Til spørgsmålet Statisk tryk er atmosfærisk tryk eller hvad? givet af forfatteren Єedya Bondarchuk det bedste svar er Jeg opfordrer alle til ikke at kopiere alt for kloge encyklopædiartikler, når folk stiller simple spørgsmål. Golding -fysik er ikke nødvendig her.
Ordet "statisk" betyder i bogstavelig forstand - konstant, uændret i tid.
Når du pumper en fodbold, er trykket inde i pumpen ikke statisk, men forskelligt hvert sekund. Og når du pumper op, er der konstant lufttryk inde i bolden - statisk. Og atmosfærisk tryk er i princippet statisk, selvom hvis man graver dybere, er det ikke det, det ændrer sig stadig ubetydeligt i løbet af dage og endda timer. Der er kort sagt intet abstrakt her. Statisk betyder permanent og betyder ikke noget andet.
Når du siger hej til fyre, tak! Chok fra hånd til hånd. Det skete med alle. De siger "statisk elektricitet". Ret! På dette tidspunkt har en statisk ladning (konstant) akkumuleret i din krop. Når du rører en anden person, overgår halvdelen af ​​ladningen til ham i form af en gnist.
Det er det, jeg sender ikke mere. Kort sagt, "static" = "permanent", til alle lejligheder.
Kammerater, hvis du ikke kender svaret på spørgsmålet, og endnu mere slet ikke studerede fysik, behøver du ikke at kopiere artikler fra encyklopædier !!
ligesom du tager fejl, kom du ikke til den første lektion og bad dig ikke om Bernouli -formlen, ikke? de begyndte at tygge på, hvad pres, viskositet, formler osv. osv. er, men når du kommer og giver dig præcis som du sagde, væmmes personen over det. Hvilken nysgerrighed ved viden, hvis du ikke forstår symbolerne i den samme ligning? Det er let at fortælle en, der har en slags base, så du tager helt fejl!

Svar fra roastbeef[nybegynder]
Atmosfærisk tryk modsiger MCT for gassens struktur og modbeviser eksistensen af ​​en kaotisk bevægelse af molekyler, hvis resultat er trykket på overfladerne, der grænser op til gassen. Trykket af gasser er forudbestemt ved den gensidige frastødning af molekylerne med samme navn. Frastødningsspændingen er lig med trykket. Hvis vi betragter atmosfærens søjle som en opløsning af gasser 78% nitrogen og 21% ilt og 1% andre, så kan atmosfærisk tryk betragtes som summen af ​​det delvise tryk af dets komponenter. Kræfterne til gensidig frastødning af molekylerne udligner afstandene mellem molekylerne med samme navn på isobarerne. Formentlig har iltmolekylerne ikke frastødende kræfter med de andre. Så ud fra den antagelse, at molekylerne med samme navn frastødes med det samme potentiale, dette forklarer udligningen af ​​koncentrationer af gasser i atmosfæren og i et lukket kar.

