Hvad er hydrodynamik. Grundlæggende om Hydrodynamics.

Sektion af mekanik af kontinuerlige medier, hvor mønstrene for væskebevægelse og dets interaktion med nedsænkelige legemer studeres. Da der imidlertid på relativt små hastigheder imidlertid betragtes som en inkompressibel væske, ... ... ... Encyclopedia Technics.

- (fra græsk. Hydorvand og dynamik), del af hydroameromekanik, i rumen undersøges bevægelsen af \u200b\u200binkompressible væsker og deres viskation med tv. organer. Historisk set den tidligste og højt udviklede del af mekanikerne i væsker og gasser, så nogle gange ikke ... ... ... ... Fysisk encyklopædi

- (fra Hydro ... og Dynamics) sektion af hydromekanikere, der studerer bevægelsen af \u200b\u200bvæsker og deres indvirkning på faste stoffer, der strømlines af dem. Teoretiske metoder til hydrodynamik er baseret på løsning af nøjagtige eller omtrentlige ligninger, der beskriver fysiske fænomener i ... ... Big Encyclopedic Dictionary.

Hydrodynamik, i fysikafsnit af mekanik, som studerer bevægelsen af \u200b\u200bvæsker (væsker og gasser). Det er af stor betydning i industrien, især kemisk, petroleum og hydraulikingeniør. Undersøger egenskaberne af væsker, såsom molekylær ... ... ... Videnskabelig og teknisk encyklopedisk ordbog

Hydrodynamik, Hydrodynamics, MN. Nej, hustruer. (fra græsk. Hydor vand og dynamisk styrke) (pels). En del af mekanikerne lærer ligevægts love af bevægelige væsker. Beregningen af \u200b\u200bvandturbiner er baseret på hydromekanikers love. Forklarende ordbog af Ushakov. D.N. ... ... ... ... ... Forklarende ordbog Ushakov.

Sut., Cal i Sinonims: 4 Aerohydrodynamics (1) Hydraulik (2) Dynamik (18) ... Synonym Dictionary.

En del af hydromekanikerne, videnskaben om bevægelse af inkompressible væsker under virkningen af \u200b\u200bydre kræfter og de mekaniske virkninger mellem væsken og kontakt med legemerne under deres relative bevægelse. Når du studerer dette eller denne opgave bruges ... ... ... Geologisk Encyclopedia.

Del af hydromekanik, der studerer love om bevægelse af inkompressible væsker og interagerer dem med solide legemer. Hydrodynamiske undersøgelser anvendes i vid udstrækning i udformningen af \u200b\u200bskibe, ubåde mv. EDWART. Intelligent Maritime ... ... Marine Dictionary

hydrodynamics. - - - [Ya.n. Lulginsky, M.S.fesi Zhilinskaya, Yu.s. Kabirov. Anglo Russisk ordbog for Elektroteknik og Elektrisk Power Industry, Moskva, 1999] Elektrisk udstyr Emner, Basic Concepts en Hydrodynamics ... Teknisk oversætterkatalog

Hydrodynamics. - Sektion (se), som studerer bevægelsesloven for et inkompressibelt væske og dets interaktion med faste legemer. Hydrodynamiske undersøgelser anvendes i vid udstrækning i udformningen af \u200b\u200bskibe, ubåde, skibe på undervandsvinger osv. ... Stor polytechnic Encyclopedia.

Bøger

• Hydrodynamik eller noter om væskernes kræfter og bevægelser, D. Bernoulli. I 1738 blev det berømte arbejde i Daniel Bernoulli offentliggjort "Hydrodynamics eller noter om kræfterne og bevægelser af væsker (Hydrodynamica, Sive de Viribus et Motibus Fluidorum Commentarii)", hvor ...

Hydrodynamik er en del af hydraulik, der studerer lovene om mekanisk bevægelse af væsken og dens interaktion med faste og bevægelige overflader. Hydrodynamikens hovedopgave: Bestemmelse af de hydrodynamiske egenskaber af strømmen, såsom hydrodynamisk tryk, væskehastighed, modstand mod væskens bevægelse såvel som undersøgelsen af \u200b\u200bderes forhold.

Generel.

Fluidkinematikerne betragtes sædvanligvis i hydraulik sammen med dynamikken og adskiller sig fra det ved at studere arten og kinematiske egenskaber ved bevægelsen af \u200b\u200bvæsken uden at tage hensyn til kræfterne under virkningen af \u200b\u200bhvilken bevægelse opstår, mens fluiddynamikken studerer love om væskebevægelse afhængigt af de kræfter, der er fastgjort til det.

Væsken i hydraulikken betragtes som et kontinuerligt medium, der fuldstændigt fylder noget rum uden dannelse af hulrum. Årsagerne til, at dens bevægelse er eksterne kræfter, såsom tyngdekraft, eksternt tryk mv. Typisk, når de løser problemerne med hydrodynamik, er disse kræfter indstillet. Ukendte faktorer, der karakteriserer bevægelsen af \u200b\u200bvæske, er et indre hydrodynamisk tryk (analogt med hydrostatisk tryk i den hydrostatiske) og strømningshastigheden af \u200b\u200bvæsken ved hvert punkt af noget rum. Desuden er det hydrodynamiske tryk på hvert punkt, at funktionen ikke kun koordinaterne af dette punkt, som det var med hydrostatisk tryk, men også tidsfunktionen t, dvs. det kan variere med tiden.

Hovedopgaven for denne del af hydraulikken er at bestemme følgende afhængigheder af hastigheden U og tryk P på hvert punkt af væskestrømmen, som er de tilsvarende tidsfunktioner T og koordinaterne X, Y, Z:

Vanskeligheden ved at studere lovene om væskebevægelse skyldes arten af \u200b\u200bvæsken og især vanskeligheden ved at tegne sig for tangentspændinger, der opstår på grund af tilstedeværelsen af \u200b\u200bfriktionskræfter mellem partikler. Derfor er undersøgelsen af \u200b\u200bhydrodynamik, på forslag af L. Euler, mere bekvemt at starte med overvejelsen af \u200b\u200bdet imperiale (ideelle) væske, det vil sige uden at tage hensyn til friktionens kræfter, og derefter anvende præciseringer på de opnåede ligninger til regnskab for friktionskræfterne af virkelige væsker.

Der er to metoder til at studere væskens bevægelse: Metoden til J. Lagrange og L. Euler-metoden.

