatóintézet biztosított (http://). www.ferrite-domain.com). Mindkét mintát tükörfényesre políroztuk. Az LGS síkra 0,5 μm vastagságú aranyelektródákat helyeztek fel. Az ME elem két komponens, egy piezoelektromos és egy ferrit ragasztásával készült, polivinil-butiral-fenol-formaldehid ragasztóval. A ragasztóanyag vastagsága legfeljebb 12 mikron volt.

ábra mutatja az ME elem helyét a mágneses térben. 1.

1. ábra: ME elem elhelyezkedése külső mágneses mezőben

Az ME elem a Helmholtz tekercs közepén található. Az állandó mágneses tér az első esetben a magnetoelektromos minta síkja mentén, a második esetben pedig a magnetoelektromos minta síkja mentén irányul. A váltakozó elektromágneses tér mindig a magnetoelektromos minta síkja mentén irányult. Ilyen körülmények között a ferritben vastagság-nyíró hullámok gerjesztődnek. A reflexiós együttható S11 rezonancia-karakterisztikája külön YGG mintában a ragasztás előtt az ábrán látható. 2a. Ezek a hullámok viszont vastagság-nyíró hullámokat gerjesztenek az LGS-ben – az Y-vágású piezoelektromosban. A reflexiós együttható S11 rezonancia-karakterisztikáját egy külön LGS mintában az 1. ábra mutatja be. 2b. A kísérleti rezonancia frekvenciák mindkét mintánál egybeesnek a számítottakkal. A hullámok jelet generálnak a piezoelektromos síkelektródáin. Az állandó mágneses tér nagysága longitudinális mágnesezés esetén 164 Oe, keresztirányú mágnesezés esetén - 597 Oe. A váltakozó mágneses tér nagysága 150 mOe. A jelet a piezoelektromos síkon elhelyezett elektródákról vettük fel.

2. ábra A reflexiós együttható S11 rezonancia karakterisztikája külön mintában: a - IZHG, b - LGS

Az YG lemezben a ragasztás utáni magnetoelasztikus rezgések rezonanciafrekvenciája felfelé tolódik el, ami az FMR vonal elmozdulásának hatásával magyarázható mechanikai igénybevétel hatására. Az ME elem ragasztása után mindkét rezonanciakarakterisztika frekvenciában egybeesik.

A mérésekhez két állványt használtunk. A panoráma mérésekhez az ábrán látható állványt használtuk. 3a. ábra, amely egy Obzor-304 komplex átviteli együttható-mérőhöz csatlakoztatott Helmholtz-tekercsbe helyezett ME-mintát, egy elektromágnest, egy áramforrást és egy Gaussmeter-t tartalmaz. A jel teljesítménye a mérő kimenetén 10 mW volt. A berendezés az S11, S22 reflexiós együtthatókat és az S21 átviteli együtthatót körülbelül 2,8 MHz frekvencián mérte.

3. ábra Mérőállvány: a - panoráma mérésekhez, b - oszcilloszkóp alapján

Ez az állvány lehetővé teszi a jellemzők változásainak valós időben történő megtekintését. Az ME minta bemenetéről származó reflexiós együttható mágneses fázis okozta S11 rezonanciakarakterisztikáját az ábra mutatja. 4a. Az ME minta kimenetéről származó reflexiós együttható piezoelektromos fázis által okozott S22 rezonanciakarakterisztikáját az 1. ábra mutatja be. 4b. Magnetizáló mezőt alkalmaztak az ME mintában a magnetoelasztikus rezgéseket gerjesztő feltételek megteremtésére. A keresztirányú és longitudinális mágnesezés eredményei nem különböztek szignifikánsan. Az S21 átviteli karakterisztikája az ábrán látható. 5a. Az 1. görbe az együtthatót mutatja. átjárás mágnesező tér nélkül, 2. görbe - mágnesező térrel. A ferritben a magnetoakusztikus rezonancia frekvenciáján, körülbelül 2,8 MHz-en, az átviteli együttható amplitúdója körülbelül 15 dB-lel nő a nem rezonáns esethez képest. Ez a viselkedés azt jelzi, hogy az energia nagy része hullámenergián keresztül jut el az eszköz bemenetéről a kimenetére. Mivel a szerkezetekben csak vastagság-nyíró hullámok gerjeszthetők, ez a MAR effektus jelenlétét jelzi ebben a frekvenciatartományban. A MAR elméleti vizsgálatát a magnetoelektromos (ME) jelenségekkel összefüggésben olyan munkákban végeztük, ahol a magnetoelektromos hatást egy kétrétegű magnetostrikciós-piezoelektromos filmszerkezetben, dielektromos hordozón a magnetoakusztikus rezonancia tartományában vették figyelembe. A kísérleti adatok megerősítik az elméleti számításokat.

