Mga komento:

Ang batayan para sa disenyo ng anumang mga network ng engineering ay pagkalkula. Upang tama ang disenyo ng isang network ng supply o exhaust air ducts, kailangan mong malaman ang mga parameter daloy ng hangin. Sa partikular, kinakailangang kalkulahin ang daloy ng daloy at pagkawala ng presyon sa channel para sa tamang pagpili lakas ng fan.

Sa pagkalkula na ito, ang isang mahalagang papel ay nilalaro ng tulad ng isang parameter bilang ang dynamic na presyon sa mga dingding ng air duct.

Pag-uugali ng kapaligiran sa loob ng air duct

Ang isang fan na lumilikha ng isang daloy ng hangin sa isang supply o exhaust air duct ay nagpapaalam sa daloy na ito potensyal na enerhiya. Sa panahon ng paggalaw sa limitadong espasyo ng pipe, ang potensyal na enerhiya ng hangin ay bahagyang nagbabago sa kinetic energy. Ang prosesong ito ay nangyayari bilang isang resulta ng impluwensya ng daloy sa mga pader ng channel at tinatawag na dynamic na presyon.

Bilang karagdagan dito, mayroon ding static na presyon, ito ang epekto ng mga molekula ng hangin sa bawat isa sa isang daloy, sinasalamin nito ang potensyal na enerhiya nito. Ang kinetic energy ng daloy ay makikita ng dynamic na indicator ng epekto, kaya naman parameter na ito nakikilahok sa mga kalkulasyon.

Sa patuloy na daloy ng hangin, ang kabuuan ng dalawang parameter na ito ay pare-pareho at tinatawag na kabuuang presyon. Maaari itong ipahayag sa ganap at kamag-anak na mga yunit. Ang panimulang punto para sa ganap na presyon ay isang kumpletong vacuum, habang ang kamag-anak ay itinuturing na nagsisimula sa atmospheric, iyon ay, ang pagkakaiba sa pagitan ng mga ito ay 1 Atm. Bilang isang patakaran, kapag kinakalkula ang lahat ng mga pipeline, ginagamit ang halaga ng kamag-anak (labis) na epekto.

Bumalik sa mga nilalaman

Pisikal na kahulugan ng parameter

Kung isasaalang-alang namin ang mga tuwid na seksyon ng mga duct ng hangin, ang mga cross-section na bumababa sa isang pare-pareho ang daloy ng hangin, pagkatapos ay isang pagtaas sa bilis ng daloy ay masusunod. Sa kasong ito, ang dynamic na presyon sa mga air duct ay tataas, at ang static na presyon ay bababa, ang magnitude ng kabuuang epekto ay mananatiling hindi nagbabago. Alinsunod dito, para sa isang daloy na dumaan sa naturang pagpapaliit (confuser), dapat itong ipaalam sa simula kinakailangang halaga enerhiya, kung hindi man ay maaaring bumaba ang pagkonsumo, na hindi katanggap-tanggap. Sa pamamagitan ng pagkalkula ng magnitude ng dynamic na epekto, maaari mong malaman ang halaga ng mga pagkalugi sa confuser na ito at piliin nang tama ang kapangyarihan ng yunit ng bentilasyon.

Ang reverse na proseso ay magaganap kung ang channel cross-section ay nadagdagan sa isang pare-pareho ang rate ng daloy (diffuser). Ang bilis at dynamic na epekto ay magsisimulang bumaba, ang kinetic energy ng daloy ay magiging potensyal. Kung ang pressure na binuo ng fan ay masyadong mataas, ang daloy ng rate sa lugar at sa buong system ay maaaring tumaas.

Depende sa pagiging kumplikado ng circuit, ang mga sistema ng bentilasyon ay may maraming mga pagliko, tee, pagpapaliit, mga balbula at iba pang mga elemento na tinatawag na mga lokal na pagtutol. Ang dynamic na epekto sa mga elementong ito ay tumataas depende sa anggulo ng pag-atake ng daloy sa panloob na dingding ng tubo. Ang ilang bahagi ng system ay nagdudulot ng malaking pagtaas sa parameter na ito, halimbawa mga fire damper, kung saan ang isa o higit pang mga damper ay naka-install sa daloy ng daloy. Lumilikha ito ng mas mataas na resistensya ng daloy sa lugar, na dapat isaalang-alang sa pagkalkula. Samakatuwid, sa lahat ng mga kaso sa itaas, kailangan mong malaman ang halaga dynamic na presyon sa channel.

Bumalik sa mga nilalaman

Mga kalkulasyon ng parameter gamit ang mga formula

Sa isang tuwid na seksyon, ang bilis ng paggalaw ng hangin sa air duct ay pare-pareho, at ang magnitude ng dynamic na epekto ay nananatiling pare-pareho. Ang huli ay kinakalkula ng formula:

Рд = v2γ / 2g

Sa formula na ito:

• Рд — dynamic na presyon sa kgf/m2;
• V—bilis ng hangin sa m/s;
• γ — tiyak na gravity hangin sa lugar na ito, kg/m3;
• g ay ang acceleration dahil sa gravity, katumbas ng 9.81 m/s2.

