Kas yra hidrodinamika. Hidrodinamikos pagrindai

Nuolatinės žiniasklaidos mechanikos skyrius, kuriame tiriami skysčio judėjimo ir jo sąveikos su panardinamaisiais organais modeliai. Kadangi, tačiau, palyginti nedideliais greičiais, oras gali būti laikomas nesuspaustu skysčiu, ... ... Enciklopedijos technika

- (nuo graikų. Hidoro vanduo ir dinamika), hidroomeromechanikos dalis, romu yra tiriamas nesuspaustų skysčių judėjimas ir jų įvairovė su televizoriumi. kūnai. Istoriškai, kuo anksčiau ir labai išvystyta skysčių ir dujų mechanikos dalis, todėl kartais ne ... ... ... ... Fizinė enciklopedija

- (nuo hidro ... ir dinamikos) hidromechanikos skyriuje, studijuojant skysčių judėjimą ir jų poveikį kietoms medžiagoms, kurios yra supaprastintos jų. Teoriniai hidrodinamikos metodai yra pagrįsti tiksliomis arba apytiksliomis lygtimis, apibūdinančiomis fizinius reiškinius ... ... Didelis enciklopedinis žodynas

Hidrodinamika, mechanikos fizikos skyriuje, kuris studijuoja skysčių (skysčių ir dujų) judėjimą. Tai labai svarbu pramonei, ypač cheminei, naftos ir hidraulinei inžinerijai. Išnagrinėja skysčių savybes, pvz., Molekulinę ... ... Mokslo ir techninis enciklopedinis žodynas

Hidrodinamika, hidrodinamika, mn. Ne, žmonos (nuo graikų. Hydor vandens ir dinamiško jėga) (kailis). Dalis mechanikos mokosi judančių skysčių pusiausvyros įstatymus. Vandens turbinų apskaičiavimas grindžiamas hidromechanikos įstatymais. Paaiškinamasis Ushakovo žodynas. D.N. ... ... ... ... Aiškinamasis žodynas Ushakov.

Sut., Cal į sinonims: 4 aerohidrodinamika (1) hidraulika (2) dinamika (18) ... Sinonimas žodynas

Dalis hidromechanikos, nesuspaustų skysčių judėjimo mokslas pagal išorės jėgas ir mechaninį poveikį tarp skysčio ir kontakto su kūnais jų santykinio judėjimo metu. Studijuodami tai arba ši užduotis yra naudojama ... ... Geologinė enciklopedija

Hidromechanikos dalis, studijuojant nesuspaustų skysčių judėjimo įstatymus ir sąveikaujant su kietosiomis medžiagomis. Hidrodinaminiai tyrimai yra plačiai naudojami laivų, povandeninių laivų ir kt. Edwart. Intelligent marime ... ... jūrų žodynas

hidrodinamika - - - [Ya.n. Lulginsky, M.S.Fesi Zhilinskaya, YU.S. Kabirovas. Anglo rusų žodynas elektros inžinerijos ir elektros energijos pramonei, Maskva, 1999] Elektros įrangos temos, pagrindinės sąvokos LT hidrodinamika ... Techninis vertėjas katalogas

Hidrodinamika - SKIRSNIS (žr.), Kuris tyrinėja nesuspausto skysčio judėjimo įstatymus ir jos sąveiką su kietosiomis medžiagomis. Hidrodinaminės studijos yra plačiai naudojamos laivų, povandeninių laivų dizaino, povandeninių sparnų ir kt. Didelis politechnikos enciklopedija

Knygos. \\ T

• Hidrodinamika arba užrašai apie skysčių jėgas ir judesius D. Bernoulli. 1738 m., Garsus Daniel Bernoulli darbas buvo paskelbtas "hidrodinamika ar pastabomis apie skysčių jėgas ir judesius (hidrodinamica, sive de viybus et močifo fluidorum komentaro)", kuriame ...

Hidrodinamika yra hidraulikos dalis, kuriuose nagrinėjami skysčio mechaninio judėjimo įstatymai ir jo sąveika su fiksuotais ir judančiais paviršiais. Pagrindinė hidrodinamikos uždavinys: srauto hidrodinaminės charakteristikų nustatymas, pvz., Hidrodinaminis slėgis, skysčio greitis, atsparumas skysčio judėjimui, taip pat jų santykių tyrimas.

Bendra.

Skysčių kinematika paprastai laikoma hidraulika kartu su dinamika ir skiriasi nuo jo rūšių ir kinematinių charakteristikų skysčio judėjimo, neatsižvelgiant į jėgas, pagal kurį judėjimas įvyksta, o skysčio dinamika studijuoja skysčio judėjimo įstatymai, priklausomai nuo prijungtų jėgų.

Hidraulikos skystis laikomas nepertraukiamu laikmena, visiškai užpildant kai kurias erdvę be tuštumų formavimo. Priežastys, dėl kurių jo judėjimas yra išorės jėgos, pavyzdžiui, sunkumas, išorinis spaudimas ir kt., Paprastai, sprendžiant hidrodinamikos problemas, šios jėgos yra nustatytos. Nežinomi veiksniai, apibūdinantys skysčio judėjimą, yra vidinis hidrodinaminis slėgis (analogiškai su hidrostatiniu slėgiu hidrostatiniu būdu) ir skysčio srauto greitis kiekviename kai kurių vietos taške. Be to, hidrodinaminis slėgis kiekviename taške yra funkcija ne tik šio taško koordinatės, kaip buvo su hidrostatiniu slėgiu, bet ir laiko funkcija t, i.e. Tai gali skirtis su laiku.

Pagrindinis šios hidraulinės dalies uždavinys yra nustatyti šiuos greičio u ir slėgio p. Kiekvieną skysčio srauto tašką, kuris yra atitinkamas laiko funkcijos t ir koordinates X, Y, Z:

Sunku studijuoti skysčio judėjimo įstatymus dėl skysčio pobūdžio ir ypač apskaitos sunkumų liestiniams įtempiams, atsirandančioms dėl trinties jėgų buvimo tarp dalelių. Todėl hidrodinamikos tyrimas, L. Euler pasiūlymas, patogiau pradėti nuo iveniško (idealaus) skysčio svarstymo, ty neatsižvelgiant į trinties jėgas, tada taikant paaiškinimus gautam Tikrų skysčių trinties jėgų lygtys.

Yra du būdai, kaip mokytis skysčio judėjimo: J. Lagrange ir L. Euler metodo metodas.

"Lagrange" metodas susideda iš kiekvienos skysčio dalelės, tra. Jų judėjimo trajektorijos. Dėl didelio darbo intensyvumo šis metodas nebuvo plačiai paplitęs.