Lagrange-metoden består af bevægelsen af \u200b\u200bhver partikel af væske, dvs. brainorerne i deres bevægelse. På grund af væsentlig arbejdsintensitet har denne metode ikke været udbredt.

Euler-metoden består af hele billedet af væskebevægelsen på forskellige punkter af rummet på et givet tidspunkt. Denne metode giver dig mulighed for at bestemme hastigheden af \u200b\u200bvæskebevægelse på et hvilket som helst tidspunkt af rummet til enhver tid, det vil sige, det er kendetegnet ved opførelsen af \u200b\u200bhastighedsfeltet og anvendes derfor i vid udstrækning i undersøgelsen af \u200b\u200bvæskebevægelse. Manglen på Euler-metoden er, at når man overvejer hastighedsfeltet, studeres banen af \u200b\u200bindividuelle partikler af væsken ikke.

Når væsken bevæges, betragtes trykket i overensstemmelse med enhedsarealet som en hydrodynamisk trykspænding, svarende til spændingen af \u200b\u200bhydrostatisk tryk under væskekvilibramp. Som i den hydrostatiske bruger i stedet for udtrykket "trykspænding" udtrykket "hydrodynamisk tryk" eller simpelthen "tryk".

Ved arten af \u200b\u200bændringerne i hastighederne i tide etableres væskebevægelsen og uidentificeret.

Typer af bevægelse (flow) væske

Flyde Væsker kan generelt ikke være uspecificeret (ikke-stationært) eller installeret (stationær).

hydrodynamik bevægelse flydende pipeline

Uidentificeret bevægelse - dette, hvor på et hvilket som helst tidspunkt af strømning, ændrer bevægelseshastigheden og trykket over tid, dvs. U og P afhænger ikke kun på koordinaterne for punktet i strømmen, men fra det tidspunkt, hvor bevægelsen af \u200b\u200bbevægelsen er bestemt.:

Et eksempel på en ustabil bevægelse kan være lækker af en væske fra en tom beholder, hvori niveauet af væske i beholderen gradvist ændrer sig (falder) som væskelækage.

Den etablerede bevægelse er, at hvorved bevægelseshastigheden og presset over tid ikke ændres, dvs. U og P kun afhænger af koordinaterne for punktet i strømmen, men afhænger ikke af det tidspunkt, hvor bevægelsen af \u200b\u200bbevægelsen er bestemt:

og derfor,

Et eksempel på en stabil bevægelse - lækage af en væske fra et fartøj med et konstant niveau, som ikke ændrer sig (forbliver konstant) som fluidlækage.

I tilfælde af en stabil strøm under bevægelsen, har enhver partikel, der falder ind i en given, relativt faste vægge, strømningsstedet, har altid de samme bevægelsesparametre. Følgelig bevæger hver partikel langs en bestemt bane.

Banen kaldes stien, der passerer af denne partikel af væske i rummet i en vis periode.

Med den installerede bevægelse ændres form af banerne ikke under kørslen. I tilfælde af en uspecificeret bevægelse af retningen og bevægelseshastigheden for en hvilken som helst partikel af væske, ændres tajekterne i partiklerne i dette tilfælde konstant over tid.

For at overveje billedet af den bevægelse, der er dannet på hvert tidspunkt, anvendes konceptet for den aktuelle linje.

Den aktuelle linje er en kurve udført i et bevægeligt væske på et givet tidspunkt, således at de hastighedsvektorer ved hvert punkt falder sammen med tangenten af \u200b\u200bdenne kurve.

Du skal skelne bane og nuværende linje. Banen karakteriserer stien, der passerer med en bestemt partikel, og den nuværende bevægelseslinje i øjeblikket af tiden for hver partikel af væsken ligger på den.

Når den nuværende strømningsbevægelse falder sammen med de flydende partiklers baner. Med uspecificeret bevægelse falder de ikke sammen, og hver væskepartikel er kun et tidspunkt, der er på den aktuelle linje, som selv eksisterer kun i øjeblikket. Det næste øjeblik er der andre strømforsyninger, på hvilke andre partikler vil blive placeret. I et andet øjeblik ændres billedet igen.

Hvis du vælger et elementært lukket kredsløb i den bevægelige væske, og gennem alle punkter i dette kredsløb for at udføre den aktuelle linje, kaldes den rørformede overflade det aktuelle rør. En del af strømmen afgrænset af overfladen af \u200b\u200bdet aktuelle rør kaldes en elementær flydende væske. Således fylder den elementære strøm af væske det strømrør og er begrænset af de nuværende linjer, der passerer gennem punkterne i det fremhævede kredsløb med DC-området. Hvis DT er riddled til 0, bliver den elementære strøm til en strømlinje.

Fra ovenstående definitioner følger det, at hvor som helst i overfladen af \u200b\u200bhver elementær jet (strømrør) på et hvilket som helst tidspunkt af hastighedsvektoren er rettet langs tangenten (og derfor er normale komponenter fraværende). Det betyder, at ingen partikel af væske kan trænge ind i indtagelse eller udgang.

Med den stadige bevægelse har elementære væskestrømme en række egenskaber:

• · Jetens tværsnitsareal og dets form over tid ændres ikke, da de nuværende linjer ikke ændres;
• · Penetration af væskepartikler gennem sidens overflade af den elementære strømning forekommer ikke;
• · I alle punkter i tværsnittet af den elementære strøm af bevægelseshastigheden af \u200b\u200bdet samme på grund af det lille tværsnitsareal
• · Form, tværsnitsareal af den elementære strømning og hastighed i forskellige tværsnit af højderne kan variere.

Det aktuelle rør er som om uigennemtrængeligt for partikler af væsken, og den elementære strøm er en elementær fluidstrømning.

Med ustiftet bevægelse ændres formen og placeringen af \u200b\u200belementære pips kontinuerligt.

Derudover er den etablerede bevægelse opdelt i ensartet og ujævnt.

Ensartet bevægelse er kendetegnet ved, at hastigheder, form og område af strømmen af \u200b\u200bstrømmen ikke ændrer sig langs længden af \u200b\u200bstrømmen.

Den ujævne bevægelse skelnes ved at ændre hastigheder, dybder, området for strømning tværsnit langs strømningslængden.

Blandt de ujævne bevægelige streams bør noteres jævnt skiftende bevægelser, kendetegnet ved, at:

• · Nuværende linjer er afværget lidt;
• · De nuværende linjer er næsten parallelle, og den levende sektion kan betragtes som fladt;
• · Tryk i den levende del af strømmen afhænger af dybden.