Maaari mo ring makuha ang halaga ng dynamic na presyon sa iba pang mga yunit, sa Pascals. May isa pang pagkakaiba-iba ng formula na ito para dito:

Рд = ρ(v2 / 2)

Narito ang ρ ay ang density ng hangin, kg/m3. Dahil sa mga sistema ng bentilasyon ay walang mga kondisyon para sa pag-compress ng daluyan ng hangin sa isang lawak na nagbabago ang density nito, ipinapalagay na pare-pareho - 1.2 kg / m3.

Susunod, dapat nating isaalang-alang kung paano kasangkot ang magnitude ng dynamic na epekto sa pagkalkula ng mga channel. Ang punto ng pagkalkula na ito ay upang matukoy ang mga pagkalugi sa buong sistema ng supply o maubos na bentilasyon upang piliin ang presyon ng fan, ang disenyo nito at ang lakas ng makina. Ang pagkalkula ng mga pagkalugi ay nangyayari sa dalawang yugto: una, ang mga pagkalugi dahil sa alitan laban sa mga pader ng channel ay tinutukoy, pagkatapos ay ang pagbaba sa kapangyarihan ng daloy ng hangin sa mga lokal na resistensya ay kinakalkula. Ang dynamic na parameter ng presyon ay kasangkot sa pagkalkula sa parehong mga yugto.

Ang frictional resistance sa bawat 1 m ng isang round channel ay kinakalkula ng formula:

R = (λ / d) Рд, kung saan:

• Рд — dynamic na presyon sa kgf/m2 o Pa;
• λ— koepisyent ng paglaban sa alitan;
• d ay ang diameter ng duct sa metro.

Ang mga pagkalugi ng friction ay tinutukoy nang hiwalay para sa bawat seksyon na may iba't ibang diameter at rate ng daloy. Ang resultang halaga R ay pinarami ng kabuuang haba ng mga channel ng kinakalkula na diameter, ang mga pagkalugi dahil sa lokal na pagtutol ay idinagdag at nakukuha pangkalahatang kahulugan para sa buong sistema:

HB = ∑(Rl + Z)

Narito ang mga parameter:

1. HB (kgf/m2) — kabuuang pagkalugi sa sistema ng bentilasyon.
2. Ang R ay pagkawala ng friction bawat 1 m ng isang pabilog na channel.
3. l (m) - haba ng seksyon.
4. Z (kgf / m2) - pagkalugi sa mga lokal na resistensya (bends, crosses, valves, atbp.).

Bumalik sa mga nilalaman

Pagpapasiya ng mga lokal na parameter ng paglaban ng sistema ng bentilasyon

Ang magnitude ng dynamic na epekto ay nakikibahagi din sa pagtukoy ng parameter ng Z. Ang pagkakaiba sa tuwid na seksyon ay na sa iba't ibang mga elemento ng sistema ang daloy ay nagbabago ng direksyon nito, mga sanga, at nagtatagpo. Sa kasong ito, ang daluyan ay nakikipag-ugnayan sa mga panloob na dingding ng channel hindi tangentially, ngunit sa ilalim iba't ibang anggulo. Upang isaalang-alang ito, maaari mong ipasok ang isang trigonometric function sa formula ng pagkalkula, ngunit mayroong maraming mga paghihirap dito. Halimbawa, kapag dumadaan sa isang simpleng 90⁰ na liko, ang hangin ay umiikot at pumipindot sa panloob na dingding ng hindi bababa sa tatlong magkakaibang anggulo (depende sa disenyo ng liko). Ang sistema ng air duct ay naglalaman ng mass na higit sa mga kumplikadong elemento, paano makalkula ang mga pagkalugi sa kanila? Mayroong formula para dito:

1. Z = ∑ξ Рд.

Upang gawing simple ang proseso ng pagkalkula, isang walang sukat na lokal na koepisyent ng paglaban ay ipinakilala sa formula. Para sa bawat elemento sistema ng bentilasyon ito ay naiiba at isang reference na halaga. Ang mga halaga ng koepisyent ay nakuha sa pamamagitan ng mga kalkulasyon o eksperimento. Maraming mga manufacturing plant na gumagawa ng mga kagamitan sa bentilasyon ay nagsasagawa ng kanilang sariling aerodynamic na pag-aaral at pagkalkula ng mga produkto. Ang kanilang mga resulta, kabilang ang koepisyent ng lokal na pagtutol ng elemento (halimbawa, damper ng apoy), ay kasama sa pasaporte ng produkto o inilagay sa teknikal na dokumentasyon sa iyong website.

Upang gawing simple ang proseso ng pagkalkula ng mga pagkawala ng ventilation duct, lahat ng mga dynamic na halaga ng epekto para sa iba't ibang bilis ay kinakalkula at na-tabulate din, kung saan maaari lamang silang piliin at ipasok sa mga formula. Ipinapakita ng talahanayan 1 ang ilang mga halaga para sa pinakakaraniwang ginagamit na bilis ng hangin sa mga duct ng hangin.

STATE MEDICAL UNIVERSITY OF SEMEY

Toolkit sa paksang ito:

Pag-aaral ng mga rheological na katangian ng mga biological fluid.

Mga pamamaraan para sa pag-aaral ng sirkulasyon ng dugo.

Rheography.

Compiled by: Guro

Kovaleva L.V.