4. ábra A reflexiós együttható jellemzői az ME mintában: a - S11, b - S22

5. ábra a - az S21 ME minta átviteli karakterisztikája, b - az ME minta aME értéke a rezonancia frekvencián

A második telepítés blokkvázlata az ábrán látható. 3b. Tartalmaz egy ME mintát, amely oszcilloszkóphoz van csatlakoztatva, és egy Helmholtz-tekercsbe van elhelyezve, amely egy jelgenerátorhoz, egy elektromágneshez, egy áramforráshoz és egy Gaussmeterhez van csatlakoztatva. A direkt ME együtthatót a standon mértük.

Az aME ME együttható értékeit a magnetoakusztikus rezonancia frekvencián az ábra mutatja. 5 B. Körülbelül 2,8 MHz frekvencián körülbelül 14,1 V/(cm×Oe) volt.

ábrán látható adatokat összehasonlítva. ábra és 5a. Az 5b. ábrán látható, hogy teljesen azonosak, és a két mérési módszer eredményeiben teljesen összehasonlítható.

A vizsgálatok eredményeként kielégítő eredmények születtek az ME hatás nagyságrendjére vonatkozóan. Ezek a rádiófrekvenciás tartományban végzett és ilyen jelentős nagyságrendű ME-effektus első mérései. A korábban publikált munkákban megfogalmazott elméleti premisszák teljes mértékben beigazolódnak. A jövőben pontos számításokat tesznek közzé a kísérleti adatokkal összehasonlítva. A tervek között szerepel a magnetoakusztikus és rugalmas rezgések spektrumának számítása, a rezgések kölcsönhatásának nagyságának becslése különböző gerjesztési feltételek mellett.

Következtetés

A cikk kísérleti adatokat mutat be az ME hatás vizsgálatáról egy kétfázisú IHG-LGS mintára a MAR régióban. A hatás nagysága 14,1 V/(cm×Oe) volt körülbelül 2,8 MHz frekvencián. A méréseket két módszerrel végeztük, összehasonlítható eredménnyel. A kapott adatok lehetővé teszik a rádió- és mikrohullámú készülékek műszaki megvalósíthatóságának előrejelzését az ME-hatás felhasználásával a MAR régióban.

A munkát az „Innovatív Oroszország tudományos és tudományos-pedagógiai személyzete” 2009-2013 közötti szövetségi célprogram keretében végezték.

Ellenőrzők:

Zakharov Anatolij Julijevics, a fizikai és matematikai tudományok doktora, professzor, a Novgorodi Állami Egyetem Elektromos Információtudományi Intézetének Általános és Kísérleti Fizikai Tanszékének osztályvezetője, Velikij Novgorod.

Szeleznyev Borisz Ivanovics, a műszaki tudományok doktora, professzor, a NovSU Elektromos Információtudományi Intézetének igazgatója, Velikij Novgorod.

Bibliográfiai link

Petrov R.V., Petrov V.M., Tatarenko A.S., Bichurin M.I., Pjatakov A.P., Zvezdin A.K. MÁGNESELEKTROMOS HATÁS A MÁGNESOAKUSTIKUS RESONANCIA TERÜLETÉBEN FERRIT-PIEZOELEKTROMOS SZERKEZETBEN // A tudomány és az oktatás modern problémái. – 2013. – 4. sz.;
URL: http://science-education.ru/ru/article/view?id=9654 (Hozzáférés dátuma: 2019.08.23.). Figyelmébe ajánljuk a Természettudományi Akadémia kiadója által kiadott folyóiratokat

Az alapelv egy 100% feletti hatékonyságú eszköz, azt mondod, hogy ez hamisítvány, és minden nem valódi, de ez nem igaz. A készüléket háztartási alkatrészek felhasználásával szerelték össze. A transzformátor kialakítása egy tulajdonsággal rendelkezik: a transzformátor W alakú, középen egy rés van, de a résben van egy neodímium mágnes, amely a visszacsatoló tekercs kezdeti impulzusát adja. A felszedőtekercsek tetszőleges irányban tekerhetők, ugyanakkor a tekercselésüknél is precíz, azonos induktivitással kell rendelkezniük. Ha ezt nem tartják be, akkor nem lesz rezonancia, erről az akkumulátorral párhuzamosan csatlakoztatott voltmérő tájékoztat. Ebben a kialakításban nem találtam különösebb alkalmazást, de csatlakoztathat fényforrást izzólámpák formájában.