Som i andre videnskabelige sfærer, der overvejer dynamikken af \u200b\u200bfaste medier, først og fremmest en jævn overgang fra en reel tilstand, der består af et stort antal individuelle atomer eller molekyler til en abstrakt permanent tilstand, for hvilken bevægelsesligningerne registreres.

En stor kreds af opgaverne for kemisk teknologi og ingeniørpraksis er direkte relateret til hydrodynamiske fænomener. Med al sin prævalens og efterspørgsel har hydrodynamiske problemer en ret kompleks karakter, både i et realiserbart og teoretisk aspekt.

I hydrodynamik kan strømningsegenskaber i det teknologiske emne bestemmes teoretisk og eksperimentelt. På trods af at forskningsresultaterne er nøjagtige og pålidelige, er det et besværligt og dyrt arbejde.

Note 1.

Et alternativ til dette område anses for at anvende beregningshydrodynamik, som er et underafsnit af faste medier, der består af fysiske, numeriske og matematiske metoder.

Fordelene ved beregningsmæssig hydrodynamik før eksperimentelle eksperimenter er fuldstændigt af de opnåede oplysninger, høj hastighed og lave omkostninger. Selvfølgelig annullerer anvendelsen af \u200b\u200bdette afsnit i fysik ikke formuleringen af \u200b\u200bdet videnskabelige eksperiment selv, men dets anvendelse kan betydeligt reducere omkostningerne og fremskynde opfyldelsen af \u200b\u200bmålet.

Nogle aspekter af hydrodynamik

Mange teknologiske processer i den kemiske industri er tæt forbundet med:

• bevægelse af gasser, væsker eller damp;
• omrøring i ustabile flydende medier;
• fordelingen af \u200b\u200binhomogene blandinger ved filtrering, sedimentering og centrifugering.

Hastigheden af \u200b\u200bovenstående fysiske fænomener bestemmes af hydrodynamikens love. Hydrodynamiske teorier og deres praktiske anvendelser anser principperne om ligevægt i ro, såvel som mønstrene for bevægelsen af \u200b\u200bvæsker og gasser.

Værdien af \u200b\u200bundersøgelsen af \u200b\u200bhydrodynamik til en ingeniør eller kemiker er ikke opbrugt af, at dens love er grundlaget for hydromekaniske processer. Hydrodynamiske mønstre bestemmer ofte fuldt ud arten af \u200b\u200bvirkningerne af varmeoverføringseffekter, masseoverførsel og reaktionære kemiske processer i store industrielle indretninger.

Hovedformlerne for hydrodynamik er Navier-Stokes-ligninger. Konceptet omfatter bevægelsesparametre og kontinuitetskoefficienter. I hydrodynamik er to hovedtyper af væskestrøm også isoleret - turbulent og laminær. Alvorlige vanskeligheder for modelleringsprojekter forårsager den turbulente retning.

Definition 2.

Turbulens er en ustabil tilstand af væske, fast medium, gas, deres blandinger, når de forekommer i dem kaotiske oscillationer af hastighed, tryk, temperatur og densitet i forhold til de indledende værdier.

Et sådant fænomen er muligt at observere på grund af nukleering, interaktion og forsvinden i systemer af hvirvelbevægelser af forskellige skalaer såvel som ikke-lineære og lineære stråler. Turbulens vises, når Reynolds-nummeret er signifikant højere end den kritiske værdi. Turbulens kan forekomme ved kavitation (kogning). Instant af det ydre miljø bliver ukontrollabelt. Simuleringen af \u200b\u200bturbulens er en af \u200b\u200bde uløste og sværeste problemer i hydrodynamik. Til dato er der skabt mange forskellige modeller og programmer til den nøjagtige beregning af turbulente strømme, som adskiller sig fra hinandens nøjagtighed af beskrivelsen af \u200b\u200bstrømmen og kompleksiteten af \u200b\u200bopløsningen.

Hydrodynamik i kemisk udstyr

Figur 2. Hydrodynamik i kemisk apparat. Author24 - Student Internet Exchange

Hydrodynamik i kemiske produktionsstoffer er ofte i en flydende tilstand. Et sådant udvalg af elementer skal opvarmes og cool, transport og omrøring. Kendskab til love Bevægelsen af \u200b\u200bvæsker er nødvendig for det rationelle design af teknologiske processer.

Ved løsning af problemer i forbindelse med definitionen af \u200b\u200bhydrodynamiske tab og betingelser for varme og masseoverførsel skal kendskab til bevægelsesform for stoffer anvendes. For små cylindriske rør bruges laminær regime ofte, men med et større volumen - turbulent.

Bevist, under laminær tilstand, er tabet af intern energi direkte proportional med den gennemsnitlige hastighed af væsken, og med turbulent er signifikant højere. Generelt forklares tabet af energipotentiale af Bernoulli-ligningen, som karakteriserer styrken af \u200b\u200bden bevægende strøm.

I hydrodynamikken blev den eksperimentelle måde konstateret, at værdien af \u200b\u200bmulig tab vil ligne højhastighedstrykket og afhænger af typen af \u200b\u200btab, der kan være lineære og lokale. Arten af \u200b\u200bstrømmen i dem er direkte afhængig af at ændre hastighedsvektoren, både hvad angår tid og i tide.

Definition 3.

I nogle kemikalier installeres en tynd hydrodynamisk tilladelsesgrænse, kaldet vandtæt.

Et af de vigtigste egenskaber ved hydrodynamiske processer i dette medium er densiteten af \u200b\u200boverfladevanding eller forbrug, der giver dig mulighed for at bestemme den samlede tykkelse. Indretningerne med en trinvis overflade af opvarmning løser vigtige opgaver i produktionen i ustabile økologiske produkter.

Ved hjælp af principperne for hydrodynamik på andre videnskabelige kugler

Note 2.

Tekniske fremskridt, nye maskiner, mekanismer, maskiner og udstyr, hvilket letter arbejde af mennesker og teknologiske processer påføres konstant.

Fordelene ved hydrodynamiske indretninger og enheder blev bekræftet i praksis. De fandt bred brug i den nationale økonomi.

Maskiner og maskiner, der er udstyret med hydrodynamisk drev, bliver mere og mere efterspurgt i moderne ingeniør-, automatiske linjer og transportstrukturer. Brugen af \u200b\u200bhydraulikdrev øger stort set kraften og potentialet for maskiner. Maskiner og mekanismer i hydrodynamik kan tilpasses til drift i automatisk tilstand med et forudbestemt program.