Pangunahing tanong ng paksa:

1. Ang equation ni Bernoulli. Static at dynamic na presyon.
2. Rheological na katangian ng dugo. Lagkit.
3. Formula ni Newton.
4. Reynolds number.
5. Newtonian at Non-Newtonian fluid
6. Daloy ng laminar.
7. Magulong daloy.
8. Pagpapasiya ng lagkit ng dugo gamit ang isang medikal na viscometer.
9. Batas ni Poiseuille.
10. Pagpapasiya ng bilis ng daloy ng dugo.
11. Kabuuang paglaban ng mga tisyu ng katawan. Mga Pangunahing Pisikal rheograpiya. Rheoencephalography
12. Mga pisikal na pundasyon ng ballistocardiography.

Ang equation ni Bernoulli. Static at dynamic na presyon.

Ang ideal ay hindi mapipigil at walang panloob na alitan o lagkit; Ang nakatigil o tuluy-tuloy na daloy ay isang daloy kung saan ang mga bilis ng mga particle ng likido sa bawat punto ng daloy ay hindi nagbabago sa paglipas ng panahon. Ang matatag na daloy ay nailalarawan sa pamamagitan ng mga streamline - mga haka-haka na linya na tumutugma sa mga trajectory ng mga particle. Ang bahagi ng daloy ng likido, na nakatali sa lahat ng panig ng mga linya ng stream, ay bumubuo ng isang stream tube o jet. Pumili tayo ng kasalukuyang tubo na napakakitid na ang mga bilis ng butil na V sa alinman sa mga seksyon nito S, patayo sa axis ng tubo, ay maituturing na pareho sa buong seksyon. Kung gayon ang dami ng likido na dumadaloy sa anumang seksyon ng tubo sa bawat yunit ng oras ay nananatiling pare-pareho, dahil ang paggalaw ng mga particle sa likido ay nangyayari lamang sa kahabaan ng axis ng tubo: . Ang ratio na ito ay tinatawag kondisyon ng pagpapatuloy ng jet. Kasunod nito na para sa isang tunay na likido na may tuluy-tuloy na daloy sa pamamagitan ng isang tubo na may variable na cross-section, ang halaga ng Q ng likidong dumadaloy sa bawat yunit ng oras sa anumang seksyon ng tubo ay nananatiling pare-pareho (Q = const) at ang average na bilis ng daloy sa iba't ibang seksyon ng ang tubo ay inversely proportional sa mga lugar ng mga seksyong ito: atbp.

Pumili tayo ng kasalukuyang tubo sa daloy ng isang perpektong likido, at sa loob nito ay isang sapat na maliit na dami ng likido na may masa , na, habang dumadaloy ang likido, ay gumagalaw mula sa posisyon. A sa posisyon B.

Dahil sa maliit na volume, maaari nating ipagpalagay na ang lahat ng mga likidong particle sa loob nito ay nasa pantay na kondisyon: nasa posisyon A may pressure speed at nasa taas h 1 mula sa zero level; buntis SA- ayon . Ang mga cross section ng kasalukuyang tubo ay S 1 at S 2, ayon sa pagkakabanggit.

Ang isang likido sa ilalim ng presyon ay may panloob na potensyal na enerhiya (enerhiya ng presyon), dahil sa kung saan maaari itong gumana. Ang enerhiyang ito Wp sinusukat sa pamamagitan ng produkto ng presyon at dami V mga likido: . Sa kasong ito, ang paggalaw ng likidong masa ay nangyayari sa ilalim ng impluwensya ng pagkakaiba sa mga puwersa ng presyon sa mga seksyon Si At S2. Ang gawaing ginawa Isang r katumbas ng pagkakaiba sa mga potensyal na enerhiya ng presyon sa mga punto . Ang gawaing ito ay ginugugol sa trabaho upang mapagtagumpayan ang pagkilos ng grabidad at sa pagbabago sa kinetic energy ng masa

Mga likido:

Kaya naman, A p = A h + A D

Regrouping ang mga tuntunin ng equation, makuha namin

Mga probisyon A at B ay pinili nang arbitraryo, kaya masasabi natin na sa anumang lugar kasama ang kasalukuyang tubo ang kondisyon ay napanatili

paghahati ng equation na ito sa pamamagitan ng , nakukuha natin

saan - density ng likido.

Iyon na iyon Ang equation ni Bernoulli. Ang lahat ng mga termino ng equation, na madaling makita, ay may sukat ng presyon at tinatawag na: istatistika: hydrostatic: - dynamic. Kung gayon ang equation ni Bernoulli ay maaaring mabalangkas tulad ng sumusunod:

sa isang nakatigil na daloy ng isang perpektong likido, ang kabuuang presyon, katumbas ng kabuuan ng mga static, hydrostatic at dynamic na presyon, ay nananatiling pare-pareho sa anumang cross section daloy.

Para sa isang pahalang na tubo ng daloy, ang hydrostatic pressure ay nananatiling pare-pareho at maaaring tukuyin bilang kanang bahagi equation, na pagkatapos ay kinuha ang form

Tinutukoy ng presyon ng istatistika ang potensyal na enerhiya ng likido (enerhiya ng presyon), tinutukoy ng dynamic na presyon ang kinetic energy.

Mula sa equation na ito ay sumusunod sa isang konklusyon na tinatawag na panuntunan ni Bernoulli:

Ang static na presyon ng isang hindi malapot na likido na dumadaloy sa isang pahalang na tubo ay tumataas kung saan bumababa ang bilis nito, at kabaliktaran.