Műszaki jellemzők a rezonanciánál:
A hatásfok 100% feletti
A fordított áram 163-167 milliamper (nem tudom, hogy történik ez, de az akkumulátor tölt)
Jelenlegi fogyasztás 141 milliamper (kiderült, hogy 20 milliamper szabad energia, és az akkumulátor töltésére megy)

Piros huzaltekercs L1
Zöld huzaltekercs L2
A fekete vezeték a felvevő tekercs

Beállítások

Saját tapasztalatom alapján meg voltam győződve arról, hogy az L1 tekercs, amely ugyanazzal a vezetékkel van feltekercselve, könnyebben hangolható rezonanciára az L2-vel, és több áramot termel, mint amennyit elfogyaszt. Ha jól értem, ferromágneses rezonancia jön létre, ami táplálja a terhelést és nagy árammal tölti az akkumulátort. A rezonancia beállításához két egyforma tekercsnek vagy egynek kell lennie, a készülék bekapcsolásakor egy izzólámpa (esetemben egy 12 Voltos 5 Wattos lámpa) terhelése alatt mozognak. A beállításhoz csatlakoztasson egy voltmérőt párhuzamosan az akkumulátorral, és kezdje el mozgatni a tekercs(eke)t. Rezonancia esetén az akkumulátor feszültségének növekednie kell. Egy bizonyos küszöb elérésekor az akkumulátor leáll a töltés és a kisütés. A tranzisztorra nagy hűtőbordát kell telepíteni. Két tekercs esetén minden bonyolultabb, mivel úgy kell feltekerni őket, hogy az induktivitások gyakorlatilag megegyezzenek, eltérő terhelés esetén a jobb és a bal tekercs elhelyezkedése megváltozik. Ha ezeket a tuning szabályokat nem tartják be, akkor előfordulhat, hogy nem jön létre rezonancia, hanem egy egyszerű, nagy hatásfokú boost konvertert kapunk. A tekercs paramétereim 1:3, azaz L1 8 menet, L2 24 menet, mindkettő azonos vezeték keresztmetszetű. Az L1 az L2 tetején lóg. Kivehető tekercsek, mindegy milyen vezeték, de nekem 1,5mm-es van.

Fénykép

A kész eszköz nem rezonáns állapotban van (sorosan kapcsolt tekercsek)

Kivehető tekercsről diódán keresztül történő önellátás tesztelése. (Eredmény: meghibásodás, 14 másodpercig működik lelassulva)

A rezonancia állapota egy tekercsen diódán keresztüli önellátás nélkül. A kísérlet sikeres volt, csatlakoztatott akkumulátorral az átalakító 37 óra 40 percig működött anélkül, hogy feszültséget vesztett volna az akkumulátoron.A kísérlet elején az akkumulátor feszültsége 7,15 volt, a végén 7,60 volt. Ez a tapasztalat bebizonyította, hogy az átalakító 100% feletti hatékonyságot képes nyújtani. A terheléshez 12 voltos 5 wattos izzólámpát használtam. Nem voltam hajlandó más eszközöket használni, mivel a készülék körül nagyon erős a mágneses tér, és másfél méteres sugarú körben interferenciát okoz, a rádió 10 méteres körzetben leáll.

Radioelemek listája

Kijelölés	típus	Megnevezés	Mennyiség	jegyzet	Üzlet	A jegyzettömböm
VT1	Bipoláris tranzisztor	KT819A	1	KT805		Jegyzettömbhöz
C1	Kondenzátor	0,1 µF	1			Jegyzettömbhöz
C2	Elektrolit kondenzátor	50 µF 25 V	1			Jegyzettömbhöz
R1	Ellenállás	2,2 kOhm	1			Jegyzettömbhöz
R2	Ellenállás	62 Ohm	1			Jegyzettömbhöz
Bat1	Akkumulátor	12 Volt	1