Hydraulikdrevet er nemt at styre og er et system af indretninger til transmission af mekanisk energi ved anvendelse af en væske. Denne enhed omfatter pumper, hydrauliske pumper, cylindre og kontrolelementer. Fordelene ved en sådan kontrol er en bred vifte af ændringer i hastigheder, enkelhed og hastighed.

For at forhindre mulige tab af energi og spontant stop anvendes der specielle hydrauliske forhold:

• hydramempefhers;
• hydrauliske midler;
• hydrausbil.

Flytende elementer af disse enheder har specielt designet profilafsnit. I hydrodynamiske indretninger er det muligt at forøge omvendt tid, hvilket gør det muligt for processen en stor glathed. Det øger holdbarhed, ydeevne og pålidelighed af teknisk udstyr.

Moderne hydrauliske drev, der har en ret fleksibel og kompleks ordning, med omhyggelig overholdelse af beregningsreglerne, er i stand til at levere langsigtet og problemfri drift af de mest avancerede maskiner.

Hydrodynamics.

Sektion af mekanik af kontinuerlige medier, hvor mønstrene for væskebevægelse og dets interaktion med nedsænkelige legemer studeres. Da luften imidlertid på relativt lave hastigheder imidlertid betragtes som inkompressibel væske, er byens love og metoder i vid udstrækning brugt til aerodynamiske beregninger af fly med lavt subsoniske flyvehastigheder. De fleste drypvæsker, såsom vand, har svag kompressibilitet, og i mange vigtige tilfælde kan deres tæthed (ρ) betragtes som konstant. Kompressibiliteten af \u200b\u200bmediet kan imidlertid ikke overses i eksplosionsmålene, påvirkning og andre tilfælde, når der opstår stor acceleration af partiklerne af væsken, og de elastiske bølger påføres fra perturbationskilden.
Byens grundlæggende ligninger opretholdes ved bevarelse af massen (impuls og energi). Hvis vi antager, at det bevægelige medium er en newtonisk væske og at analysere sin bevægelse for at anvende Euler-metoden, vil strømmen af \u200b\u200bvæsken blive beskrevet internt af ligningen, Navier - Stokes-ligninger og energi ved ligningen. For en ideel inkompressibel væske overføres Navier-Stokes-ligningen til Euler-ligningen, og energibesparelsen falder ud af overvejelsen, da dynamikken i strømmen af \u200b\u200binkompressibel væske ikke afhænger af termiske processer. I dette tilfælde beskrives bevægelsen af \u200b\u200bvæsken af \u200b\u200bligningen af \u200b\u200bkontinuitet og Euler-ligninger, som bekvemt registreres i form af den højtstående lampe (kaldet Russian Scientist I. S. Loshova og den engelske videnskabsmand G. Lamb.
For praktiske anvendelser er integrerne af Euler-ligningerne, der finder sted i to tilfælde, vigtige:
a) den etablerede bevægelse i nærværelse af massekræfternes potentiale (F \u003d -Gradπ) Derefter udføres Bernoulli-ligningen langs den aktuelle linje, hvis højre side er konstant langs hver strømlinje, men generelt ændres under overgangen fra en linje til den anden. Hvis væsken strømmer ud af rummet, hvor den hviler , den konstante Bernoulli H er det samme for alle nuværende linjer;
b) farveløs flow: ((ω) \u003d rotv \u003d 0. I dette tilfælde v \u003d grad (φ), hvor (φ) - hastighedspotentialet og massekræfterne har potentialet. Derefter for hele flowfeltet, Integreret (ligning) af Cauchy - Lagrange D (φ) / DT + V2 / 2 + P / (ρ) + N \u003d H (t). I begge tilfælde giver de angivne integraler dig mulighed for at bestemme trykfeltet med et kendt felt af hastigheder.
Integrering af cauchy-Lagrange-ligningen i tidsintervallet (Δ) T (→) 0 i tilfælde af stød excitation af strømmen fører til et forhold, der binder forøgelsen af \u200b\u200bhastighedspotentialet for PI-trykpulsen.
Enhver bevægelse af en initialt hvilevæske forårsaget af vægtstyrker eller normalt tryk fastgjort til dets grænser er potentielt. For reelle væsker med viskositet er tilstanden (ω) \u003d 0 kun omtrent tilnærmelsesvis: viskositeten af \u200b\u200bde strømlinede faste grænser påvirkes signifikant, og der dannes et grænselag, hvor (ω ≠) 0. På trods af dette giver teorien om potentielle strømme dig mulighed for at løse en række vigtige anvendte opgaver.
Feltet af potentiel flow er beskrevet af potentialet for hastighed (φ), som opfylder Laplace-ligningen
divv \u003d (Δφ) \u003d 0.
Det har vist sig, at for givne grænsevilkår på overflader, der begrænser fluidbevægelsen, er dets opløsning unik. På grund af lineariteten af \u200b\u200bLaPlace-ligningen er princippet om overlejring af løsninger gyldigt, og for komplekse strømme kan beslutningen være repræsenteret som en sum af enklere strømme ( cm. Kilder og lagermetoder). Således dannes med en langsgående strømning af en homogen strøm af et segment med kilder fordelt langs den og dræning med nul med en totalintensitet, der dannes lukkede strømoverflader, hvilket kan betragtes som overflader af rotationsorganer, for eksempel et fly boliger.
Når kroppen bevæger sig i den virkelige væske, forekommer hydrodynamiske kræfter på grund af dets interaktion med væsken. En del af den samlede kraft skyldes de vedhæftede masser og er proportional med virkningen af \u200b\u200bden impuls, der er forbundet med kroppen, er omtrent det samme som i det perfekte væske. En anden del af den samlede kraft er forbundet med dannelsen af \u200b\u200bet spor af aerodynamisk for kroppen, som er dannet i hele bevægelsens historie. Sporet påvirker strømningsfeltet nær kroppen, så den numeriske værdi af den vedhæftede masse må ikke falde sammen med dens værdi for en lignende bevægelse i et ideelt væske. Sporet af kroppen kan være laminær eller turbulent, kan dannes af frie grænser, for eksempel til glisser.
Analytiske løsninger af ikke-lineære opgaver forbundet med den rumlige bevægelse af organer i væske i nærværelse af et spor, kan kun opnås i nogle særlige tilfælde.
Flad parallelle strømme undersøges ved metoder til teori om komplekse variable funktioner; Effektivt at løse nogle typer af hydrodynamik metoder til beregningsmatematik. Omtrentlige teorier opnås ved rationelt skematiseringsmønster af strømmen, brugen af \u200b\u200bbevaringsserdene, brugen af \u200b\u200begenskaberne af frie overflader og hvirvelstrømme, såvel som nogle specifikke løsninger. De klargør essensen af \u200b\u200bsagen og er bekvemme til foreløbige beregninger. For eksempel, med en hurtig nedsænkning i vandet af en kil med en halvløsningsvinkel (β), er der for eksempel en signifikant bevægelse af fri grænser inden for drysstråler. For at vurdere styrkerne er det vigtigt at estimere den effektive fugtig kilebredde, hvilket signifikant overstiger den tilsvarende værdi med den statiske nedsænkning af øen til samme dybde H. En omtrentlig teori for en symmetrisk opgave viser, at forholdet mellem den dynamiske fugtige bredde 2a til statisk tæt på (π) / 2 og fører til følgende resultater: A \u003d 0,5 (π) HCTG (β), hvor (β) \u003d ( π) / 2- (β) til den specifikke vedhæftede masse M * \u003d 0,5 (πρ) A2 / ((β)) (f ((β)) (≈) 1- (8 + (π)) tg (β ) / (π) 2 for (β)< 30(°)), B = m*dh/dt - вертикальный компонент удельного импульса, F = d(m*dh/dt)/dt -сила давления клина на жидкость.