Lecture 2. Pagbaba ng presyon sa mga air duct

Plano ng lecture. Mass at volumetric na daloy ng hangin. Batas ni Bernoulli. Pagkawala ng presyon sa pahalang at patayong mga duct ng hangin: hydraulic resistance coefficient, dynamic coefficient, Reynolds number. Pagkawala ng presyon sa mga liko, mga lokal na resistensya, para sa pagpabilis ng pinaghalong alikabok-hangin. Pagkawala ng presyon sa isang high-pressure na network. Kapangyarihan ng pneumatic transport system.

2. Mga parameter ng pneumatic ng daloy ng hangin

2.1. Mga parameter ng daloy ng hangin

Sa ilalim ng pagkilos ng isang fan, ang isang daloy ng hangin ay nilikha sa pipeline. Mahalagang mga parameter Ang daloy ng hangin ay ang bilis nito, presyon, densidad, masa at volumetric na mga rate ng daloy ng hangin. Volumetric ng daloy ng hangin Q, m 3 / s, at masa M, kg/s, ay magkakaugnay tulad ng sumusunod:

;
, (3)

saan F– cross-sectional area ng pipe, m2;

v– bilis ng daloy ng hangin sa isang partikular na seksyon, m/s;

ρ – density ng hangin, kg/m3.

Ang presyon sa daloy ng hangin ay nakikilala sa pagitan ng static, dynamic at total.

Static na presyon R st Nakaugalian na sumangguni sa presyon ng paglipat ng mga particle ng hangin sa bawat isa at sa mga dingding ng pipeline. Ang static na presyon ay sumasalamin sa potensyal na enerhiya ng daloy ng hangin sa seksyon ng pipe kung saan ito sinusukat.

Dynamic na presyon daloy ng hangin R ding, Pa, ay nagpapakilala sa kinetic energy nito sa seksyon ng pipe kung saan ito sinusukat:

.

Buong presyon Tinutukoy ng daloy ng hangin ang lahat ng enerhiya nito at katumbas ng kabuuan ng mga static at dynamic na presyon na sinusukat sa parehong seksyon ng pipe, Pa:

R = R st + R d .

Maaaring masukat ang presyur alinman mula sa absolute vacuum o may kaugnayan sa atmospheric pressure. Kung ang presyon ay sinusukat mula sa zero ( ganap na vacuum), pagkatapos ito ay tinatawag na ganap R. Kung ang presyon ay sinusukat na may kaugnayan sa atmospheric pressure, ito ay relatibong presyon N.

N = N st + R d .

Ang presyon ng atmospera ay katumbas ng pagkakaiba kabuuang presyon ganap at kamag-anak

R atm = R – N.

Ang presyon ng hangin ay sinusukat ng Pa (N/m2), mm water column o mm mercury column:

1 mm na tubig. Art. = 9.81 Pa; 1 mmHg Art. = 133.322 Pa. Normal na kondisyon ang hangin sa atmospera ay tumutugma sa mga sumusunod na kondisyon: presyon 101325 Pa (760 mm Hg) at temperatura 273 K.

Densidad ng hangin ay ang masa bawat yunit ng dami ng hangin. Ayon sa Clayperon equation, ang density ng malinis na hangin sa temperatura na 20ºС

kg/m3.

saan R– gas constant, katumbas ng 286.7 J/(kg  K) para sa hangin; T– temperatura sa sukat ng Kelvin.

Ang equation ni Bernoulli. Ayon sa kondisyon ng pagpapatuloy ng daloy ng hangin, ang rate ng daloy ng hangin ay pare-pareho para sa anumang seksyon ng tubo. Para sa mga seksyon 1, 2 at 3 (Larawan 6), ang kundisyong ito ay maaaring isulat bilang mga sumusunod:

;

Kapag nagbabago ang presyon ng hangin sa loob ng saklaw na hanggang 5000 Pa, nananatiling halos pare-pareho ang density nito. Dahil dito

;

Q 1 = Q 2 = Q 3.

Ang pagbabago sa presyon ng daloy ng hangin sa haba ng tubo ay sumusunod sa batas ni Bernoulli. Para sa mga seksyon 1, 2 maaari naming isulat

saan  R 1.2 – pagkawala ng presyon na dulot ng resistensya ng daloy laban sa mga dingding ng tubo sa lugar sa pagitan ng mga seksyon 1 at 2, Pa.

Sa pagbaba ng cross-sectional area 2 ng pipe, ang bilis ng hangin sa seksyong ito ay tataas, upang ang daloy ng volume ay mananatiling hindi nagbabago. Ngunit sa pagtaas v 2 ang dynamic na presyon ng daloy ay tataas. Upang masiyahan ang pagkakapantay-pantay (5), ang static na presyon ay dapat bumaba nang eksakto kung gaano kalaki ang pagtaas ng dynamic na presyon.

Habang tumataas ang cross-sectional area, bababa ang dynamic na pressure sa cross-section, at tataas ang static pressure ng eksaktong parehong halaga. Ang kabuuang presyon sa seksyon ay mananatiling hindi nagbabago.