EULER metodas susideda iš viso paveikslėlio skysčio judėjimo įvairiais vietos erdvės taškais tam tikru momentu. Šis metodas leidžia nustatyti skysčio judėjimo greitį bet kuriame erdvės taške bet kuriuo metu, tai yra, jai būdinga greičio lauko konstrukcija ir todėl yra plačiai naudojamas skysčio judėjimo tyrime. Eulerio metodo trūkumas yra tai, kad svarstant greičio lauką, atskirų skysčio dalelių trajektorija nėra tiriamas.

Kai skystis yra perkeliamas, slėgis, atitinkantis įrenginio plotą, laikoma hidrodinamine slėgio įtampa, panaši į hidrostatinio slėgio įtampą skysčio pusiausvyros metu. Kaip ir hidrostatinėje vietoj termino "slėgio įtampa", naudokite sąvoką "hidrodinaminis slėgis" arba tiesiog "slėgis".

Pagal greičio pokyčių pobūdį, skysčio judėjimas yra nustatytas ir nenustatytas.

Judėjimo tipai (srauto) skystis

Srautas Skysčiai paprastai gali būti neapibrėžta (ne stacionarūs) arba įdiegta (stacionarūs).

hidrodinamikos judėjimo skystas vamzdynas

Nenustatytas judėjimas - tai, kuriame bet kuriuo srauto tašku, judėjimo greitis ir slėgis pasikeičia laikui bėgant, t.y. U ir P priklauso ne tik srauto taško koordinatėse, bet nuo laiko momento, kai nustatoma judėjimo charakteristikos.:

Nestabilaus judėjimo pavyzdys gali būti skysčio nutekėjimas iš tuščios indo, kuriame skysčio lygis laive palaipsniui keičiasi (sumažėja) kaip skysčio nutekėjimas.

Nustatytas judėjimas yra tas, kad bet kuriuo srauto tašku judėjimo greitis ir spaudimas laikui bėgant nesikeičia, t. Y. U ir P priklauso tik nuo srauto taško koordinatės, tačiau nepriklauso nuo judėjimo charakteristikos yra nustatytos:

ir todėl,

Pastovaus judėjimo pavyzdys - skysčio nuotėkis nuo laivo su pastoviu lygiu, kuris nesikeičia (išlieka pastovus) kaip skysčio nutekėjimas.

Esant pastoviam srautui judėjimo metu, bet kokia dalelė patenka į tam tikras, santykinai kietas sienas, srauto vietą, visada turi tas pačias judesio parametrus. Todėl kiekviena dalelė juda išilgai tam tikros trajektorijos.

Trajektorija vadinama šia dislokuota tokia dalis skysčio erdvėje tam tikrą laiką.

Su įrengtu judėjimu trajektorijų forma nesikeičia vairuojant. Jei nenustatyto bet kurios skysčio dalelių judėjimo krypties ir greičio judėjimo, dalelių trajektorijos šiuo atveju taip pat nuolat keičiamos.

Todėl, norėdami atsižvelgti į kiekvieno laiko momento judėjimo vaizdą, taikoma dabartinės linijos sąvoka.

Dabartinė linija yra kreivė, atliekama judančiame skystyje tam tikru momentu, kad kiekviename taške greičio vektoriai UI sutampa su šios kreivės liestiniu.

Jums reikia atskirti trajektorijos ir dabartinę liniją. Trajektorija apibūdina vieną konkrečios dalelės, o dabartinė judėjimo linija kiekvienos skysčio, esančio ant jo, laiko metu.

Kai dabartinis srauto judėjimas sutampa su skystų dalelių trajektorijomis. Su neapibrėžtu judesiu jie nesutampa, o kiekviena skysčio dalelė yra tik viena laiko taškas yra dabartinėje eilutėje, kuri pati egzistuoja tik šiuo metu. Kitą momentą yra ir kitų linijų, kuriose bus kitos dalelės. Kitą momentą vėl pasikeičia vaizdas.

Jei pasirinksite pradinę uždarą grandinę judančiame skystyje ir per visus šios grandinės taškus, kad atliktumėte dabartinę liniją, tuomet vamzdinis paviršius yra vadinamas dabartiniu vamzdeliu. Dalis srauto riboto srovės paviršiaus yra vadinamas elementariu tekančiu skysčiu. Taigi, elementarinis skysčio srautas užpildo dabartinį vamzdelį ir riboja dabartines linijas, einančias per paryškintos grandinės taškus su DC sritimi. Jei DT yra apgaubtas į 0, tada elementarinis srautas taps dabartine linija.

Iš pirmiau nurodytų apibrėžimų, tai reiškia, kad bet kurioje kiekvienos pradinės srovės paviršiuje (srovės vamzdis) bet kuriuo greičio vektoriaus metu paviršiaus paviršiuje yra nukreiptas palei liestinę (ir todėl nėra įprastų komponentų). Tai reiškia, kad skysčio dalelė negali prasiskverbti į nurijimą ar išėjimą.

Su pastoviu judėjimu elementarių skysčių srautai turi keletą savybių:

• · Jet skerspjūvio plotas ir jo forma laikui bėgant nesikeičia, nes dabartinės linijos nesikeičia;
• · Skysčių dalelių įsiskverbimas per elementario srauto šoninį paviršių;
• · Visuose taškuose, esančio elementariuoju to paties judėjimo greičio taškuose dėl mažo skerspjūvio ploto;
• · Forma, kontūro plotas elementarių ir greičio įvairių kryžminių griovelių gali skirtis.

Dabartinis vamzdelis yra toks pat sutrikimas skysčio dalelėms, o elementarinis srautas yra elementarinis skysčio srautas.

Su nestabilus judėjimu, formų ir pagrindinių kauliukų vieta nuolat keičiasi.

Be to, nustatytas judėjimas yra padalintas į vienodą ir netolygų.

Vienodas judėjimas pasižymi tuo, kad greitis, srauto skerspjūvio forma ir plotas nesikeičia srauto ilgio.

Netolygus judėjimas išskiriamas keičiant greičius, gylį, srauto skerspjūvių plotą palei srauto ilgį.

Tarp netolygių judančių upelių reikia pažymėti sklandžiai kintančius judesius, kuriems būdingas tai, kad:

• · Dabartinės linijos yra šiek tiek išvengtos;
• · Dabartinės linijos yra beveik lygiagrečios, o gyvas skyrius gali būti laikomas plokščiu;
• · Slėgis gyvame srauto skyriuje priklauso nuo gylio.

Kaip ir kitose mokslo srityse, atsižvelgiant į kietųjų žiniasklaidos dinamiką, visų pirma, sklandus perėjimas nuo tikros būsenos, susidedančios iš daugelio atskirų atomų ar molekulių abstrakčiai nuolatinei būsenai, kuriai įrašomi judesio lygtys.