Svar fra Huck Finn[guru]
Statisk tryk er det, der skabes af tyngdekraften. Vand under sin egen vægt presser på systemets vægge med en kraft, der er proportional med den højde, det stiger til. Fra 10 meter er dette tal 1 atmosfære. I statistiske systemer bruges flowblæsere ikke, og kølevæsken cirkulerer gennem rør og radiatorer ved tyngdekraften. Det er åbne systemer. Det maksimale tryk i et åbent varmesystem er omkring 1,5 atmosfærer. I moderne konstruktion bruges sådanne metoder praktisk talt ikke, selv når man installerer autonome kredsløb i landejendomme. Dette skyldes det faktum, at for en sådan cirkulationsordning skal der bruges rør med en stor diameter. Det er ikke æstetisk tiltalende og dyrt.
Tryk i et lukket varmesystem:
Det dynamiske tryk i varmesystemet kan justeres
Dynamisk tryk i et lukket varmesystem skabes ved kunstigt at øge kølevæskens strømningshastighed ved hjælp af en elektrisk pumpe. For eksempel hvis vi taler om højhuse eller store motorveje. Selvom der nu også i private huse bruges pumper ved installation af varme.
Vigtig! Vi taler om overtryk, eksklusive atmosfærisk tryk.
Hvert af varmesystemerne har sin egen tilladte trækstyrke. Med andre ord kan den modstå forskellige belastninger. For at finde ud af, hvad der er driftstrykket i et lukket varmesystem, er det nødvendigt at tilføje det dynamiske tryk, der genereres af pumperne, til det statiske tryk, der skabes af vandsøjlen. For at systemet fungerer korrekt, skal manometeret være stabilt. En manometer er en mekanisk enhed, der måler det tryk, hvormed vand bevæger sig i et varmesystem. Den består af en fjeder, en pil og en skala. Manometre installeres på vigtige steder. Takket være dem kan du finde ud af, hvad driftstrykket er i varmesystemet, samt identificere funktionsfejl i rørledningen under diagnostik (hydrauliske test).

Svar fra i stand til at[guru]
For at pumpe væske til en given højde, skal pumpen overvinde statisk og dynamisk tryk. Statisk tryk er trykket forårsaget af højden af ​​væskesøjlen i rørledningen, dvs. den højde, som pumpen skal løfte væsken til .. Dynamisk tryk er summen af ​​hydrauliske modstande på grund af den hydrauliske modstand i selve rørledningens væg (under hensyntagen til vægets ruhed, forurening osv.) og lokale modstande (rørbøjninger) , ventiler, portventiler osv.).).

Svar fra Eurovision[guru]
Atmosfærisk tryk - atmosfærens hydrostatiske tryk på alle objekter i den og jordens overflade. Atmosfærisk tryk skabes af luftens tiltrækningskraft til jorden.
Og statisk pres - jeg har ikke opfyldt det nuværende koncept. Og i spøg kan vi antage, at dette skyldes love om elektriske kræfter og love om tiltrækning af elektrisk kraft.
Måske dette? -
Elektrostatik er en gren af ​​fysik, der studerer det elektrostatiske felt og elektriske ladninger.
Elektrostatisk (eller Coulomb) frastødning opstår mellem lignende ladede legemer og elektrostatisk tiltrækning mellem lignende ladede legemer. Fænomenet frastødning af lignende ladninger ligger til grund for oprettelsen af ​​et elektroskop - en enhed til påvisning af elektriske ladninger.
Statik (fra græsk στατός, "ubevægelig"):
En hviletilstand på ethvert bestemt tidspunkt (bog). For eksempel: Beskriv et statisk fænomen; (adj.) statisk.
En gren af ​​mekanik, som studerer ligevægtsbetingelserne for mekaniske systemer under påvirkning af kræfter og øjeblikke, der påføres dem.
Så jeg har ikke mødt begrebet statisk tryk.

Svar fra Andrey Khalizov[guru]
Tryk (i fysik) er forholdet mellem den normale kraft og overfladen af ​​interaktion mellem legemer til overfladen af ​​denne overflade eller i form af formlen: P = F / S.
Statisk (fra ordet Statisk (fra det græske στατός, "stationært" "konstant")) tryk er en tidskonstant (uforanderlig) anvendelse af en kraft, der er normal på overfladen af ​​interaktion mellem legemer.
Atmosfærisk (barometrisk) tryk er atmosfærens hydrostatiske tryk på alle objekter i den og på jordens overflade. Atmosfærisk tryk skabes af luftens tiltrækningskraft til jorden. På jordoverfladen varierer atmosfæretrykket fra sted til sted og over tid. Atmosfærisk tryk falder med højden, da det kun skabes af det overliggende lag af atmosfæren. Afhængigheden af ​​tryk på højden er beskrevet af den såkaldte.
Det vil sige, at de er to forskellige begreber.