Med den konstante glyceing af den cylede plade med en hastighed V (∞), er strømmen i tværplanet direkte bag transomet meget tæt på strømmen, der er ophidset af den nedsænkelige kil. Derfor er stigningen af \u200b\u200bden lodrette komponent af pulsen af \u200b\u200bden informerede væske pr. Tidsenhed tæt på BV (∞) \u003d M * V (∞) DH / DT. Fluidpulsen er rettet ned; Reaktionen, der virker på kroppen, er løftekraften af \u200b\u200bY. for en lille angrebsvinkel (α) DH / DT \u003d (α) V (∞) og Y \u003d M * (H) V2 (∞a).
Kroppen bevæger sig i en ubegrænset væske med en konstant hastighed V (∞), og den besiddende løftekraft Y er dannet, en Vortex-padle dannes, som foldes i 2 hvirvel med cirkulationen af \u200b\u200bhastigheden y og afstanden L mellem dem, som lukker den oprindelige hvirvel. På grund af interaktionen vippes dette par hvirvler mod bevægelsesretningen i en vinkel (α), bestemt af SIN-forholdet (a) \u003d γ / (2 (π) / V (∞)). Fra hvirvelsens sætninger følger det, at pulsen af \u200b\u200bkræfterne b til at blive påført væsken til excitation af en lukket hvirvelstråd med cirkulation y og linien af \u200b\u200bmembranen, afgrænset af denne hvirvelstråd, er (ρ) γS og er rettet vinkelret på membranplanet. I dette tilfælde γ \u003d const, øget for membran DS / DT \u003d LV (∞) / COS (a), vektoren af \u200b\u200bden hydrodynamiske kraft R \u003d DB / DT og derfor Y \u003d (ρ) / γV (∞) og induktiv modstand af Xind \u003d (ρ) / γV (∞) tg (α) ind og (α) ind \u003d (α).
Både i tilfælde af glidning og for eventuelle bæresystemer bestemmes modstanden af \u200b\u200bden kinetiske energi af væsken pr. Enhedslængde af længden af \u200b\u200bsporet, der er tilbage. Den generelle konklusion er, at når kroppen af \u200b\u200bfrie grænser opstår, kan hele sætet af eksisterende kræfter være omtrent opdelt i 2 dele, hvoraf den ene bestemmes af tidderivaterne fra de "beslægtede" pulser og den anden strømning af "flydende "Pulser.
Ved høje bevægelseshastigheder i en potentiel strøm kan der forekomme meget lille positiv og endog negativt tryk. I de fleste tilfælde er væskerne, der er opstået i naturen og påført i teknikken, ikke i stand til at opfatte trækkraften af \u200b\u200bnegativt tryk), og sædvanligvis kan trykket i strømmen ikke acceptere værdierne mindre end nogle PD. Ved flowpunkterne af væsken, hvor trykket p \u003d Pd, er der en nedbrydning af strømmen, og områdene (hulrummet) dannes, fyldt med fluidpar eller tildelte gasser. Dette kaldes kavitation. Mulig nedre grænse PD er trykket af mættet dampvæske afhængigt af fluidets temperatur.
Når du strømmer rundt om hastigheden, finder den maksimale hastighed og minimumstryk sted på kropsoverfladen, og kavitationsangreb bestemmes af tilstanden
Cpmin \u003d 2 (p (∞) -pd) (ρ) v2 (∞) \u003d (Σ),
hvor (σ) er antallet af kavitation, er CPMIN minimumsværdien af \u200b\u200btrykkoefficienten.
Med en udviklet kavitation bag kroppen dannes et hul med kraftigt udtalt grænser, som kan betragtes som frie overflader, og som er dannet af partikler af væsken, som er fremstillet af den strømlinede kontur på depositumets pynter. Fænomenerne forekommer inden for lukning af jetfly, der begrænser hulrummet, endnu ikke fuldt ud undersøgt; Erfaringen viser, at kavitationsstrømmen har en ikke-stationær karakter, især udtrykt i lukningsområdet.
Hvis (Σ)\u003e 0, er trykket i den indgående strøm og i uendelig ud over kroppen større end trykket inde i hulrummet, og derfor kan hulrummet ikke strække sig til uendelig. Når der falder Σ, fjernes størrelsen af \u200b\u200bhulrummet og lukningsområdet fra kroppen. Ved (σ) \u003d 0 falder grænsekavitationstrømmen sammen med strømmen omkring kroppen med en nedbrydning af jetflyvninger ifølge Kirchhoff-skemaet ( cm. Inkjet teorien).
For at konstruere en stationær jetstrøm anvendes forskellige idealiserede skemaer, for eksempel sådanne: fri overflader, der kommer fra kropsoverfladen og rettet af konvexitet til den ydre strømning, med en lukning, danner en jet, der strømmer ind i hulrummet (med en matematisk Beskrivelse går til det andet ark af Riemann overfladen). Opløsningen af \u200b\u200bet sådant problem udføres ved en fremgangsmåde svarende til fremgangsmåden ifølge Helmholtz - Kirchhoff: især for en flad plade af bredde L, installeret vinkelret på hændelsesstrømmen, beregnes CX-modstandskoefficienten med formlen
cx \u003d cx0 (1 + (σ))
hvor CX0 \u003d 2 (π) / (((π) + 4) er pladens modstandskoefficienten, strømlinet i overensstemmelse med Kirchhoff-skemaet. Til. Spatial (Axisymmetrisk) Kaverns temmelig tilnærmet ekspansionsprincippet udtrykt af ligningen
d2S / DT2 (≈) -K (p (∞) -pk) / (ρ),
hvor S (t) er tværsnitsarealet af hulrummet i et fast plan vinkelret på bane af CAURITALAR P (∞) (t) bane i det betragtede punkt i stien, som ville være før dannelsen af et hulrum; PC - tryk i hulrummet. Konstant til koefficienten for kavitatorresistens; For dumme organer til hydrodynamik 3.
Med fænomenet kavitation skal du mødes i mange tekniske enheder. Den oprindelige stativ kavitation observeres, når gassen eller dampen eller dampen eller dampen, som kollapsede, forårsager erosion, vibration og karakteristisk støj i strømmen af \u200b\u200bdet reducerede tryk. Bubble kavitation forekommer på rodeskruer, i pumper, rørledninger og andre enheder, hvor trykket falder og nærmer sig fordampningstrykket. Udviklet kavitation med dannelsen af \u200b\u200bet lavtrykshulrum indeni forekommer, for eksempel bag hydrospladernes kanter, hvis lufthegnet i det hævede rum er begrænset. Sådan Caverza fører til selvoscillationer, den såkaldte Barça. Afbrydelsen af \u200b\u200bhulen på undervandsvingerne og på bladene af robeskruer fører til et fald i vingens løfteevne og skruens "stop".
Eksperimentel G. Ud over traditionelle hydroanaler (eksploderede pools) er der en bred vifte af specielle installationer, der har til formål at studere hurtige ikke-stationære processer. Højhastighedsfilmfremstilling, visualisering af strømme og andre metoder anvendes. Normalt kan en model ikke være tilfreds med alle kravene til lighed ( cm. Lighedslovgivning), så "delvis" og "cross-" modellering er meget udbredt. Modellering og sammenligning med teoretiske resultater er grundlaget for moderne hydrodynamiske studier.