Didelis cheminių technologijų ir inžinerinės praktikos užduočių ratas yra tiesiogiai susijęs su hidrodinaminiais reiškiniais. Su visais jo paplitimas ir paklausa, hidrodinaminės problemos turi gana sudėtingą charakterį, tiek realizuotam ir teoriniu aspektu.

Hidrodinamikoje technologinio objekto srauto charakteristikos gali būti nustatytos teoriškai ir eksperimentiškai. Nepaisant to, kad mokslinių tyrimų rezultatai yra tikslūs ir patikimi, patys eksperimentai yra sunkus ir brangus darbas.

1 pastaba.

Nagrinėjama alternatyva šiai sričiai yra laikoma skaičiavimo hidrodinamika, kuri yra kietųjų terpių poskyris, sudarytas iš fizinių, skaitmenų ir matematinių metodų.

Kompiuterinės hidrodinamikos privalumai prieš eksperimentinius eksperimentus yra išsamiai gautos informacijos, didelės greičio ir nebrangios. Žinoma, šio skirsnio taikymas fizikoje nepanaikina paties mokslinio eksperimento formavimo, tačiau jo naudojimas gali žymiai sumažinti išlaidas ir paspartinti tikslo pasiekimą.

Kai kurie hidrodinamikos aspektai

Daugelis technologinių procesų chemijos pramonėje yra glaudžiai susiję su:

• dujų, skysčių ar garų judėjimas;
• maišant nestabiliuose laikmenose;
• inhomogeninių mišinių pasiskirstymas filtruojant, nusėddama ir centrifuging.

Pirmiau minėtų fizinių reiškinių norma nustatoma pagal hidrodinamikos įstatymus. Hidrodinaminės teorijos ir jų praktinės programos Apsvarstykite pusiausvyros principus poilsio, taip pat skysčių ir dujų judėjimo modelius.

Inžinieriaus ar chemiko hidrodinamikos tyrimo vertė nėra išnaudota tuo, kad jos įstatymai yra hidromechaninių procesų pagrindas. Hidrodinaminiai raštai dažnai visiškai nustato šilumos perdavimo efektų, masinio perdavimo ir reakcinių cheminių procesų poveikio didelio masto pramoniniais įrenginiais pobūdį.

Pagrindinės hidrodinamikos formulės yra laivų stokų lygtys. Koncepcija apima judesio parametrus ir tęstinumo koeficientus. Hidrodinamikoje taip pat izoliuoti du pagrindiniai skysčių srauto tipai - turbulentiniai ir laminarai. Sunkūs sunkumai modeliavimo projektams sukelia neramią kryptį.

2 apibrėžimas 2.

Turbulencija yra nestabili skysčio, kietos terpės, dujų, jų mišinių būklė, kai jie atsiranda juose chaotiškų svyravimų greičio, slėgio, temperatūros ir tankio, palyginti su pradinėmis vertėmis.

Toks reiškinys yra įmanomas dėl to, kad sūkurių scenų sūkurių judėjimo sistemos, taip pat netiesiniai ir linijiniai purkštukai. Turbulencija pasirodo, kai Reynolds skaičius yra gerokai didesnis už kritinę vertę. Kavitacija gali pasireikšti turbulencija (virimas). Išorinės aplinkos momentinė aplinka tampa nekontroliuojama. Turbulencijos modeliavimas yra viena iš neišspręstų ir sunkiausių hidrodinamikos problemų. Iki šiol buvo sukurta daug įvairių modelių ir programų, skirtų tiksliam turbulentinėms srovių skaičiavimui, o tai skiriasi nuo vieno sprendimo srauto ir sudėtingumo tikslumo.

Cheminės įrangos hidrodinamika

2 pav. Cheminių aparatų hidrodinamika. Autorius24 - Studentų interneto birža

Cheminės gamybos medžiagos hidrodinamika dažnai yra skystoje būsenoje. Tokie elementai turi būti šildomi ir atvėsti, transportuoti ir maišyti. Žinios apie įstatymus skysčių judėjimas yra būtinas racionaliai projektuoti technologinius procesus.

Sprendžiant problemas, susijusias su hidrodinaminių nuostolių apibrėžimu ir šilumos bei masinio perdavimo sąlygomis, turėtų būti taikomos žinios apie medžiagų judėjimo būdą. Pavyzdžiui, mažiems cilindriniams vamzdžiams, dažnai naudojamas laminorinis režimas, tačiau su didesniu garsumu - turbulentiniu.

Įrodyta, laminaro režimu, vidaus energijos praradimas yra tiesiogiai proporcingas vidutiniam skysčio greičiui ir su turbulentiniu yra gerokai didesnis. Apskritai, energijos potencialo praradimas paaiškinamas Bernoulli lygtis, kuri apibūdina judančio srauto stiprumą.

Hidrodinamikoje eksperimentinis būdas buvo nustatyta, kad galimų nuostolių vertė bus panaši į didelės spartos spaudimą ir priklauso nuo nuostolių tipo, kuris gali būti linijinis ir vietinis. Jų srauto pobūdis yra tiesiogiai priklausomas nuo greičio vektoriaus keitimo tiek laiko, tiek laiko atžvilgiu.

3 apibrėžimas.

Kai kuriose cheminėse medžiagose įdiegta plona hidrodinaminė riba, vadinama vandeniui atspariu.

Viena iš svarbiausių hidrodinaminių procesų charakteristikų šioje terpėje yra paviršiaus drėkinimo ar vartojimo tankis, leidžiantis nustatyti bendrą storio storio. Įrenginiai, turintys didelį šildymo paviršių, išspręskite svarbius uždavinius nestabiliuose organiniuose produktuose.

Naudojant hidrodinamikos principus kitose mokslo srityse

Užrašas 2.

Techninė pažanga, naujos mašinos, mechanizmai, mašinos ir įranga, palengvinantys darbą žmonių ir technologinių procesų nuolat kyla.

Iš hidrodinaminių įrenginių ir prietaisų privalumai buvo patvirtinta praktikoje. Jie rado platų naudojimą nacionalinėje ekonomikoje.

Mašinos ir mašinos su hidrodinaminiu pavara tampa vis labiau paklausa šiuolaikinės inžinerijos, automatinės linijos ir transporto struktūros. Hidraulinio pavaros naudojimas iš esmės padidina mašinų galią ir potencialą. Hidrodinamikos mašinos ir mechanizmai gali būti pritaikyti automatiniu režimu pagal iš anksto nustatytą programą.