Bernoullis lov på Wikipedia
Tjek Wikipedia -artiklen om Bernoullis lov

For at give dig den bedste online oplevelse bruger dette websted cookies. Slet cookies

For at give dig den bedste online oplevelse bruger dette websted cookies.

Ved at bruge vores websted accepterer du vores brug af cookies.

Information cookies

Cookies er korte rapporter, der sendes og gemmes på harddisken på brugerens computer via din browser, når den opretter forbindelse til et web. Cookies kan bruges til at indsamle og gemme brugerdata, mens de er tilsluttet, for at give dig de ønskede tjenester og nogle gange tendens ikke at beholde. Cookies kan være dem selv eller andre.

Der er flere typer cookies:

• Tekniske cookies der letter brugernavigation og brug af de forskellige muligheder eller tjenester, der tilbydes af internettet som identifikation af sessionen, giver adgang til bestemte områder, letter ordrer, køb, udfyldning af formularer, registrering, sikkerhed, facilitering af funktioner (videoer, sociale netværk osv. .).
• Tilpasning af cookies der giver brugerne adgang til tjenester i henhold til deres præferencer (sprog, browser, konfiguration osv.).
• Analytiske cookies som tillader anonym analyse af webbrugeres adfærd og gør det muligt at måle brugeraktivitet og udvikle navigationsprofiler for at forbedre webstederne.

Så når du åbner vores websted, i overensstemmelse med artikel 22 i lov 34/2002 i informationssamfundstjenesterne, i behandlingen af ​​analytiske cookies, har vi anmodet om dit samtykke til deres brug. Alt dette er for at forbedre vores tjenester. Vi bruger Google Analytics til at indsamle anonyme statistiske oplysninger såsom antallet af besøgende på vores websted. Cookies tilføjet af Google Analytics er underlagt politikkerne til beskyttelse af personlige oplysninger i Google Analytics. Hvis du vil, kan du deaktivere cookies fra Google Analytics.

Bemærk dog, at du kan aktivere eller deaktivere cookies ved at følge vejledningen i din browser.

Kinetisk energi af en gas i bevægelse:

hvor m er massen af ​​den bevægelige gas, kg;

s - gashastighed, m / s.

(2)

hvor V er mængden af ​​bevægelig gas, m 3;

- massefylde, kg / m 3.

Ved at erstatte (2) i (1) får vi:

(3)

Lad os finde energien på 1 m 3:

(4)

Det samlede tryk består af og
.

Det samlede tryk i luftstrømmen er lig med summen af ​​det statiske og dynamiske tryk og repræsenterer energimætningen af ​​1 m 3 gas.

Testskema til bestemmelse af det samlede tryk

Pitto Prandtl rør

(1)

(2)

Ligning (3) viser rørets ydeevne.

- tryk i kolonne I;

- tryk i kolonne II.

Tilsvarende hul

Hvis du laver et hul med sektion F e, hvorigennem den samme mængde luft vil blive tilført
, såvel som gennem rørledningen med det samme indledende hoved h, så kaldes et sådant hul ækvivalent, dvs. en passage gennem denne ækvivalente åbning erstatter alle modstande i rørledningen.

Find hullets størrelse:

, (4)

hvor c er gasstrømningshastigheden.

Gasforbrug:

(5)

Fra (2)
(6)

Cirka, fordi vi ikke tager højde for indsnævringskoefficienten for jet.

er en betinget modstand, som er praktisk at indføre i beregninger ved forenkling af reelle komplekse systemer. Hovedtab i rørledninger bestemmes som summen af ​​tab på individuelle steder i rørledningen og beregnes på grundlag af eksperimentelle data i referencebøger.

Tab i rørledningen sker ved bøjninger, bøjninger, udvidelse og sammentrækning af rørledninger. Tab i den lige rørledning beregnes også i henhold til referencedata:

Sugeforbindelse

Ventilatorhus

Afløbsrør

Ækvivalent åbning, der erstatter den rigtige rørledning med dens modstand.