2.2. Pagkawala ng presyon sa isang pahalang na tubo

Pagkawala ng presyon ng friction Ang daloy ng alikabok-hangin sa isang direktang air duct, na isinasaalang-alang ang konsentrasyon ng pinaghalong, ay tinutukoy ng formula ng Darcy-Weisbach, Pa

, (6)

saan l– haba ng tuwid na seksyon ng pipeline, m;

 - koepisyent ng hydraulic resistance (friction);

d

R ding– dynamic na presyon, na kinakalkula mula sa average na bilis ng hangin at ang density nito, Pa;

SA- kumplikadong koepisyent; para sa mga track na may madalas na pagliko SA= 1.4; para sa mga tuwid na ruta na may maliit na bilang ng mga liko
, Saan d- diameter ng pipeline, m;

SA tm– koepisyent na isinasaalang-alang ang uri ng transported na materyal, ang mga halaga nito ay ibinigay sa ibaba:

Hydraulic resistance coefficient  sa mga kalkulasyon ng engineering ay tinutukoy ng formula A.D. Altshulya

, (7)

saan SA eh– ganap na katumbas na pagkamagaspang sa ibabaw, K e = (0.0001... 0.00015) m;

d – panloob na diameter mga tubo, m;

Re– Reynolds number.

Reynolds number para sa hangin

, (8)

saan v– average na bilis ng hangin sa pipe, m/s;

d- diameter ng tubo, m;

 - density ng hangin, kg/m3;

 1 – koepisyent ng dynamic na lagkit, Ns/m 2 ;

Dynamic na coefficient value Ang lagkit para sa hangin ay matatagpuan gamit ang Millikan formula, Ns/m2

 1 = 17,11845  10 -6 + 49,3443  10 -9 t, (9)

saan t– temperatura ng hangin, С.

Sa t= 16 С  1 = 17.11845  10 -6 + 49.3443  10 -9 16 =17.910 -6.

2.3. Pagkawala ng presyon sa isang vertical duct

Pagkawala ng presyon kapag inililipat ang pinaghalong hangin sa isang patayong pipeline, Pa:

, (10)

saan  - density ng hangin,  = 1.2 kg/m3;

g = 9.81 m/s 2 ;

h– pagtaas ng taas ng transported material, m.

Kapag kinakalkula ang mga sistema ng aspirasyon kung saan ang konsentrasyon ng pinaghalong hangin   0.2 kg/kg na halaga  R sa ilalim isinasaalang-alang lamang kapag  h 10 m. Para sa inclined pipeline  h = l kasalanan, saan l– haba ng hilig na seksyon, m;  ay ang anggulo ng inclination ng pipeline.

2.4. Pagkawala ng presyon sa mga gripo

Depende sa oryentasyon ng outlet (pag-ikot ng air duct sa isang tiyak na anggulo) sa espasyo, dalawang uri ng mga outlet ay nakikilala: patayo at pahalang.

Mga patayong liko tinutukoy ng mga unang titik ng mga salita na sumasagot sa mga tanong ayon sa diagram: mula sa aling pipeline, kung saan at kung saan pipeline ipinadala ang pinaghalong hangin. Ang mga sumusunod na sangay ay nakikilala:

– G-VV – ang dinadalang materyal ay gumagalaw mula sa pahalang na seksyon pataas patungo sa patayong seksyon ng pipeline;

– G-NV – pareho mula sa pahalang pababa hanggang sa patayong seksyon;

– VV-G – pareho mula patayo hanggang pahalang;

– VN-G – pareho mula patayo pababa hanggang pahalang.

Mga pahalang na liko Mayroon lamang isang uri ng G-G.

Sa pagsasagawa ng mga kalkulasyon ng engineering, ang pagkawala ng presyon sa isang network outlet ay matatagpuan gamit ang mga sumusunod na formula.

Sa mga halaga ng konsentrasyon ng daloy   0.2 kg/kg

saan
- ang kabuuan ng mga lokal na koepisyent ng paglaban ng mga sangay ng sangay (Talahanayan 3) sa R/ d= 2, kung saan R– radius ng pag-ikot ng gitnang linya ng labasan; d- diameter ng pipeline; dynamic na presyon ng daloy ng hangin.

Sa mga halaga   0.2 kg/kg

saan
- ang kabuuan ng mga conditional coefficient na isinasaalang-alang ang mga pagkawala ng presyon dahil sa pag-ikot at pagbilis ng materyal sa likod ng labasan.

Mga halaga  tungkol sa conv matatagpuan sa laki ng mga talahanayan  T(Talahanayan 4) na isinasaalang-alang ang koepisyent para sa anggulo ng pag-ikot SA P

 tungkol sa conv =  T SA P . (13)

Mga salik sa pagwawasto SA P kinuha depende sa anggulo ng pag-ikot ng mga liko :

SA P

Talahanayan 3

Mga lokal na koepisyent ng paglaban ng mga sanga  O sa R/ d = 2

Disenyo ng sangay	Anggulo ng pag-ikot, 
Baluktot, baluktot, naselyohang, hinangin mula sa 5 mga link at 2 tasa

Ang equation ni Bernoulli. Static at dynamic na presyon.