Hidraulinį diską lengva valdyti ir yra įrenginių sistema, skirta perduoti mechaninę energiją naudojant skystį. Šis įrenginys apima siurblius, hidraulinius siurblius, cilindrus ir valdymo elementus. Tokios kontrolės privalumai yra plati greičio, paprastumo ir greičio pokyčiai.

Siekiant išvengti galimų energijos ir spontaniško sustojimo nuostolių, naudojamos specialios hidraulinės sąlygos:

• hidramempefers;
• hidrauliniai agentai;
• hidromscor.

Šių įrenginių judantys elementai yra specialiai suprojektuoti profilių skyriai. Hidrodinaminiuose įrenginiuose galima padidinti atvirkštinį laiką, kuris leidžia procesui su dideliu lygumu. Tai padidina techninės įrangos ilgaamžiškumą, našumą ir patikimumą.

Šiuolaikiniai hidrauliniai diskai, turintys gana lanksčią ir sudėtingą schemą, atidžiai laikydamiesi apskaičiavimo taisyklių, gali teikti ilgalaikį ir be problemų veikimą iš pažangiausių mašinų.

Hidrodinamika

Nuolatinės žiniasklaidos mechanikos skyrius, kuriame tiriami skysčio judėjimo ir jo sąveikos su panardinamaisiais organais modeliai. Tačiau, kadangi santykinai mažu greičiu oras gali būti laikomas nesuspaustu skysčiu, miesto įstatymai ir metodai yra plačiai naudojami orlaivių aerodinaminiams skaičiavimams, turintiems mažo ilgalaikio skrydžio greičio. Dauguma lašų skysčių, tokių kaip vanduo, turi silpną suspaudimą, ir daugeliu svarbių atvejų jų tankis (ρ) gali būti laikomas pastoviu. Tačiau terpės suspaudimas negali būti pamiršti sprogimo tikslais, poveikiu ir kitais atvejais, kai atsiranda didelis skysčio dalelių pagreitis, o elastingos bangos yra taikomos nuo sutrikimo šaltinio.
Pagrindinės miesto lygtys palaiko nuo masės įstatymų išsaugojimo (impulsų ir energijos). Jei manome, kad judanti terpė yra Niutono skystis ir išanalizuoti savo judėjimą taikyti EULER metodą, skysčio srautas bus apibūdinamas viduje lygtį, Navier - Stokes lygtis ir energiją pagal lygtį. Idealiam nesuspaustam skysčiui, Navier - Stokes lygtis perduodama į Euler lygtį, o energijos lygtis nepatenka į atlygį, nes nesuspausto skysčio srauto dinamika nepriklauso nuo šiluminių procesų. Tokiu atveju skysčio judėjimas aprašytas tęstinumo ir euling lygčių lygtis, kurios yra patogiai įrašytos į garsią lempa (pavadintas Rusijos mokslininkas I. S. Losva ir anglų mokslininkas G. Lamb.
Dėl praktinių programų, Euler lygčių integralai, kurie vyksta dviem atvejais yra svarbūs:
a) nustatytas judėjimas, susijęs su masinių jėgų potencialu (F \u003d -Gradπ); Tada "Bernoulli" lygtis bus atliekama palei dabartinę liniją, dešinė pusė yra pastovi kiekvienoje dabartinėje eilutėje, tačiau apskritai pasikeičia pereinant nuo vienos eilutės į kitą. Jei skystis teka iš vietos, kur ji yra , konstanta bernoulli h yra vienodas visiems dabartinėms linijoms;
b) Nellokė srautas: ((ω) \u003d Rotv \u003d 0. Šiuo atveju v \u003d grad (φ), kur (φ) - greičio potencialas, o masės jėgos turi potencialą. Tada už visą srauto lauką, Integruota Cauchy - Lagrange D (φ) / DT + V2 / 2 + P / (ρ) + n \u003d h (t). Abiem atvejais nurodyti integralai leidžia nustatyti slėgio lauką su žinomu lauke su žinomu lauke greičio.
Integruoti Cauchy - Lagrange lygtis tuo metu intervalo (Δ) t (Δ) 0, kai šoko sužadinimui srauto sukelia ryšį, kuris jungiasi į PI slėgio impulso kainos potencialą.
Bet koks iš pradžių poilsio skysčio judėjimas, kurį sukelia svorio jėgos ar normalus slėgis, pritvirtintas prie jos sienų. Nekilnojamojo skysčių su klampumo, būklė (ω) \u003d 0 yra tik maždaug apytiksliai: supaprastintos kietos ribų klampumas yra žymiai paveiktas ir pasienio sluoksnis yra suformuotas, kur (ω ≠) 0. Nepaisant to, potencialių srautų teorija leidžia išspręsti keletą svarbių taikomų užduočių.
Galimo srauto laukas aprašytas greičio (φ) potencialu, kuris atitinka Laplaso lygtį
divv \u003d (Δφ) \u003d 0.
Įrodyta, kad dėl paviršių ribų sąlygos, ribojančios skysčio judėjimo plotą, jo sprendimas yra unikalus. Dėl Laplaso lygties linijiškumo, sprendimų superpozicijos principas galioja ir todėl sudėtingų srautų sprendimas gali būti sudarytas kaip paprastesnių srovių sumą ( cm. Šaltiniai ir atsargų metodai). Taigi, su išilginio srauto homogeniško srauto segmento su šaltiniais išilgai jį ir drenažo su nuliu su viso intensyvumo, yra suformuoti uždaryti paviršiai, kurie gali būti laikomi paviršiais sukimosi organų, pavyzdžiui, orlaivis būstą.
Kai kūnas juda realiame skystyje, hidrodinaminės jėgos visada atsiranda dėl jo sąveikos su skysčiu. Viena bendro pajėgų dalis yra dėl pridedamų masių ir yra proporcinga su kūnu susijusio impulso pokyčių greičiu yra maždaug toks pat, kaip ir tobulame skystyje. Kita bendro pajėgų dalis yra susijusi su aerodinamikos pėdsaku organizmui, kuris yra suformuotas per visą judėjimo istoriją. Trace paveikia srauto lauką prie kūno, todėl pritvirtintos masės skaitinė vertė negali sutapti su jo verte panašaus judėjimo idealiu skysčiu. Kūno pėdsakas gali būti laminaras arba turbulentinis, gali būti suformuotas laisvos ribos, pavyzdžiui, lizser.
Analitiniai sprendimai netiesinių užduočių, susijusių su erdvinio judėjimo įstaigų skystyje, esant pėdsakui, gali būti gaunami tik tam tikrais atvejais.
Plokščios lygiagrečios srautai tiria sudėtingų kintamųjų funkcijų teorijos metodais; Efektyviai sprendžiant kai kurių tipų hidrodinamikos metodus skaičiavimo matematikos. Apytiksliai teorijos gaunamos racionaliai schematizacijos modelio srauto, išsaugojimo teoremų naudojimas, laisvų paviršių savybių naudojimas ir sūkuriai srautai, taip pat kai kurie konkretūs sprendimai. Jie paaiškina bylos esmę ir yra patogūs preliminariems skaičiavimams. Pavyzdžiui, greitai panardinant į pleišto vandenį su pusiau sprendžiančiu kampu (β), yra didelis laisvų ribų judėjimas pabarstytų purkštukų srityje. Siekiant įvertinti jėgas, svarbu įvertinti veiksmingą sudrėkintą pleišto plotį, kuris gerokai viršija atitinkamą vertę su statiniu salos panardinimu į tą patį gylį H. Apytikslė simetrinių užduoties teorija rodo, kad dinamiško sudrėkinto pločio 2a ir statinio arti (π) / 2 santykis ir lemia šiuos rezultatus: a \u003d 0,5 (π) HCTG (β), kur (β) \u003d ( π) / 2- (β) į specifinę pridėtą masę m * \u003d 0,5 (πρ) A2 / ((β)) (f ((β)) (≈) 1- (8 + ((8 + ((8 + ((8 + ((8 +)) TG (β) ) / (π) 2 už (β)< 30(°)), B = m*dh/dt - вертикальный компонент удельного импульса, F = d(m*dh/dt)/dt -сила давления клина на жидкость.