- hastighed i sugerørledningen

- strømningshastighed gennem det tilsvarende hul

- størrelsen af ​​det tryk, under hvilken gassen bevæger sig i sugerøret;

statiske og dynamiske hoveder i udløbsrøret;

- fuldt hoved i afløbsrøret.

Gennem et tilsvarende hul gas strømmer ud under tryk ved , vi finder .

Eksempel

Hvad er motorens effekt til at drive blæseren, hvis vi kender de tidligere data fra 5.

Under hensyntagen til tab:

hvor - monometrisk effektivitet.

hvor
er ventilatorens teoretiske hoved.

Afledning af blæserligninger.

Givet:

Find:

Løsning:

hvor
- luftmasse

er bladets indledende radius;

- bladets sidste radius

- lufthastighed

- tangential hastighed

- radial hastighed.

Del op i
:

;

Sekundær masse:

,

;

Sekundært arbejde - strøm leveret af blæseren:

.

Foredrag nummer 31.

Bladernes karakteristiske form.

- perifer hastighed

MED- partikelens absolutte hastighed

- relativ hastighed.

,

.

Lad os forestille os vores fan med inerti V.

Luft kommer ind i hullet og sprøjtes langs radius med en hastighed på C r. men vi har:

,

hvor V- ventilatorbredde

r- radius.

.

Multiplicer med U:

.

Erstatning
, vi får:

.

Erstat værdien
for radier
ind i udtrykket for vores fan og få:

I teorien afhænger ventilatorhovedet af vinklerne (*).

Erstatte et kors og erstatte:

Del venstre og højre side i :

.

hvor EN og V- substitutionskoefficienter.

Lad os bygge afhængigheden:

Afhængig af vinklerne
blæseren ændrer karakter.

I figuren er tegnreglen den samme som i den første figur.

Hvis du tegner en vinkel fra tangenten til radius i rotationsretningen, betragtes denne vinkel som positiv.

1) I den første position: - positiv, - negativt.

2) Skulderblade II: - negativ, - positiv - bliver tæt på nul og normalt mindre. Dette er en fan med højt hoved.

3) Skulderblade III:
er lig med nul. B = 0... Medium hovedblæser.

Grundforhold for blæseren.

,

hvor c er luftudstrømningshastigheden.

.

Lad os skrive denne ligning for vores fan.

.

Opdel venstre og højre side med n:

.

Så får vi:

.

Derefter
.

Ved løsning for denne sag x = const, dvs. vi får

Lad os skrive ned:
.

Derefter:
derefter
- ventilatorens første forhold (ventilatorpræstationer er relateret til hinanden som antallet af ventilatoromdrejninger).

Eksempel:

- Dette er ventilatorens andet forhold (teoretiske ventilatorhoveder refererer til kvadratet af omdr./min.).

Så tager vi det samme eksempel
.

Men det har vi
.

Så får vi den tredje relation hvis i stedet for
erstatning
... Vi får følgende:

- Dette er det tredje forhold (den krævede effekt til at drive blæseren kaldes omdrejningstal).

For det samme eksempel:

Fan beregning

Fan beregningsdata:

Er indstillet:
- luftstrøm (m 3 / sek).

Ud fra designovervejelser er antallet af vinger også valgt - n,

- lufttæthed.

Beregningsprocessen bestemmer r 2 , d- sugeindløbets diameter
.

Hele blæserberegningen er baseret på blæserligningen.

Skraberelevator

1) Modstand ved lastning af elevatoren:

G C- vægten af ​​en løbende meter i en kæde

G G- vægt af en løbende meter last;

L- arbejdsgrenens længde

f - friktionskoefficient.