Ang ideal ay hindi mapipigil at walang panloob na alitan o lagkit; Ang nakatigil o tuluy-tuloy na daloy ay isang daloy kung saan ang mga bilis ng mga particle ng likido sa bawat punto ng daloy ay hindi nagbabago sa paglipas ng panahon. Ang matatag na daloy ay nailalarawan sa pamamagitan ng mga streamline - mga haka-haka na linya na tumutugma sa mga trajectory ng mga particle. Ang bahagi ng daloy ng likido, na nakatali sa lahat ng panig ng mga linya ng stream, ay bumubuo ng isang stream tube o jet. Pumili tayo ng kasalukuyang tubo na napakakitid na ang mga bilis ng butil na V sa alinman sa mga seksyon nito S, patayo sa axis ng tubo, ay maituturing na pareho sa buong seksyon. Kung gayon ang dami ng likido na dumadaloy sa anumang seksyon ng tubo sa bawat yunit ng oras ay nananatiling pare-pareho, dahil ang paggalaw ng mga particle sa likido ay nangyayari lamang sa kahabaan ng axis ng tubo: . Ang ratio na ito ay tinatawag kondisyon ng pagpapatuloy ng jet. Kasunod nito na para sa isang tunay na likido na may tuluy-tuloy na daloy sa pamamagitan ng isang tubo na may variable na cross-section, ang halaga ng Q ng likidong dumadaloy sa bawat yunit ng oras sa anumang seksyon ng tubo ay nananatiling pare-pareho (Q = const) at ang average na bilis ng daloy sa iba't ibang seksyon ng ang tubo ay inversely proportional sa mga lugar ng mga seksyong ito: atbp.

Pumili tayo ng kasalukuyang tubo sa daloy ng isang perpektong likido, at sa loob nito ay isang sapat na maliit na dami ng likido na may masa , na, habang dumadaloy ang likido, ay gumagalaw mula sa posisyon. A sa posisyon B.

Dahil sa maliit na volume, maaari nating ipagpalagay na ang lahat ng mga likidong particle sa loob nito ay nasa pantay na kondisyon: nasa posisyon A may pressure speed at nasa taas h 1 mula sa zero level; buntis SA- ayon . Ang mga cross section ng kasalukuyang tubo ay S 1 at S 2, ayon sa pagkakabanggit.

Ang isang likido sa ilalim ng presyon ay may panloob na potensyal na enerhiya (enerhiya ng presyon), dahil sa kung saan maaari itong gumana. Ang enerhiyang ito Wp sinusukat sa pamamagitan ng produkto ng presyon at dami V mga likido: . Sa kasong ito, ang paggalaw ng likidong masa ay nangyayari sa ilalim ng impluwensya ng pagkakaiba sa mga puwersa ng presyon sa mga seksyon Si At S2. Ang gawaing ginawa Isang r katumbas ng pagkakaiba sa mga potensyal na enerhiya ng presyon sa mga punto . Ang gawaing ito ay ginugugol sa trabaho upang mapagtagumpayan ang pagkilos ng grabidad at sa pagbabago sa kinetic energy ng masa

Mga likido:

Kaya naman, A p = A h + A D

Regrouping ang mga tuntunin ng equation, makuha namin

Mga probisyon A at B ay pinili nang arbitraryo, kaya masasabi natin na sa anumang lugar kasama ang kasalukuyang tubo ang kondisyon ay napanatili

paghahati ng equation na ito sa pamamagitan ng , nakukuha natin

saan - density ng likido.

Iyon na iyon Ang equation ni Bernoulli. Ang lahat ng mga termino ng equation, na madaling makita, ay may sukat ng presyon at tinatawag na: istatistika: hydrostatic: - dynamic. Kung gayon ang equation ni Bernoulli ay maaaring mabalangkas tulad ng sumusunod:

sa isang nakatigil na daloy ng isang perpektong likido, ang kabuuang presyon, katumbas ng kabuuan ng static, hydrostatic at dynamic na mga presyon, ay nananatiling isang pare-parehong halaga sa anumang cross section ng daloy.

Para sa isang pahalang na tubo ng daloy, ang hydrostatic pressure ay nananatiling pare-pareho at maaaring italaga sa kanang bahagi ng equation, na pagkatapos ay kinuha ang form

Tinutukoy ng presyon ng istatistika ang potensyal na enerhiya ng likido (enerhiya ng presyon), tinutukoy ng dynamic na presyon ang kinetic energy.

Mula sa equation na ito ay sumusunod sa isang konklusyon na tinatawag na panuntunan ni Bernoulli:

Ang static na presyon ng isang hindi malapot na likido na dumadaloy sa isang pahalang na tubo ay tumataas kung saan bumababa ang bilis nito, at kabaliktaran.

Lagkit ng likido

Rheology ay ang agham ng pagpapapangit at pagkalikido ng bagay. Ang ibig sabihin ng rheology ng dugo (hemorrheology) ay ang pag-aaral ng biophysical na katangian ng dugo bilang isang malapot na likido. Sa isang tunay na likido, kumikilos ang magkaparehong kaakit-akit na pwersa sa pagitan ng mga molekula, na nagiging sanhi panloob na alitan. Ang panloob na alitan, halimbawa, ay nagiging sanhi ng isang puwersa ng paglaban kapag pinupukaw ang isang likido, isang pagbagal sa bilis ng pagbagsak ng mga katawan na itinapon dito, at gayundin, sa ilalim ng ilang mga kundisyon, isang daloy ng laminar.