Su pastoviu gancatizuojant Cylched plokštės greičiu V (∞), srautas skersinėje plokštumoje tiesiai už transomo yra labai arti srauto susijaudinęs panardinamuoju pleištu. Todėl vertikalios komponento, gauto informuoto skysčio impulsą už laiko vienetą, yra netoli BV (∞) \u003d m * v (∞) DH / DT. Skysčio impulsas yra nukreiptas žemyn; Reakcija, veikianti ant kūno yra kėlimo jėga Y. nedideliam atakos kampui (α) DH / DT \u003d (α) V (∞) ir Y \u003d m * (h) v2 (∞) V2 (∞) V2 (∞).
Kūnas, judantis neribotame skystyje su pastoviu greičiu V (∞) ir suformuota turi kėlimo jėga Y, susidaro sūkurinis irklas, kuris sulenktas į 2 sūkurį su greičio γ cirkuliacija ir atstumas l tarp jų, kuri uždaro pradinį sūkurį. Dėl to, kad sąveikos, todėl šis sūkuriai pora yra pakreiptas link judėjimo kryptimi keliose kampas (), kurį nustato Sin santykis (a) \u003d γ / (2 (π) / V (∞)). Iš vortices teatrų, iš to išplaukia, kad jėgos b turi būti taikomos už fotografavimo uždarytą sūkuriuojant su cirkuliacija γ ir diafragmos s, ribojasi su šio sūkuro gija, yra (ρ) γs ir yra statmena diafragmos plokštumui. Šiuo atveju, γ \u003d const, prieaugio diafragmos DS / DT \u003d LV (∞) / cos (α), hidrodinaminės jėgos vektorius R \u003d DB / DT ir todėl, Y \u003d (ρ) / γv (∞) ir indukcinis atsparumas xind \u003d (ρ) / γv (∞) tg (α) ind \u003d (α).
Tiek sklandymo ir bet kokių nešiojimo sistemų atveju, atsparumas yra lemia kinetinė energija skysčio vieneto ilgio pėdsakų ilgio į kairę. Bendroji išvada yra ta, kad kai atsiranda laisvųjų ribų korpusas, visas esamų pajėgų rinkinys gali būti maždaug suskirstytas į 2 dalis, iš kurių viena yra nustatoma pagal laiko darinius iš "susijusių" impulsų ir antrųjų "tekinimo srautų srautais" "Impulsai.
Dideliais judėjimo greičiu potencialiame sraute gali atsirasti labai mažas teigiamas ir netgi neigiamas slėgis. Daugeliu atvejų skysčiai, su kuriais susiduriama ir taikoma technikoje, nesugeba suvokti neigiamo slėgio tempimo jėgos) ir paprastai slėgis sraute negali priimti vertybių, mažesnių nei kai PD. Skysčio srauto taškuose, kuriuose slėgis P \u003d PD yra srauto suskirstymas, ir sritys (ertmė) yra suformuotos, pripildytos skysčių poromis arba skirstomomis dujomis. Tai vadinama kavitacija. Galimas apatinis riba PD yra sočiųjų garų skysčio slėgis, priklausomai nuo skysčio temperatūros.
Kai teka aplink greitį, maksimalus greitis ir minimalus slėgis vyksta ant kūno paviršiaus, o kavitacijos ataka nustatoma pagal būklę
CPMIN \u003d 2 (P (∞) -pd) (ρ) v2 (σ) \u003d (σ),
kur (σ) yra kavitacijos numeris, CPMIN yra minimali slėgio koeficiento vertė.
Su išsivysčiusiu kavitavimu už kūno, urvas yra suformuotas su smarkiai ryškiomis ribomis, kurios gali būti laikomos laisvais paviršiais ir kurie yra suformuoti skysčio dalelės, kurios yra pagamintos iš supaprastinto kontūro į indėlių taškų srove. Reiškiniai, įvykę į uždarymo purkštukų, ribojančių ertmę, nėra visiškai ištirtas; Patirtis rodo, kad kavitacijos srautas turi ne stacionarią charakterį, ypač išreikštą uždarymo srityje.
Jei (σ)\u003e 0, tada įeinančio srauto slėgį ir begalybę už kūno ribų yra didesnis už ertmę slėgį, todėl ertmė negali būti taikoma iki begalybės. Mažėjant σ, ertmės didėjimo dydžiai ir uždarymo zona pašalinama iš kūno. AT (σ) \u003d 0, ribinės kavitacijos srovė sutampa su srautu aplink kūnus su purkštukus pagal Kirchhoff schemą ( cm. Inkjet teorija).
Statyti stacionarią srautą, naudojamos įvairios idealizuotos schemos, pavyzdžiui: nemokami paviršiai, atsirandantys iš kūno paviršiaus ir nukreiptas į išorinį srautą, su uždarymu, sudaro purkštuką, kuris teka į ertmę (su matematiniu Aprašymas eina į antrąjį Riemann paviršiaus lapą). Tokios problemos sprendimas atliekamas pagal metodą, panašų į Helmholtz - Kirchhoffo metodą: ypač pločio pločio plokštelėje, sumontuotas statmenai incidento srautui, CX atsparumo koeficientas apskaičiuojamas pagal formulę
cx \u003d cx0 (1 + (σ))
kur CX0 \u003d 2 (π) / ((((π) + 4) yra plokštelės atsparumo koeficientas, supaprastintas pagal Kirchhoff schemą. Dėl. Erdvinio (ašiai simetriška) Kavern gana artima plėtimosi principu lygtimi išreiškiama
d2S / DT2 (≈) -K (p (∞) -PK) / (ρ),
kur s (t) yra tvirtinimo plokštė fiksuotoje plokštumoje, statmena Cavitalar P (∞) trajektorijos trajektorijos trajektorijos trajektorijos trajektorija laikoma keliu, kuris būtų prieš formavimąsi ertmė; PC - slėgis į ertmę. Pastovus į varžovų pasipriešinimo koeficientą; Dėl kvailų kūnų iki hidrodinamikos 3.
Su cavitacija reiškiniu turite susitikti daugelyje techninių įrenginių. Pradinis kalvitacijos stendas pastebimas, kai dujos arba garai arba garai, kurie žlugo, sukelia eroziją, vibraciją ir būdingą triukšmą sumažinto slėgio sraute. Burbulas Kavitacija atsiranda irklavimo varžtais, siurbliuose, vamzdynuose ir kituose įrenginiuose, kur dėl padidėjusio greičio slėgis mažėja ir artėja prie garinimo slėgio. Sukurta kavitacija su mažo slėgio ertmės susidarymu, pavyzdžiui, už hidrosplatų kraštų, jei suvestinė oro tvora yra suvaržyta. Tokia caverza veda į savarankiškus svyravimus, vadinamąjį barça. Cavern ant povandeninių sparnų ir ant irkladų ašmenų sukelia į kėlimo jėga sparno ir "Stop" varžto sumažėjimas.
Eksperimentinis G. Be tradicinių hidroanalų (sprogo baseinai), yra daug specialių įrenginių, skirtų studijuoti greitai ne stacionarius procesus. Naudojami didelės spartos kino kūrimo, srautų vizualizavimas ir kiti metodai. Paprastai vienas modelis negali būti patenkintas visais panašumo reikalavimais ( cm. Panašumo įstatymai), todėl "dalinis" ir "kryžminis" modeliavimas yra plačiai naudojamas. Modeliavimas ir palyginimas su teoriniais rezultatais yra šiuolaikinių hidrodinaminių tyrimų pagrindas.