3) Modstand i tomgangsgrenen:

Samlet indsats:

.

hvor - effektivitet under hensyntagen til antallet af stjerner m;

- effektivitet under hensyntagen til antallet af stjerner n;

- effektivitet under hensyntagen til stivheden i kæden.

Transportbånds drivkraft:

,

hvor - effektiviteten af ​​transportbåndet.

Skovltransportører

Det er omfangsrigt. De bruges hovedsageligt på stationære maskiner.

Kastevifte. Det bruges på ensilagehøstere og korn. Materiale udsættes for specifik handling. Højt strømforbrug ved stigning. produktivitet.

Hørtransportører.

Anvendes på konventionelle skæreborde

1)
(d'Alembert -princippet).

Per massepartikel m vægtkraften virker mg, inertiskraft
, friktionskraft.

,

.

Skal finde NS, som er lig med den længde, du skal opnå hastighed fra V 0 Før V lig transportbåndets hastighed.

,

Udtryk 4 er bemærkelsesværdigt i følgende tilfælde:

På
,
.

På skrå
partiklen kan opfange transportørens hastighed undervejs L lig med uendelighed.

Bunkers

Der er flere typer bunkers:

med sneglafladning

vibro-losning

beholder med frit flow af bulkmedier bruges på stationære maskiner

1... Beholder med sneglafladning

Produktiviteten af ​​sneglens aflader:

.

skraber elevator transportbånd;

distributionssneglbeholder;

bund aflæsningsskrue;

skrå aflæsningsskrue;

- fyldningsfaktor

n- skruens antal omdrejninger

t- snegleplads;

- materialets specifikke tyngdekraft

D- skruediameter.

2. Vibrerende beholder

vibrator;

1. aflæsningsbakke;

   flade fjedre, elastiske elementer;

-en- amplituden af ​​beholderens vibrationer;

MED- tyngdepunktet.

Fordele - fri dannelse, designens enkelhed elimineres. Essensen af ​​vibrationens indvirkning på et granuleret medium er pseudo-bevægelse.

.

M- bunkervægt

NS- dens bevægelse

Til 1 - koefficient under hensyntagen til hastighedsmodstand;

Til 2 - fjedrenes stivhed;

- vibratorakslens cirkulære frekvens eller rotationshastighed

- fasen med indstilling af vægtene i forhold til beholderens forskydning.

Find bakkens amplitude Til 1 =0:

meget lille

,

- hyppigheden af ​​naturlige vibrationer i bunkeren.

,

Ved denne frekvens begynder materialet at flyde. Der er en udstrømningshastighed, hvormed bunkeren læsses af 50 sek.

Akkumulatorer. Samling af halm og agn.

1. Stoppere monteres og bugseres, og de er enkeltkammer og tokammer;

2. Halmhakker med opsamling eller spredning af hakket halm;

3. Spredere;

4. Halmpresser til opsamling af halm. Skel mellem monteret og bugseret.

I den flydende væske skelner de statisk tryk og dynamisk tryk... Årsagen til statisk tryk, som i tilfælde af en stationær væske, er komprimering af væsken. Statisk tryk manifesterer sig i trykket på rørvæggen, gennem hvilken væsken strømmer.

Dynamisk tryk bestemmes af væskens strømningshastighed. For at opdage dette tryk er det nødvendigt at bremse væsken, og så er det ligesom. statisk tryk, vil manifestere sig som et pres.

Summen af ​​statiske og dynamiske tryk kaldes totaltryk.

I en væske i hvile er det dynamiske tryk lig med nul, derfor er det statiske tryk lig med det samlede tryk og kan måles med et hvilket som helst manometer.