Aviation: Encyclopedia. - m.: Big Russian Encyclopedia.Chief Editor G.P. Swisthev..1994 .

Hydrodynamics.

Sektion af mekanik af kontinuerlige medier, hvor mønstrene for væskebevægelse og dets interaktion med nedsænkelige legemer studeres. Da luften imidlertid på relativt lave hastigheder imidlertid betragtes som inkompressibel væske, er byens love og metoder i vid udstrækning brugt til aerodynamiske beregninger af fly med lavt subsoniske flyvehastigheder. De fleste drypvæsker, såsom vand, har svag kompressibilitet, og i mange vigtige tilfælde kan deres tæthed (ρ) betragtes som konstant. Kompressibiliteten af \u200b\u200bmediet kan imidlertid ikke overses i eksplosionsmålene, påvirkning og andre tilfælde, når der opstår stor acceleration af partiklerne af væsken, og de elastiske bølger påføres fra perturbationskilden.
Byens grundlæggende ligninger opretholdes ved bevarelse af massen (impuls og energi). Hvis vi antager, at det bevægelige medium er en newtonisk væske og at analysere sin bevægelse for at anvende Euler-metoden, vil strømmen af \u200b\u200bvæsken blive beskrevet internt af ligningen, Navier - Stokes-ligninger og energi ved ligningen. For en ideel inkompressibel væske overføres Navier-Stokes-ligningen til Euler-ligningen, og energibesparelsen falder ud af overvejelsen, da dynamikken i strømmen af \u200b\u200binkompressibel væske ikke afhænger af termiske processer. I dette tilfælde beskrives bevægelsen af \u200b\u200bvæsken af \u200b\u200bligningen af \u200b\u200bkontinuitet og Euler-ligninger, som bekvemt registreres i form af den højtstående lampe (kaldet Russian Scientist I. S. Loshova og den engelske videnskabsmand G. Lamb.
For praktiske anvendelser er integrerne af Euler-ligningerne, der finder sted i to tilfælde, vigtige:
a) den etablerede bevægelse i nærværelse af massekræfternes potentiale (F \u003d -Gradπ) Derefter vil Bernoulli-ligningen blive udført langs den aktuelle linje, hvis højre side er konstant langs hver strømlinie, men generelt ændres, når det skifter fra en strøm til en anden. Hvis væsken strømmer ud af rummet, hvor den hviler, er den konstante Bernoulli H det samme for alle nuværende linjer;
b) farveløs flow: ((ω) \u003d rotv \u003d 0. I dette tilfælde v \u003d grad (φ), hvor (φ) - hastighedspotentialet og massekræfterne har potentialet. Derefter for hele flowfeltet, Integreret (ligning) af Cauchy - Lagrange D (φ) / DT + V2 / 2 + P / (ρ) + N \u003d H (t). I begge tilfælde giver de angivne integraler dig mulighed for at bestemme trykfeltet med et kendt felt af hastigheder.
Integrering af cauchy-Lagrange-ligningen i tidsintervallet (Δ) T (→) 0 i tilfælde af stød excitation af strømmen fører til et forhold, der binder forøgelsen af \u200b\u200bhastighedspotentialet for PI-trykpulsen.
Enhver bevægelse af en initialt hvilevæske forårsaget af vægtstyrker eller normalt tryk fastgjort til dets grænser er potentielt. For reelle væsker med viskositet er tilstanden (ω) \u003d 0 kun omtrent tilnærmelsesvis: viskositeten af \u200b\u200bde strømlinede faste grænser påvirkes signifikant, og der dannes et grænselag, hvor (ω ≠) 0. På trods af dette giver teorien om potentielle strømme dig mulighed for at løse en række vigtige anvendte opgaver.
Feltet af potentiel flow er beskrevet af potentialet for hastighed (φ), som opfylder Laplace-ligningen
divv \u003d (Δφ) \u003d 0.
Det har vist sig, at for givne grænsevilkår på overflader, der begrænser fluidbevægelsen, er dets opløsning unik. På grund af lineariteten af \u200b\u200bLaplace-ligningen er princippet om overlejring af løsninger gyldigt, og derfor kan beslutningen være repræsenteret som en sum af enklere strømme (se). Således dannes med en langsgående strømning af en homogen strøm af et segment med kilder fordelt langs den og dræning med nul med en totalintensitet, der dannes lukkede strømoverflader, hvilket kan betragtes som overflader af rotationsorganer, for eksempel et fly boliger.
Når kroppen bevæger sig i den virkelige væske, forekommer hydrodynamiske kræfter på grund af dets interaktion med væsken. En del af den samlede kraft skyldes de vedhæftede masser og er proportional med virkningen af \u200b\u200bden impuls, der er forbundet med kroppen, er omtrent det samme som i det perfekte væske. En anden del af den samlede kraft er forbundet med dannelsen af \u200b\u200bet spor af aerodynamisk for kroppen, som er dannet i hele bevægelsens historie. Sporet påvirker strømningsfeltet nær kroppen, så den numeriske værdi af den vedhæftede masse må ikke falde sammen med dens værdi for en lignende bevægelse i et ideelt væske. Sporet af kroppen kan være laminær eller turbulent, kan dannes af frie grænser, for eksempel til glisser.
Analytiske løsninger af ikke-lineære opgaver forbundet med den rumlige bevægelse af organer i væske i nærværelse af et spor, kan kun opnås i nogle særlige tilfælde.
Flad parallelle strømme undersøges ved metoder til teori om komplekse variable funktioner; Effektivt at løse nogle typer af hydrodynamik metoder til beregningsmatematik. Omtrentlige teorier opnås ved rationelt skematiseringsmønster af strømmen, brugen af \u200b\u200bbevaringsserdene, brugen af \u200b\u200begenskaberne af frie overflader og hvirvelstrømme, såvel som nogle specifikke løsninger. De klargør essensen af \u200b\u200bsagen og er bekvemme til foreløbige beregninger. For eksempel, med en hurtig nedsænkning i vandet af en kil med en halvløsningsvinkel (β), er der for eksempel en signifikant bevægelse af fri grænser inden for drysstråler. For at vurdere styrkerne er det vigtigt at estimere den effektive fugtig kilebredde, hvilket signifikant overstiger den tilsvarende værdi med den statiske nedsænkning af øen til samme dybde H. En omtrentlig teori for en symmetrisk opgave viser, at forholdet mellem den dynamiske fugtige bredde 2a til statisk tæt på (π) / 2 og fører til følgende resultater: A \u003d 0, 5 (π) HCTG (β), hvor (β) \u003d (π) / 2- (β) K, den specifikke akselmasse M * \u003d 0, 5 (πρ) A2 / ((β)) (f ((β)) (≈) 1- (8 + (π) ) TG (β) / (π) 2 for (β) med den konstante glyceering af den cylede plade ved en hastighed V (∞) i det tværgående plan direkte bag transommet meget tæt på strømmen ophidset af nedsænket kile. Derfor er det stigning af den lodrette komponent af pulsen af \u200b\u200bden informerede væske pr. Tidsenhed, tæt på BV (∞) \u003d M * V (∞) DH / DT. Fluidpulsen er rettet ned; Reaktionen, der virker på kroppen, er den Løftekraften af \u200b\u200bY. For små vinkler af angreb (α) DH / DT \u003d (α) V (∞) og Y \u003d M * (H) V2 (∞a).