Aviacija: enciklopedija. - m.: Didelė rusų enciklopedija.Vyriausiasis redaktorius G.P. Swisthev.1994 .

Hidrodinamika

Nuolatinės žiniasklaidos mechanikos skyrius, kuriame tiriami skysčio judėjimo ir jo sąveikos su panardinamaisiais organais modeliai. Tačiau, kadangi santykinai mažu greičiu oras gali būti laikomas nesuspaustu skysčiu, miesto įstatymai ir metodai yra plačiai naudojami orlaivių aerodinaminiams skaičiavimams, turintiems mažo ilgalaikio skrydžio greičio. Dauguma lašų skysčių, tokių kaip vanduo, turi silpną suspaudimą, ir daugeliu svarbių atvejų jų tankis (ρ) gali būti laikomas pastoviu. Tačiau terpės suspaudimas negali būti pamiršti sprogimo tikslais, poveikiu ir kitais atvejais, kai atsiranda didelis skysčio dalelių pagreitis, o elastingos bangos yra taikomos nuo sutrikimo šaltinio.
Pagrindinės miesto lygtys palaiko nuo masės įstatymų išsaugojimo (impulsų ir energijos). Jei manome, kad judanti terpė yra Niutono skystis ir išanalizuoti savo judėjimą taikyti EULER metodą, skysčio srautas bus apibūdinamas viduje lygtį, Navier - Stokes lygtis ir energiją pagal lygtį. Idealiam nesuspaustam skysčiui, Navier - Stokes lygtis perduodama į Euler lygtį, o energijos lygtis nepatenka į atlygį, nes nesuspausto skysčio srauto dinamika nepriklauso nuo šiluminių procesų. Tokiu atveju skysčio judėjimas aprašytas tęstinumo ir euling lygčių lygtis, kurios yra patogiai įrašytos į garsią lempa (pavadintas Rusijos mokslininkas I. S. Losva ir anglų mokslininkas G. Lamb.
Dėl praktinių programų, Euler lygčių integralai, kurie vyksta dviem atvejais yra svarbūs:
a) nustatytas judėjimas, susijęs su masinių jėgų potencialu (F \u003d -Gradπ); Tada Bernoulli lygtis bus atliekama palei dabartinę liniją, kurios dešinė pusė yra pastovi kiekvienoje dabartinėje eilutėje, tačiau apskritai pasikeičia, perjungiant vieną srovę į kitą. Jei skystis teka iš vietos, kur jis yra, pastovus "Bernoulli H" yra vienoda visoms dabartinėms eilutėms;
b) Nellokė srautas: ((ω) \u003d Rotv \u003d 0. Šiuo atveju v \u003d grad (φ), kur (φ) - greičio potencialas, o masės jėgos turi potencialą. Tada už visą srauto lauką, Integruota Cauchy - Lagrange D (φ) / DT + V2 / 2 + P / (ρ) + n \u003d h (t). Abiem atvejais nurodyti integralai leidžia nustatyti slėgio lauką su žinomu lauke su žinomu lauke greičio.
Integruoti Cauchy - Lagrange lygtis tuo metu intervalo (Δ) t (Δ) 0, kai šoko sužadinimui srauto sukelia ryšį, kuris jungiasi į PI slėgio impulso kainos potencialą.
Bet koks iš pradžių poilsio skysčio judėjimas, kurį sukelia svorio jėgos ar normalus slėgis, pritvirtintas prie jos sienų. Nekilnojamojo skysčių su klampumo, būklė (ω) \u003d 0 yra tik maždaug apytiksliai: supaprastintos kietos ribų klampumas yra žymiai paveiktas ir pasienio sluoksnis yra suformuotas, kur (ω ≠) 0. Nepaisant to, potencialių srautų teorija leidžia išspręsti keletą svarbių taikomų užduočių.
Galimo srauto laukas aprašytas greičio (φ) potencialu, kuris atitinka Laplaso lygtį
divv \u003d (Δφ) \u003d 0.
Įrodyta, kad dėl paviršių ribų sąlygos, ribojančios skysčio judėjimo plotą, jo sprendimas yra unikalus. Dėl Laplaso lygties linijinės, sprendimų superpozicijos principas galioja ir todėl sudėtingų srautų sprendimas gali būti sudarytas kaip paprastesnių srovių sumą (žr.). Taigi, su išilginio srauto homogeniško srauto segmento su šaltiniais išilgai jį ir drenažo su nuliu su viso intensyvumo, yra suformuoti uždaryti paviršiai, kurie gali būti laikomi paviršiais sukimosi organų, pavyzdžiui, orlaivis būstą.
Kai kūnas juda realiame skystyje, hidrodinaminės jėgos visada atsiranda dėl jo sąveikos su skysčiu. Viena bendro pajėgų dalis yra dėl pridedamų masių ir yra proporcinga su kūnu susijusio impulso pokyčių greičiu yra maždaug toks pat, kaip ir tobulame skystyje. Kita bendro pajėgų dalis yra susijusi su aerodinamikos pėdsaku organizmui, kuris yra suformuotas per visą judėjimo istoriją. Trace paveikia srauto lauką prie kūno, todėl pritvirtintos masės skaitinė vertė negali sutapti su jo verte panašaus judėjimo idealiu skysčiu. Kūno pėdsakas gali būti laminaras arba turbulentinis, gali būti suformuotas laisvos ribos, pavyzdžiui, lizser.
Analitiniai sprendimai netiesinių užduočių, susijusių su erdvinio judėjimo įstaigų skystyje, esant pėdsakui, gali būti gaunami tik tam tikrais atvejais.
Plokščios lygiagrečios srautai tiria sudėtingų kintamųjų funkcijų teorijos metodais; Efektyviai sprendžiant kai kurių tipų hidrodinamikos metodus skaičiavimo matematikos. Apytiksliai teorijos gaunamos racionaliai schematizacijos modelio srauto, išsaugojimo teoremų naudojimas, laisvų paviršių savybių naudojimas ir sūkuriai srautai, taip pat kai kurie konkretūs sprendimai. Jie paaiškina bylos esmę ir yra patogūs preliminariems skaičiavimams. Pavyzdžiui, greitai panardinti į pleištą su pusiau sprendimo kampu (beta) vandens, yra didelis judėjimas nemokamai ribų į pabarstyti purkštukai srityje. Siekiant įvertinti jėgas, svarbu įvertinti veiksmingą sudrėkintą pleišto plotį, kuris gerokai viršija atitinkamą vertę su statiniu salos panardinimu į tą patį gylį H. Apytikris teorija simetrinį užduočių, matyti, kad Dinaminių santykis, sudrėkintais plotis 2a į statinio pabaigoje, kad (π) / 2, ir dėl to šie rezultatai: a \u003d 0, 5 (π) HCTG (β), kur (beta) \u003d (π) / 2- (β) k, specifinis ašių masė M * \u003d 0, 5 (πρ) A2 / ((β)) (F ((β)) (≈) 1- (8 + (π) ) TG (β) / (π) 2 už (β) su pastoviu glyceing į cylched plokštelėje greičio V (∞) į skersinę plokštumą, tiesiogiai už skersinį labai arti srauto sužadintų panardinamas pleišto. Todėl prieaugis vertikalųjį komponentą informuoto skysčio vieneto impulso laiko, netoli BV (∞) \u003d M * V (∞) DH / DT skysčio impulso yra nukreiptas žemyn;. reakcija veikiantis ant kūno yra kėlimo jėgą Y. Dėl mažų atakos kampais (α) DH / DT \u003d (α) (V) ∞, ir y \u003d m * (o) V2 (∞α).