Måling af tryk i en væske i bevægelse er behæftet med en række vanskeligheder. Faktum er, at et manometer, nedsænket i en væske i bevægelse, ændrer væskens bevægelseshastighed på det sted, hvor det er placeret. I dette tilfælde ændres værdien af ​​det målte tryk naturligvis også. For at et manometer nedsænket i en væske slet ikke ændrer væskens hastighed, skal det bevæge sig med væsken. Det er imidlertid yderst ubelejligt at måle trykket inde i væsken på denne måde. Denne vanskelighed omgås ved at give røret, der er forbundet til manometeret, en strømlinet form, hvor det næsten ikke ændrer væskens hastighed. I praksis bruges smalsporede rør til at måle tryk inde i en væske eller gas i bevægelse.

Statisk tryk måles ved hjælp af et manometrisk rør, hvis åbningsplan er parallelt med strømlinjerne. Hvis væsken i røret er under tryk, stiger væsken i det manometriske rør til en vis højde svarende til det statiske tryk på dette tidspunkt i røret.

Det samlede tryk måles med et rør, hvis hulplan er vinkelret på strømlinjerne. En sådan anordning kaldes et pitotrør. Når den er kommet ind i hullet i pitotrøret, stopper væsken. Væskesøjlehøjde ( h fuld) i målerøret svarer til det samlede væsketryk på dette tidspunkt i røret.

I det følgende vil vi kun være interesseret i statisk tryk, som vi blot vil kalde trykket inde i en væske eller gas i bevægelse.?

Hvis du måler det statiske tryk i en væske i bevægelse i forskellige dele af et rør med variabelt tværsnit, viser det sig, at det i den smalle del af røret er mindre end i dets brede del.

Men væskens strømningshastigheder er omvendt proportionale med rørets tværsnitsarealer; derfor afhænger trykket i et væske i bevægelse af hastigheden af ​​dets strømning.

På steder, hvor væsken bevæger sig hurtigere (smalle rørpartier), er trykket mindre, end hvor denne væske bevæger sig langsommere (brede rørdele).

Denne kendsgerning kan forklares på grundlag af de almindelige mekaniske love.

Lad os antage, at væsken passerer fra den brede del af røret til den smalle. I dette tilfælde øger væskens partikler hastigheden, det vil sige, at de bevæger sig med acceleration i bevægelsesretningen. Forsømmelse af friktion på grundlag af Newtons anden lov kan hævdes, at resultatet af de kræfter, der virker på hver partikel af væsken, også er rettet i retning af væskens bevægelse. Men denne resulterende kraft skabes af trykkræfter, der virker på hver given partikel fra siden af ​​de omgivende væskepartikler og ledes fremad, i retning af væskens bevægelse. Det betyder, at mere tryk virker på partiklen bagfra end forfra. Som erfaringen viser, er trykket i den brede del af røret derfor større end i det smalle.

Hvis en væske strømmer fra en smal til en bred del af røret, bremses væskens partikler naturligvis i dette tilfælde. Resultatet af de kræfter, der virker på hver partikel af væsken fra siden af ​​de omgivende partikler, rettes i den modsatte retning af bevægelsen. Dette resultat bestemmes af trykforskellen i de smalle og brede kanaler. Følgelig bevæger en flydende partikel sig fra en smal til en bred del af røret fra steder med lavere tryk til steder med højere tryk.

Så under stationær bevægelse på steder med indsnævring af kanalerne sænkes væsketrykket på steder med ekspansion - det øges.

Det er sædvanligt at skildre væskestrømningshastighederne ved strømlinjernes tæthed. Derfor skal strømlinjerne i de dele af den stationære væskestrøm, hvor trykket er mindre, være placeret tættere, og omvendt, hvor trykket er større, er strømlinjerne sjældnere placeret. Det samme gælder for gasstrømningsbilledet.

Bernoullis ligning. Statisk og dynamisk tryk.