Itinatag ni Newton na ang puwersa F B ng panloob na friction sa pagitan ng dalawang layer ng likido na gumagalaw sa magkaibang bilis ay depende sa likas na katangian ng likido at direktang proporsyonal sa lugar S ng mga layer na nakikipag-ugnay at ang gradient ng bilis. dv/dz sa pagitan nila F = Sdv/dz kung saan ang proportionality coefficient, tinatawag na viscosity coefficient o simple lagkit likido at depende sa kalikasan nito.

Puwersa F B kumikilos nang tangential sa ibabaw ng nakikipag-ugnay na mga layer ng likido at nakadirekta upang mapabilis nito ang paglipat ng layer nang mas mabagal, nagpapabagal sa mas mabilis na paglipat ng layer.

Ang gradient ng bilis sa kasong ito ay nagpapakilala sa rate ng pagbabago sa bilis sa pagitan ng mga layer ng likido, ibig sabihin, sa direksyon na patayo sa direksyon ng daloy ng likido. Para sa mga may hangganan na halaga ito ay katumbas ng .

Yunit ng viscosity coefficient sa ,sa sistema ng GHS - , ang yunit na ito ay tinatawag poise(P). Ang relasyon sa pagitan nila: .

Sa pagsasagawa, ang lagkit ng isang likido ay nailalarawan sa pamamagitan ng relatibong lagkit, na nauunawaan bilang ratio ng viscosity coefficient ng isang ibinigay na likido sa viscosity coefficient ng tubig sa parehong temperatura:

Karamihan sa mga likido (tubig, mababang molekular na timbang mga organikong compound, mga tunay na solusyon, mga nilusaw na metal at kanilang mga asin) ang koepisyent ng lagkit ay nakasalalay lamang sa likas na katangian ng likido at temperatura (sa pagtaas ng temperatura ay bumababa ang koepisyent ng lagkit). Ang ganitong mga likido ay tinatawag Newtonian.

Para sa ilang mga likido, higit na mataas ang molekular (halimbawa, mga polymer solution) o kumakatawan sa mga dispersed system (suspension at emulsion), ang viscosity coefficient ay nakasalalay din sa daloy ng rehimen - pressure at velocity gradient. Habang tumataas ang mga ito, bumababa ang lagkit ng likido dahil sa pagkagambala ng panloob na istraktura ng daloy ng likido. Ang ganitong mga likido ay tinatawag na structurally viscous o hindi Newtonian. Ang kanilang lagkit ay nailalarawan sa tinatawag na conditional viscosity coefficient, na tumutukoy sa ilang kundisyon ng daloy ng likido (presyon, bilis).

Ang dugo ay isang suspensyon ng mga nabuong elemento sa isang solusyon sa protina - plasma. Ang plasma ay halos isang Newtonian fluid. Dahil ang 93% ng mga nabuong elemento ay mga pulang selula ng dugo, kung gayon, sa isang pinasimpleng pananaw, ang dugo ay isang suspensyon ng mga pulang selula ng dugo sa isang physiological na solusyon. Samakatuwid, sa mahigpit na pagsasalita, ang dugo ay dapat na uriin bilang isang non-Newtonian fluid. Bilang karagdagan, habang ang dugo ay dumadaloy sa mga sisidlan, ang isang konsentrasyon ng mga nabuong elemento ay sinusunod sa gitnang bahagi ng daloy, kung saan ang lagkit ay tumataas nang naaayon. Ngunit dahil ang lagkit ng dugo ay hindi masyadong mataas, ang mga phenomena na ito ay napapabayaan at ang lagkit coefficient nito ay itinuturing na isang pare-parehong halaga.

Ang normal na kamag-anak na lagkit ng dugo ay 4.2-6. Sa ilalim ng mga kondisyon ng pathological, maaari itong bumaba sa 2-3 (na may anemia) o tumaas sa 15-20 (na may polycythemia), na nakakaapekto sa erythrocyte sedimentation rate (ESR). Ang mga pagbabago sa lagkit ng dugo ay isa sa mga dahilan ng mga pagbabago sa erythrocyte sedimentation rate (ESR). May diagnostic value ang lagkit ng dugo. Ang ilang mga nakakahawang sakit ay nagpapataas ng lagkit, habang ang iba, tulad ng typhoid fever at tuberculosis, ay nagpapababa nito.

Ang kamag-anak na lagkit ng serum ng dugo ay karaniwang 1.64-1.69 at sa patolohiya 1.5-2.0. Tulad ng anumang likido, tumataas ang lagkit ng dugo habang bumababa ang temperatura. Kapag ang tigas ng erythrocyte membrane ay tumaas, halimbawa sa atherosclerosis, ang lagkit ng dugo ay tumataas din, na humahantong sa pagtaas ng pagkarga sa puso. Ang lagkit ng dugo ay hindi pareho sa malawak at makitid na mga sisidlan, at ang epekto ng diameter ng daluyan ng dugo sa lagkit ay nagsisimulang madama kapag ang lumen ay mas mababa sa 1 mm. Sa mga sisidlan na mas payat kaysa sa 0.5 mm, ang lagkit ay bumababa sa direktang proporsyon sa pagpapaikli ng diameter, dahil sa kanila ang mga pulang selula ng dugo ay nakaayos sa kahabaan ng axis sa isang kadena tulad ng isang ahas at napapalibutan ng isang layer ng plasma na naghihiwalay sa " ahas” mula sa vascular wall.