Kūnas, judantis neribotame skystyje su pastoviu greičiu V (∞) ir suformuota turi kėlimo jėga Y, susidaro sūkurinis irklas, kuris sulenktas į 2 sūkurį su greičio γ cirkuliacija ir atstumas l tarp jų, kuri uždaro pradinį sūkurį. Dėl to, kad sąveikos, todėl šis sūkuriai pora yra pakreiptas link judėjimo kryptimi keliose kampas (), kurį nustato Sin santykis (a) \u003d γ / (2 (π) / V (∞)). Iš minėtųjų sūkurių teorijos, ji taip, kad pajėgų B impulso būti taikomas skysčio sužadinimo uždaroje sūkurinės siūlų su cirkuliaciniu y ir diafragminio S linija, apibrėžtame šios sūkurinės siūlų, yra (ρ) γs ir yra statmena diafragmos plokštumui. Šiuo atveju, γ \u003d const, prieaugio diafragmos DS / DT \u003d LV (∞) / cos (α), hidrodinaminės jėgos vektorius R \u003d DB / DT ir todėl, Y \u003d (ρ) / γv (∞) ir indukcinė varža XIND \u003d (ρ) / γv (∞) Tg (α) IND, ir (α) IND \u003d (α).
Tiek sklandymo ir bet kokių nešiojimo sistemų atveju, atsparumas yra lemia kinetinė energija skysčio vieneto ilgio pėdsakų ilgio į kairę. Bendroji išvada yra ta, kad kai atsiranda laisvųjų ribų korpusas, visas esamų pajėgų rinkinys gali būti maždaug suskirstytas į 2 dalis, iš kurių viena yra nustatoma pagal laiko darinius iš "susijusių" impulsų ir antrųjų "tekinimo srautų srautais" "Impulsai.
Dideliais judėjimo greičiu potencialiame sraute gali atsirasti labai mažas teigiamas ir netgi neigiamas slėgis. Daugeliu atvejų skysčiai, su kuriais susiduriama ir taikoma technikoje, nesugeba suvokti neigiamo slėgio tempimo jėgos) ir paprastai slėgis sraute negali priimti vertybių, mažesnių nei kai PD. Skysčio srauto taškuose, kuriuose slėgis P \u003d PD yra srauto suskirstymas, ir sritys (ertmė) yra suformuotos, pripildytos skysčių poromis arba skirstomomis dujomis. Tai vadinama kavitacija. Galimas apatinis riba PD yra sočiųjų garų skysčio slėgis, priklausomai nuo skysčio temperatūros.
Kai teka aplink greitį, maksimalus greitis ir minimalus slėgis vyksta ant kūno paviršiaus, o kavitacijos ataka nustatoma pagal būklę
CPMIN \u003d 2 (P (∞) -pd) (ρ) v2 (σ) \u003d (σ),
kur (σ) yra kavitacijos numeris, CPMIN yra minimali slėgio koeficiento vertė.
Su išsivysčiusiu kavitavimu už kūno, urvas yra suformuotas su smarkiai ryškiomis ribomis, kurios gali būti laikomos laisvais paviršiais ir kurie yra suformuoti skysčio dalelės, kurios yra pagamintos iš supaprastinto kontūro į indėlių taškų srove. Reiškiniai, įvykę į uždarymo purkštukų, ribojančių ertmę, nėra visiškai ištirtas; Patirtis rodo, kad kavitacijos srautas turi ne stacionarią charakterį, ypač išreikštą uždarymo srityje.
Jei (σ)\u003e 0, tada įeinančio srauto slėgį ir begalybę už kūno ribų yra didesnis už ertmę slėgį, todėl ertmė negali būti taikoma iki begalybės. Mažėjant σ, ertmės didėjimo dydžiai ir uždarymo zona pašalinama iš kūno. Ne (σ) \u003d 0, ribinės kavitacijos srovė sutampa su srautu aplink kūnus su purkštukų suskirstymu pagal Kirchhoff schemą (žr. Teorijos rašalo srautus).
Statyti stacionarią srautą, naudojamos įvairios idealizuotos schemos, pavyzdžiui: nemokami paviršiai, atsirandantys iš kūno paviršiaus ir nukreiptas į išorinį srautą, su uždarymu, sudaro purkštuką, kuris teka į ertmę (su matematiniu Aprašymas eina į antrąjį Riemann paviršiaus lapą). Tokios problemos sprendimas atliekamas pagal metodą, panašų į Helmholtz - Kirchhoffo metodą: ypač pločio pločio plokštelėje, sumontuotas statmenai incidento srautui, CX atsparumo koeficientas apskaičiuojamas pagal formulę
cx \u003d cx0 (1 + (σ))
kur CX0 \u003d 2 (π) / ((((π) + 4) yra plokštelės atsparumo koeficientas, supaprastintas pagal Kirchhoff schemą. Dėl. Erdvinis (ašiesimetrinis) Kačun sąmoningai apytikslis išplėtimo principas, išreikštas lygtyje
d2S / DT2 (≈) -K (P (∞) -pk) / (ρ),
kur s (t) yra tvirtinimo plokštė fiksuotoje plokštumoje, statmena Cavitalar P (∞) trajektorijos trajektorijos trajektorijos trajektorijos trajektorija laikoma keliu, kuris būtų prieš formavimąsi ertmė; PC - slėgis į ertmę. Pastovus į varžovų pasipriešinimo koeficientą; Dėl kvailų kūnų iki hidrodinamikos 3.
Su cavitacija reiškiniu turite susitikti daugelyje techninių įrenginių. Pastebėta, pradinis stendas išsiplėtimą, kai dujų arba garas, arba garas, kuris, žlugo, priežastis erozijos, vibracijos ir triukšmo charakteristika atsižvelgiant į sumažintame slėgyje sraute. Burbulas Kavitacija atsiranda irklavimo varžtais, siurbliuose, vamzdynuose ir kituose įrenginiuose, kur dėl padidėjusio greičio slėgis mažėja ir artėja prie garinimo slėgio. Sukurta kavitacija su mažo slėgio ertmės susidarymu, pavyzdžiui, už hidrosplatų kraštų, jei suvestinė oro tvora yra suvaržyta. Tokia caverza veda į savarankiškus svyravimus, vadinamąjį barça. Iš urvo ant povandeninių sparnų ir dėl irklavimo varžtai veda į Kėlimo jėga sparno ir "Stop" varžto sumažėjo peiliai pasiskirstymas.
Eksperimentinis G. Be tradicinių hydroanals (sprogo baseinai), yra platus specialiesiems įrenginiams skirtas mokytis greitai nestacionarias procesus. Naudojami didelės spartos kino kūrimo, srautų vizualizavimas ir kiti metodai. Paprastai vienoje modelį negali būti patenkintas visais panašumo reikalavimus (žr panašumo dėsnius), todėl "dalinis" ir "kryžminis" modeliavimas yra plačiai naudojamas. Modeliavimas ir palyginimas su teoriniais rezultatais yra šiuolaikinių hidrodinaminių tyrimų pagrindas.