Idealet kaldes inkomprimerbart og har ikke indre friktion eller viskositet; stationær eller stabil strøm kaldes en strømning, hvor flydende partiklers hastigheder ved hvert punkt i strømningen ikke ændres med tiden. Den faste strøm er kendetegnet ved strømlininger - imaginære linjer, der falder sammen med partiklernes baner. En del af væskestrømmen, begrænset på alle sider af strømlininger, danner et strømrør eller en stråle. Lad os udpege et strømrør så smalt, at partikelhastighederne V i enhver af dets sektioner S, vinkelret på røraksen, kan betragtes som de samme over hele sektionen. Derefter forbliver væskens volumen, der strømmer gennem en hvilken som helst sektion af røret pr. Tidsenhed, konstant, da partikels bevægelse i væsken kun sker langs rørets akse: ... Dette forhold kaldes tilstanden af ​​jetens kontinuitet. Heraf følger, at for en reel væske, med en jævn strømning gennem et rør med variabelt tværsnit, forbliver mængden Q af væsken, der strømmer pr. Tidsenhed gennem en hvilken som helst sektion af røret konstant (Q = const) og den gennemsnitlige strømning hastigheder i forskellige sektioner af røret er omvendt proportionale med områderne i disse sektioner: etc.

Lad os vælge et strømrør i strømmen af ​​en ideel væske, og i det - et tilstrækkeligt lille volumen væske med en masse, som under strømmen af ​​væske bevæger sig fra positionen EN til position B.

På grund af volumenets lillehed kan vi antage, at alle flydende partikler i den er under lige forhold: i positionen EN have tryk og hastighed og er i en højde h 1 fra nul -niveauet; gravid V- i overensstemmelse hermed . Strømningsrørets tværsnit er henholdsvis S 1 og S 2.

En væske under tryk har intern potentiel energi (trykenergi), på grund af hvilken den kan udføre arbejde. Denne energi W s målt ved produktet af tryk og volumen V væsker: . I dette tilfælde sker bevægelsen af ​​væskemassen under virkningen af ​​forskellen i trykstyrker i sektionerne Si og S 2. Arbejdet bliver udført A r er lig med forskellen i potentielle trykenergier på punkterne . Dette arbejde bruges på arbejde for at overvinde tyngdekraftens handling. og om ændringen i massens kinetiske energi

Væsker:

Derfor, A p = A h + A D

Omarrangere vilkårene i ligningen, får vi

Bestemmelserne A og B. vælges vilkårligt; derfor kan det argumenteres for, at tilstanden ethvert sted langs strømrøret

dividere denne ligning med, får vi

hvor - væskens densitet.

Det er hvad det er Bernoulli -ligning. Alle ligningens vilkår, som du let kan verificere, har dimensionen af ​​tryk og kaldes: statistisk: hydrostatisk: - dynamisk. Derefter kan Bernoulli -ligningen formuleres som følger:

med en stabil strøm af en ideel væske forbliver det samlede tryk lig med summen af ​​statiske, hydrostatiske og dynamiske tryk konstant i ethvert tværsnit af strømningen.

For et vandret strømrør forbliver det hydrostatiske tryk konstant og kan henvises til højre side af ligningen, som derefter tager form

statistisk tryk bestemmer væskens potentielle energi (trykenergi), dynamisk tryk - kinetisk.

Fra denne ligning følger en konklusion kaldet Bernoullis regel:

det statiske tryk af en usynlig væske, når den strømmer gennem et vandret rør, stiger, hvor dens hastighed falder, og omvendt.

Flydende viskositet

Reologi er videnskaben om deformation og flydende stof. Under blodets reologi (hæmorheologi) mener vi studiet af blodets biofysiske egenskaber som en tyktflydende væske. I en ægte væske virker kræfter af gensidig tiltrækning mellem molekylerne og forårsager intern friktion. Intern friktion forårsager for eksempel en modstandskraft ved omrøring af en væske, en afmatning i hastigheden af ​​faldende legemer, der kastes i den, og også under visse betingelser en laminær strømning.