Kroppen bevæger sig i en ubegrænset væske med en konstant hastighed V (∞), og den besiddende løftekraft Y er dannet, en Vortex-padle dannes, som foldes i 2 hvirvel med cirkulationen af \u200b\u200bhastigheden y og afstanden L mellem dem, som lukker den oprindelige hvirvel. På grund af interaktionen vippes dette par hvirvler mod bevægelsesretningen i en vinkel (α), bestemt af SIN-forholdet (a) \u003d γ / (2 (π) / V (∞)). Fra hvirvelsens sætninger følger det, at pulsen af \u200b\u200bkræfterne b til at blive påført væsken til excitation af en lukket hvirvelstråd med cirkulation y og linien af \u200b\u200bmembranen, afgrænset af denne hvirvelstråd, er (ρ) γS og er rettet vinkelret på membranplanet. I dette tilfælde γ \u003d const, øget for membran DS / DT \u003d LV (∞) / COS (a), vektoren af \u200b\u200bden hydrodynamiske kraft R \u003d DB / DT og derfor Y \u003d (ρ) / γV (∞) og induktiv modstand af Xind \u003d (ρ) / γV (∞) tg (α) ind og (α) ind \u003d (α).
Både i tilfælde af glidning og for eventuelle bæresystemer bestemmes modstanden af \u200b\u200bden kinetiske energi af væsken pr. Enhedslængde af længden af \u200b\u200bsporet, der er tilbage. Den generelle konklusion er, at når kroppen af \u200b\u200bfrie grænser opstår, kan hele sætet af eksisterende kræfter være omtrent opdelt i 2 dele, hvoraf den ene bestemmes af tidderivaterne fra de "beslægtede" pulser og den anden strømning af "flydende "Pulser.
Ved høje bevægelseshastigheder i en potentiel strøm kan der forekomme meget lille positiv og endog negativt tryk. I de fleste tilfælde er væskerne, der er opstået i naturen og påført i teknikken, ikke i stand til at opfatte trækkraften af \u200b\u200bnegativt tryk), og sædvanligvis kan trykket i strømmen ikke acceptere værdierne mindre end nogle PD. Ved flowpunkterne af væsken, hvor trykket p \u003d Pd, er der en nedbrydning af strømmen, og områdene (hulrummet) dannes, fyldt med fluidpar eller tildelte gasser. Dette kaldes kavitation. Mulig nedre grænse PD er trykket af mættet dampvæske afhængigt af fluidets temperatur.
Når du strømmer rundt om hastigheden, finder den maksimale hastighed og minimumstryk sted på kropsoverfladen, og kavitationsangreb bestemmes af tilstanden
Cpmin \u003d 2 (p (∞) -pd) (ρ) v2 (∞) \u003d (Σ),
hvor (σ) er antallet af kavitation, er CPMIN minimumsværdien af \u200b\u200btrykkoefficienten.
Med en udviklet kavitation bag kroppen dannes et hul med kraftigt udtalt grænser, som kan betragtes som frie overflader, og som er dannet af partikler af væsken, som er fremstillet af den strømlinede kontur på depositumets pynter. Fænomenerne forekommer inden for lukning af jetfly, der begrænser hulrummet, endnu ikke fuldt ud undersøgt; Erfaringen viser, at kavitationsstrømmen har en ikke-stationær karakter, især udtrykt i lukningsområdet.
Hvis (Σ)\u003e 0, er trykket i den indgående strøm og i uendelig ud over kroppen større end trykket inde i hulrummet, og derfor kan hulrummet ikke strække sig til uendelig. Når der falder Σ, fjernes størrelsen af \u200b\u200bhulrummet og lukningsområdet fra kroppen. Ved (σ) \u003d 0 falder grænsekavitationstrømmen med strømmen omkring kropperne med nedbrydning af strålerne ifølge Kirchhoff-skemaet (se Theory Inkjet Strømmene).
For at konstruere en stationær jetstrøm anvendes forskellige idealiserede skemaer, for eksempel sådanne: fri overflader, der kommer fra kropsoverfladen og rettet af konvexitet til den ydre strømning, med en lukning, danner en jet, der strømmer ind i hulrummet (med en matematisk Beskrivelse går til det andet ark af Riemann overfladen). Opløsningen af \u200b\u200bet sådant problem udføres ved en fremgangsmåde svarende til fremgangsmåden ifølge Helmholtz - Kirchhoff: især for en flad plade af bredde L, installeret vinkelret på hændelsesstrømmen, beregnes CX-modstandskoefficienten med formlen
cx \u003d cx0 (1 + (σ))
hvor CX0 \u003d 2 (π) / (((π) + 4) er pladens modstandskoefficienten, strømlinet i overensstemmelse med Kirchhoff-skemaet. Til. Spatial (Axisymmetrisk) Kaverns temmelig tilnærmet ekspansionsprincippet udtrykt af ligningen
d2S / DT2 (≈) -K (p (∞) -pk) / (ρ),
hvor S (t) er tværsnitsarealet af hulrummet i et fast plan vinkelret på bane af CAURITALAR P (∞) (t) bane i det betragtede punkt i stien, som ville være før dannelsen af et hulrum; PC - tryk i hulrummet. Konstant til koefficienten for kavitatorresistens; For dumme organer til hydrodynamik 3.
Med fænomenet kavitation skal du mødes i mange tekniske enheder. Den oprindelige stativ kavitation observeres, når gassen eller dampen eller dampen eller dampen, som kollapsede, forårsager erosion, vibration og karakteristisk støj i strømmen af \u200b\u200bdet reducerede tryk. Bubble kavitation forekommer på rodeskruer, i pumper, rørledninger og andre enheder, hvor trykket falder og nærmer sig fordampningstrykket. Udviklet kavitation med dannelsen af \u200b\u200bet lavtrykshulrum indeni forekommer, for eksempel bag hydrospladernes kanter, hvis lufthegnet i det hævede rum er begrænset. Sådan Caverza fører til selvoscillationer, den såkaldte Barça. Afbrydelsen af \u200b\u200bhulen på undervandsvingerne og på bladene af robeskruer fører til et fald i vingens løfteevne og skruens "stop".
Eksperimentel G. Ud over traditionelle hydroanaler (eksploderede pools) er der en bred vifte af specielle installationer, der har til formål at studere hurtige ikke-stationære processer. Højhastighedsfilmfremstilling, visualisering af strømme og andre metoder anvendes. Normalt på en model kan ikke være tilfreds med alle kravene til lighed (se lighedslovgivninger), derfor er "partiel" og "kryds-" modellering udbredt. Modellering og sammenligning med teoretiske resultater er grundlaget for moderne hydrodynamiske studier.