Aviacija: enciklopedija. - m.: Didelė rusų enciklopedija. Vyriausiasis redaktorius G.P. Swisthev. Didelis enciklopedinis žodynas

Hidrodinamika - hidrodinamika, fizikos skyriuje mechanikos, kuri tyrimuose skysčiai (skysčiams ir dujoms) judėjimą. Tai labai svarbu pramonei, ypač cheminei, naftos ir hidraulinei inžinerijai. Išnagrinėja skysčių savybes, pvz., Molekulinę ... ... Mokslo ir techninis enciklopedinis žodynas

Hidrodinamika - hidrodinamika, hidrodinamika, mn. Ne, žmonos (nuo graikų. Hydor vandens ir dinamiško jėga) (kailis). Dalis mechanikos mokosi judančių skysčių pusiausvyros įstatymus. Vandens turbinų apskaičiavimas grindžiamas hidromechanikos įstatymais. Paaiškinamasis Ushakovo žodynas. D.N. ... ... ... ... Aiškinamasis žodynas Ushakov.

hidrodinamika - Sub., Sinonimų skaičius: 4 Aerohidrodinamika (1) Hidraulika (2) Dinamika (18) ... Sinonimas žodynas

Hidrodinamika - dalis hidromechanikos, mokslo dėl nesuspaustų skysčių judėjimo pagal išorės jėgas ir mechaninį poveikį tarp skysčio ir kontakto su kūnais su savo santykiniu judėjimu. Studijuodami tai arba ši užduotis yra naudojama ... ... Geologinė enciklopedija

Hidrodinamika - hidromechanikos skyrius, studijuojant nesuspaustų skysčių judėjimo įstatymus ir juos sąveikaujant su kietosiomis medžiagomis. Hidrodinaminiai tyrimai yra plačiai naudojami laivų, povandeninių laivų ir kt. Edwart. Intelligent marime ... ... jūrų žodynas

hidrodinamika - - - [Ya.n. Lulginsky, M.S.Fesi Zhilinskaya, YU.S. Kabirovas. Anglo rusų žodynas elektros inžinerijos ir elektros energijos pramonei, Maskva, 1999] Elektros įrangos temos, pagrindinės sąvokos LT hidrodinamika ... Techninis vertėjas katalogas enciklopedinis žodynas

hidrodinamika - Hidrodinamika Status T Sritis Automatika Atitikmenys: Angl. Hidrodinamika. Hidrodinnik, F Rus. Hidrodinamika, f žin. Hidrodnique, f ... automatitikos terminų žodis

hidrodinamika - hidrodinamika status t sritis standartizacija ir metrologija Apibrėžtis mokslo Šaka, Tiantianti Skysčių judėja. Atitikmenys: Angl. Hidrodinamika. Hidrodinnik, F Rus. Hidrodinamika, f žin. Hidrodnique, f ... Penkiakalbis Aiškinamatis Metrologijos terminų žodis