Newton fandt ud af, at kraften F B af indre friktion mellem to lag væske, der bevæger sig med forskellige hastigheder, afhænger af væskens beskaffenhed og er direkte proportional med arealet S af de kontaktende lag og hastighedsgradienten dv / dz mellem dem F = Sdv / dz hvor er proportionalitetskoefficienten, kaldet viskositetskoefficienten, eller simpelthen viskositet flydende og afhængig af dens art.

Kraft F B virker tangentielt på overfladen af ​​de kontaktende lag af væske og rettes således, at det accelererer laget, der bevæger sig langsommere, sænker laget og bevæger sig hurtigere.

Hastighedsgradienten i dette tilfælde karakteriserer ændringshastigheden i hastigheden mellem lagene af væsken, det vil sige i retningen vinkelret på væskestrømmens retning. For begrænsede værdier er det.

Enheden for viskositetskoefficienten in , i CGS -systemet -, kaldes denne enhed ligevægt(NS). Forholdet mellem dem: .

I praksis er en væskes viskositet karakteriseret ved relativ viskositet, som forstås som forholdet mellem viskositetskoefficienten for en given væske og viskositetskoefficienten for vand ved samme temperatur:

For de fleste væsker (vand, organiske forbindelser med lav molekylvægt, sande opløsninger, smeltede metaller og deres salte) afhænger viskositetskoefficienten kun af væskens beskaffenhed og temperatur (med stigende temperatur falder viskositetskoefficienten). Sådanne væsker kaldes Newtonian.

For nogle væsker, overvejende høj molekylvægt (f.eks. Polymeropløsninger) eller repræsenterende dispergerede systemer (suspensioner og emulsioner), afhænger viskositetskoefficienten også af strømningsregimet - tryk og hastighedsgradient. Med deres stigning falder væskens viskositet på grund af krænkelse af væskestrømens indre struktur. Sådanne væsker kaldes strukturelt viskøse eller ikke-newtonsk. Deres viskositet er kendetegnet ved den såkaldte betinget viskositetskoefficient, som refererer til visse betingelser for væskestrømning (tryk, hastighed).

Blod er en suspension af dannede elementer i en proteinopløsning - plasma. Plasma er praktisk talt en newtonsk væske. Da 93% af de dannede elementer er erythrocytter, er blod i en forenklet opfattelse en suspension af erythrocytter i saltvand. Derfor bør blod strengt taget klassificeres som ikke-newtoniske væsker. Under blodstrømmen gennem karrene observeres derudover koncentrationen af ​​dannede elementer i den centrale del af strømmen, hvor viskositeten stiger tilsvarende. Men da blodets viskositet ikke er så stor, negligeres disse fænomener, og dets viskositetskoefficient betragtes som en konstant værdi.

Den relative viskositet af blod er normalt 4,2-6. Under patologiske forhold kan det falde til 2-3 (med anæmi) eller stige til 15-20 (med polycytæmi), hvilket påvirker erythrocytnedfældningshastigheden (ESR). En ændring i blodviskositeten er en af ​​årsagerne til en ændring i erythrocytnedfældningshastigheden (ESR). Blodviskositet har en diagnostisk værdi. Nogle infektionssygdomme øger viskositeten, mens andre, såsom tyfus og tuberkulose, reducerer den.

Den relative viskositet af blodserum er normal 1,64-1,69 og med patologi 1,5-2,0. Som med enhver væske stiger blodviskositeten med faldende temperatur. Med en stigning i erytrocytmembranens stivhed, for eksempel med åreforkalkning, stiger blodets viskositet også, hvilket fører til en stigning i belastningen på hjertet. Blodets viskositet er ikke den samme i brede og smalle kar, og effekten af ​​blodkarets diameter på viskositeten begynder at påvirke, når lumen er mindre end 1 mm. I skibe, der er tyndere end 0,5 mm, falder viskositeten i direkte forhold til forkortelsen af ​​diameteren, da i dem erytrocytter line -up langs aksen i en kæde som en slange og er omgivet af et lag af plasma, der isolerer "slangen" fra den vaskulære væg.