Aviation: Encyclopedia. - m.: Big Russian Encyclopedia. Chief Editor G.P. Swisthev.. Big Encyclopedic Dictionary.

Hydrodynamics. - Hydrodynamik, i fysikafsnit af mekanik, som studerer bevægelsen af \u200b\u200bvæsker (væsker og gasser). Det er af stor betydning i industrien, især kemisk, petroleum og hydraulikingeniør. Undersøger egenskaberne af væsker, såsom molekylær ... ... ... Videnskabelig og teknisk encyklopedisk ordbog

Hydrodynamics. - Hydrodynamik, Hydrodynamics, MN. Nej, hustruer. (fra græsk. Hydor vand og dynamisk styrke) (pels). En del af mekanikerne lærer ligevægts love af bevægelige væsker. Beregningen af \u200b\u200bvandturbiner er baseret på hydromekanikers love. Forklarende ordbog af Ushakov. D.N. ... ... ... ... ... Forklarende ordbog Ushakov.

hydrodynamics. - Sub., Antal synonymer: 4 Aerohydrodynamics (1) Hydraulik (2) Dynamik (18) ... Synonym Dictionary.

Hydrodynamics. - En del af hydromekanikerne, videnskaben om bevægelse af inkompressible væsker under virkningen af \u200b\u200beksterne kræfter og de mekaniske virkninger mellem væsken og kontakt med legemerne med deres relative bevægelse. Når du studerer dette eller denne opgave bruges ... ... ... Geologisk Encyclopedia.

Hydrodynamics. - Sektion for hydromekanik, der studerer lovgivningen om inkompressible væsker og interagerer dem med solide legemer. Hydrodynamiske undersøgelser anvendes i vid udstrækning i udformningen af \u200b\u200bskibe, ubåde mv. EDWART. Intelligent Maritime ... ... Marine Dictionary

hydrodynamics. - - - [Ya.n. Lulginsky, M.S.fesi Zhilinskaya, Yu.s. Kabirov. Anglo Russisk ordbog for Elektroteknik og Elektrisk Power Industry, Moskva, 1999] Elektrisk udstyr Emner, Basic Concepts en Hydrodynamics ... Teknisk Oversætter Directory Encyclopedic Dictionary

hydrodynamics. - HIDRODINAMIKA STATUSAS T SRITIS AUTOMATIKA ATITIKMENYS: ANGL. Hydrodynamics Vok. Hydrodynamik, F rus. Hydrodynamics, F Pranc. Hydrodynamique, f ... automatikos terminų žodynas

hydrodynamics. - Hidrodinamika statusas t sritis standartizacija ir metrologija apibrėžtis mokslo šaka, tirianti skysčių judėjimą. Atitikmenys: Angl. Hydrodynamics Vok. Hydrodynamik, F rus. Hydrodynamics, F Pranc. Hydrodynamique, f ... Penkiakalbis Aiškinamasis Metrologijos Terminų Žodynas