Ang mga sistema ng pag-init ay dapat na masuri para sa paglaban sa presyon

Mula sa artikulong ito matututunan mo kung ano ang static at dynamic na presyon ng isang sistema ng pag-init, kung bakit ito kinakailangan at kung paano ito naiiba. Isasaalang-alang din ang mga dahilan ng pagtaas at pagbaba nito at mga paraan para maalis ang mga ito. Bilang karagdagan, pag-uusapan natin kung anong uri ng presyon ang kanilang nararanasan iba't ibang sistema pag-init at mga pamamaraan para sa pagsusuring ito.

Mga uri ng presyon sa sistema ng pag-init

Mayroong dalawang uri:

• istatistika;
• pabago-bago.

Ano ang static na presyon ng isang sistema ng pag-init? Ito ang nilikha sa ilalim ng impluwensya ng grabidad. Ang tubig sa ilalim ng sarili nitong timbang ay pumipindot sa mga dingding ng system na may puwersa na proporsyonal sa taas kung saan ito tumataas. Mula sa 10 metro ang figure na ito ay katumbas ng 1 atmosphere. Sa mga sistema ng istatistika, ang mga blower ng daloy ay hindi ginagamit, at ang coolant ay umiikot sa pamamagitan ng mga tubo at radiator sa pamamagitan ng gravity. Ito ay mga bukas na sistema. Pinakamataas na presyon sa bukas na sistema ang pag-init ay tungkol sa 1.5 atmospheres. SA modernong konstruksyon ang mga ganitong pamamaraan ay halos hindi ginagamit, kahit na kapag nag-i-install ng mga autonomous circuit mga bahay sa bansa. Ito ay dahil sa ang katunayan na para sa naturang scheme ng sirkulasyon kinakailangan na gumamit ng mga tubo na may malaking diameter. Ito ay hindi aesthetically kasiya-siya at mahal.

Ang dynamic na presyon sa sistema ng pag-init ay maaaring iakma

Dynamic na presyon sa saradong sistema ang pag-init ay nilikha sa pamamagitan ng artipisyal na pagtaas ng daloy ng rate ng paggamit ng coolant electric pump. Halimbawa, kung pinag-uusapan natin ang mga matataas na gusali o malalaking highway. Bagaman, ngayon kahit na sa mga pribadong bahay, ang mga bomba ay ginagamit kapag nag-i-install ng pagpainit.

Mahalaga! Ito ay tungkol tungkol sa labis na presyon hindi kasama ang atmospera.

Ang bawat sistema ng pag-init ay may sariling pinahihintulutang limitasyon lakas. Sa madaling salita, maaari itong makatiis ng iba't ibang mga pagkarga. Para malaman kung alin presyon ng pagpapatakbo sa isang saradong sistema ng pag-init, kinakailangan upang magdagdag ng dynamic, pumped ng mga bomba, sa static na nilikha ng haligi ng tubig. Para sa tamang operasyon sistema, ang mga pagbabasa ng pressure gauge ay dapat na matatag. Ang pressure gauge ay isang mekanikal na aparato na sumusukat sa puwersa kung saan gumagalaw ang tubig sa isang sistema ng pag-init. Binubuo ito ng spring, pointer at scale. Naka-install ang mga pressure gauge sa mga pangunahing lokasyon. Salamat sa kanila, maaari mong malaman kung ano ang operating pressure sa sistema ng pag-init, pati na rin makilala ang mga pagkakamali sa pipeline sa panahon ng mga diagnostic.

Bumababa ang presyon

Upang mabayaran ang mga pagkakaiba, ang mga karagdagang kagamitan ay itinayo sa circuit:

1. tangke ng pagpapalawak;
2. emergency coolant release balbula;
3. labasan ng hangin.

Pagsusuri sa hangin - ang presyon ng pagsubok ng sistema ng pag-init ay itinaas sa 1.5 bar, pagkatapos ay ibinaba sa 1 bar at umalis sa loob ng limang minuto. Sa kasong ito, ang mga pagkalugi ay hindi dapat lumampas sa 0.1 bar.

Pagsubok sa tubig - ang presyon ay tumaas sa hindi bababa sa 2 bar. Marahil higit pa. Depende sa operating pressure. Ang maximum na operating pressure ng sistema ng pag-init ay dapat na i-multiply ng 1.5. Sa limang minuto, ang mga pagkalugi ay hindi dapat lumampas sa 0.2 bar.

Panel

Cold hydrostatic testing - 15 minuto na may presyon na 10 bar, pagkawala ng hindi hihigit sa 0.1 bar. Mainit na pagsubok - pagtataas ng temperatura sa circuit sa 60 degrees sa loob ng pitong oras.

Subukan sa tubig, pumping 2.5 bar. Bukod pa rito, sinusuri ang mga water heater (3-4 bar) at pumping unit.

Network ng pag-init

Ang pinahihintulutang presyon sa sistema ng pag-init ay unti-unting tumataas sa isang antas na mas mataas kaysa sa gumaganang presyon ng 1.25, ngunit hindi bababa sa 16 bar.

Batay sa mga resulta ng pagsubok, ang isang ulat ay iginuhit, na isang dokumento na nagpapatunay sa mga pahayag na ginawa dito. mga katangian ng pagganap. Kabilang dito, sa partikular, ang presyon sa pagtatrabaho.